Национальная академия наук Украины

Национальный научный центр

«Харьковский физико-технический институт»

Институт физики высоких энергий и ядерной физики

ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ

IV КОНФЕРЕНЦИИ

ПО ФИЗИКЕ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ,
ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ И УСКОРИТЕЛЯМ

27 февраля – 3 марта 2006 г.

Харьков

Харьков

2006

УДК 539.1; 621.38

Публикуемые тезисы докладов IV Конференции по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям представляют интерес для специалистов в области фундаментальных исследований при промежуточных и высоких энергиях; исследований структуры ядра в реакциях на заряженных частицах; применений ядерно-физических методов в смежных науках; исследований и разработки ускорителей и накопителей заряженных частиц; фундаментальных исследований в целях развития ядерно-физических методик для нужд атомной энергетики, медицины и промышленности; применения компьютерных технологий в физических исследованиях; фундаментальных исследований процессов взаимодействия ультрарелятивистских частиц с монокристаллами и веществом; физики детекторов.

Редакционная коллегия:

Д.ф.-м.н, проф. Довбня А.Н. – редактор

Д.ф.-м.н, проф. Слабоспицкий Р.П. – зам.редактора

Д.ф.-м.н, проф. Карнаухов И.М.

Д.ф.-м.н, проф. Сорокин П.В.

Д.т.н, проф. Хажмурадов М.А.

К.ф.-м.н. Дикий Н.П.

К.ф.-м.н. Маслов Н.И.

К.ф.-м.н. Баранник В.П. – отв.секретарь

Ó Национальный научный центр

«Харьковский физико-технический институт» (ННЦ ХФТИ), 2006.

СОДЕРЖАНИЕ

	Пленарное заседание. Приглашенные обзорные доклады по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям
1.01.	СОСТОЯНИЕ И ПЕРСПЕКТИВЫ РАБОТ В ННЦ ХФТИ ПО ПОДГОТОВКЕ К АНАЛИЗУ ДАННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТА CMS (ЦЕРН). Л.Г. Левчук. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	13
1.02.	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПО ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯМ АДРОНОВ И ЯДЕР В КОЛЛАБОРАЦИИ ННЦ ХФТИ И СЕБАФ(США). А.В. Гламаздин и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	13
1.03.	НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ В ИФВЭЯФ. Р.П. Слабоспицкий. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	14
1.04.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИХ МЕТОДОВ В ОБЛАСТИ ЯДЕРНОЙ ЭНЕРГЕТИКИ, ГЕОЛОГИИ И МЕДИЦИНЫ. Н.П. Дикий. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	15
1.05.	ПРОГРАММА ИССЛЕДОВАНИЙ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ НА УСТАНОВКАХ СП-95, "ЭЛЕКТРОН" (ЗД. №3А) И НА ПРЯМОМ ВЫХОДЕ. Н.Г. Шевченко . . . . . . . . . . . . . . . . . .	16
1.06.	СОСТОЯНИЕ ДЕЛ ПО СОЗДАНИЮ ИСТОЧНИКА ЖЕСТКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ОСНОВЕ ОБРАТНОГО КОМПТОНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ "НЕСТОР". A. Aгафонов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	17
1.07.	ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ЭЛЕКТРОНОВ ДЛЯ УСТАНОВКИ "НЕСТОР" И ЭКСПЕРИМЕНТОВ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ. Н.И. Айзацкий и др. . . . . . . . . . . . . . . . .	17
1.08.	ПРОЕКТ РЕЦИРКУЛЯТОРА SALO - УСТАНОВКИ ДЛЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ И ПРИКЛАДНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. И.С. Гук. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	18
1.09.	ОСОБЕННОСТИ СОЗДАНИЯ, ИССЛЕДОВАНИЙ КРЕМНИЕВЫХ ПЛАНАРНЫХ ДЕТЕКТОРОВ И ИХ ПРИМЕНЕНИЕ. Н.И. Маслов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	18
1.10.	ОПТИМИЗАЦИЯ ПАРАМЕТРОВ ФИЗИЧЕСКИХ УСТАНОВОК МЕТОДАМИ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ. И.М. Прохорец и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	19
	Секция 2. Фундаментальные исследования при промежуточных и высоких энергиях
2.01.	МОДЕЛИРОВАНИЕ РАБОТЫ  Q-МЕТРА ДЛЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ МИШЕНЕЙ И РАСЧЕТЫ ПОПРАВОК НА НЕЛИНЕЙНОСТЬ. А.А. Беляев и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	20
2.02.	ИЗУЧЕНИЕ ВОЗМОЖНОСТИ ОБНАРУЖЕНИЯ БОЗОНА ХИГГСА ДЕТЕКТОРОМ CMS НА ОСНОВЕ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ. Л.Г. Левчук, С.Т. Лукьяненко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	20
2.03.	СИСТЕМА МОНИТОРИНГА LINUX-КЛАСТЕРА ННЦ ХФТИ. С.С. Зуб, Д.В. Сорока. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	21
2.04.	Следствия непротиворечивой модели взаимодействий высокоспиновых фермионов для πN - рассеяния и γN→Nπ. Ю.В. Кулиш, Е.В. Рыбачук. .	21
2.05.	ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ КОМПТОНОВСКИЙ ТОМОГРАФ НА ПУЧКЕ ФОТОНОВ МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ДИАПАЗОНА. Ю.М. Аркатов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	21
2.06.	механизм взаимодействия g-кванта с ядром углерода в реакции ^12C(g,3a). С.Н. Афанасьев , А.Ф. Ходячих. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	22
2.07.	Резонансные состояния в системе двух частиц в реакциях четырехчастичного фоторасщепления ядра ^12С. С.Н. Афанасьев и др. . . . . . .	23
2.08.	АНАЛИЗ МЕХАНИЗМА РЕАКЦИИ ^4Не(g, 2p2n). В.Н. Гурьев. . .	23
2.09.	Электромагнитные форм-факторы заряжеНных и нейтральных каонов в эффективной адронной модели. С.А. Ивашин, А.Ю. Корчин. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	23
2.10.	ЭФФЕКТЫ НАРУШЕНИЯ CP-СИММЕТРИИ В РАСПАДАХ B^± ® D^* K^*^±.В.А. Ковальчук. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	24
2.11.	ОПЫТ ИСПЫТАНИЯ ФОТОИНЖЕКТОРОВ НА СТЕНДЕ PITZ. С. Ходячих. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	25
2.12.	ГРАФИЧЕСКИЙ ПОЛЬЗОВАТЕЛЬСКИЙ ИНТЕРФЕЙС ДЛЯ РАБОТЫ В LCG. С.В. Володькин, С.С. Зуб. . . . . . . . . . . . . . . . . . .	25
2.13.	Предложения к экспериментальному наблюдению резонансного рассеивания фотона на электроне в лазерном поле. А.И. Ворошило, С.П. Рощупкин. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	26
2.14.	Резонанасная двухфотонная аннигиляция электрон‑позитронной пары в поле световой волны. О.И. Денисенко, С.П. Рощупкин. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	26
2.15.	ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ И СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В ЯДЕРНЫХ ПРОЦЕССАХ ПРИ НИЗКИХ ЭНЕРГИЯХ. В.В. Котляр, Н.И. Маслов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	27
2.16.	ВОЗМОЖНОСТЬ ИССЛЕДОВАНИЯ ЯДЕРНЫХ ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ В РАСЩЕПЛЕНИИ ПОЛЯРИЗОВАННОГО ЯДРА ^3НЕ ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ ЭЛЕКТРОНАМИ. В.В. Котляр. . . .	27
2.17.	О ВЛИЯНИИ ПОПЕРЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ СТАЛКИВАЮЩИХСЯ СГУСТКОВ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЧАСТИЦ НА ПРОЦЕСС ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ИХ РАССЕЯНИИ ДРУГ НА ДРУГЕ. Н.Ф. Шульга, Д.Н. Тютюнник. . . . . . . . . . . . . .	28
	Секция 3. Структура ядра в реакциях на заряженных частицах
3.01.	ИЗОБАРИЧЕСКИЕ КОЛЛЕКТИВНЫЕ 1^+-СОСТОЯНИЯ ЯДЕР. А.Н. Водин. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	29
3.02.	МЕХАНИЗМЫ СНЯТИЯ “l-ЗАПРЕТА“ ДЛЯ ИЗОВЕКТОРНЫХ М1-ПЕРЕХОДОВ В НЕЧЕТНЫХ ЯДРАХ С А < 70. А.Н. Водин, И.В. Ушаков. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	29
3.03.	ПОЛНАЯ СИЛА МАГНИТНОГО ДИПОЛЬНОГО РЕЗОНАНСА В^37Cl. А.С. Качан и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	29
3.04.	КОМПЬЮТЕРНЫЙ КОД TEPEL ДЛЯ РАСЧЕТА ЯДЕРНЫХ ДАННЫХ В РАМКАХ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ. С.Н. Утенков, К.В. Шебеко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	30
3.05.	ПАРЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ ^52Cr(p,g)^53Mn. С.Н. Утенков, К.В. Шебеко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	31
3.06.	ИЗУЧЕНИЕ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЙ ^87Sr(γ,γ`)^87^mSr РЕАКЦИИ. О.С. Шевченко и др.	31
3.07.	ФОТОВОЗБУЖДЕНИЕ ^117^mSn В (g,g¢) РЕАКЦИИ. О.С. Шевченко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	32
3.08.	ЗБУДЖЕННЯ ЯДРА ^6Не В РЕАКЦІЇ ^7Li(d,^3He)^6He. Ю.М. Павленко та інші. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	32
3.09.	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ РАССЕЯНИЯ В СИСТЕМАХ D+D И T+D. В.И. Гранцев и др. . .	33
3.10.	СООТНОШЕНИЕ ВЕТВЕЙ РАСПАДА ЯДРА ^5Не*(16.75 МэВ) В РЕАКЦИИ ^7Li(d,^4He)^5He. Ю.Н. Павленко и др. . . . . . . . . . . . . . .	33
3.11.	Вивчення збуджених станів ядра ^4Не за допомогою тричастинкових ^3Н(a,tt)p, ^3Н (a,tt)n та ^3Н (a,td)d реакцій. О.М. Поворозник. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	34
3.12.	МЕТОДИКА И УСТАНОВКА ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРА ВЕСКОТТА. Т.Н. Корбут и др. . . . . . . . . . . . . . . . .	34
3.13.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ НОВЫХ РЕЗОНАНСНЫХ ИНТЕГРАЛОВ ПРИ ОПРЕДЕЛЕНИИ ХАРАКТЕРИСТИК СПЕКТРАЛЬНОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ. Т.Н. Корбут и др. . . . . . . . . .	35
3.14.	ВЫНУЖДЕННОЕ ИЗМЕНЕНИЕ ЗАРЯДА ЯДЕР ЛИТИЯ ПРИ СТОЛКНОВЕНИИ С БЫСТРЫМИ НЕЙТРОНАМИ. Б.А.Марцынкевич и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	36
3.15.	НАШИ ВОЗМОЖНОСТИ В ИССЛЕДОВАНИИ АСТРОФИЗИЧЕСКИХ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ. Е.А. Скакун. . . . .	37
3.16.	ФУНКЦИЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ АСТРОФИЗИЧЕСКОЙ ЯДЕРНОЙ РЕАКЦИИ ^64Zn(p,g)^65Ga. В.Н. Бондаренко и др. . . . . .	37
3.17.	КВАДРУПОЛЬНЫЙ ГИГАНТСКИЙ РЕЗОНАНС ЯДРА ^4Не, ПРОЯВЛЯЮЩИЙСЯ В ПОПЕРЕЧНОЙ ФУНКЦИИ ОТКЛИКА. А.Ю. Буки и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	38
3.18.	УТОЧНЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ГИГАНТСКОГО ДИПОЛЬНОГО РЕЗОНАНСА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ КОДА EMPIRE II. О.А. Бесшейко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	39
3.19.	ВЛИЯНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ДИСКРЕТНЫХ УРОВНЕЙ НА РАСЧЕТЫ ИЗОМЕРНЫХ ОТНОШЕНИЙ. О.А. Бесшейко и др. .	39
3.20.	ЧИСЛЕННАЯ МОДЕЛЬ "ПЕЛЛЕТ"-МИШЕНИ ДЛЯ ЦИКЛИЧЕСКИХ УСКОРИТЕЛЕЙ. О.А. Бесшейко и др. . . . . . . .	39
3.21.	ГАММА-РАСПАД ИЗОБАР-АНАЛОГОВОГО 2p3/2‑РЕЗОНАНСА В РЕАКЦИИ ^40Ar(p,g)^41K. В.Т. Быков и др. . .	40
3.22.	РЕЗОНАНСЫ В РЕАКЦИИ ^22Ne(p,g)^23Na. В.Т. Быков и др. . . . . .	40
3.23.	КВАЗИУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ ВОЗБУЖДЕНИЯ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ. В.В. Деняк и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	41
3.24.	ВОЗБУЖДЕННЫЕ СОСТОЯНИЯ ЛЕГКИХ ЯДЕР В МОДЕЛИ НИЛЬССОНА. В.Ю. Корда  и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	41
3.25.	УПРУГОЕ ^16О-^16О-РАССЕЯНИЕ ПРИ ЭНЕРГИИ Е(^16О)=350 МэВ: БЕЗМОДЕЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАТРИЦЫ РАССЕЯНИЯ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЭВОЛЮЦИОННОГО АЛГОРИТМА. В.Ю. Корда  и др. . . . . . . .	42
	Секция 4. Ядерно-физические методы в смежных науках
4.01.	ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОИЗВОДСТВА РАДИОАКТИВНОГО АММИАКА ДЛЯ ПОЗИТРОН-ЭМИССИОННОЙ ТОМОГРАФИИ НА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ УСКОРИТЕЛЕ. Н.П. Дикий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	43
4.02.	РАДИАЦИОННЫЙ МОНИТОРИНГ НА УСКОРИТЕЛЯХ ННЦ ХФТИ И ДОЗЫ ВНЕШНЕГО ОБЛУЧЕНИЯ ПЕРСОНАЛА В ДИНАМИКЕ. А.Н. Довбня и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	43
4.03.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГАММА-АКТИВАЦИОННОГО АНАЛИЗА В МОНИТОРИНГЕ МИКРОЭЛЕМЕНТНОГО ГОМЕОСТАЗА У ДЕТЕЙ С НАРУШЕНИЯМИ КОСТНОЙ ТКАНИ. Н.П. Дикий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	44
4.04.	ИСCЛЕДОВАНИЕ НАРУШЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ ПРИ РАСПАДЕ УРАНА-235, 238 В МИНЕРАЛАХ УКРАИНСКИХ МЕСТОРОЖДЕНИЙ. А.А. Вальтер и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	44
4.05.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГАММА-АКТИВАЦИОННОГО АНАЛИЗА ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ЭКСТРАКЦИИ РЕНИЯ ИЗ МОЛИБДЕНИТОВ УЗБЕКИСТАНА. А.А. Вальтер и др. . . . .	45
4.06.	ИССЛЕДОВАНИЕ НАРАБОТКИ ФТОРА-18 НА ЭСУ-5. Н.П. Дикий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	46
4.07.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ДЛЯ ПОЛУЧЕНИЯ ЯДЕРНЫХ МЕМБРАН. Н.П. Дикий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	46
4.08.	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ОЦЕНКА ДЕЙСТВИЯ ОБЛУЧЕННОГО ЦИСПЛАТИНА НА ОПУХОЛЕВЫЕ КЛЕТКИ. Н.П. Дикий, Е.П. Медведева. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	47
4.09.	ПОЛУЧЕНИЕ РАДИОАКТИВНОГО ЦИСПЛАТИНА НА ЛИНЕЙНОМ УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ. Н.П. Дикий и др. .	47
4.10.	ВЛИЯНИЕ ГЕТЕРОГЕННОСТИ ОБЪЕКТОВ ОБРАБОТКИ ПРОМЫШЛЕННЫХ РАДИАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ НА ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЕННЫХ ДОЗ ПРИ ЭЛЕКТРОННОМ, РЕНТГЕНОВСКОМ И ГАММА-ОБЛУЧЕНИИ. С.В. Дюльдя, М.И. Братченко. . . . . .	48
4.11.	ГАММА-АКТИВАЦИОННЫЙ АНАЛИЗ В ИЗМЕРЕНИИ СОДЕРЖАНИЯ ЭССЕНЦИАЛЬНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ЭМАЛЕ И ДЕНТИНЕ ЗУБОВ ПРИ ОСТРЫХ ВОСПАЛИТЕЛЬНЫХ ОДОНТОГЕННЫХ ЗАБОЛЕВАНИЯХ. Н.П. Дикий и др. . . . . . . .	49
4.12.	АНАЛИЗ ОСЛАБЛЕНИЯ УЗКИХ ПУЧКОВ ФОТОНОВ 0,05‑0,5 МэВ ПЛАСТИКОВОЙ ВЗРЫВЧАТКОЙ. А.С. Черкасов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	49
4.13.	ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА ОБРАТНОГО РАССЕЯНИЯ ИОНОВ ДЛЯ АНАЛИЗА НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫХ СЛОЕВ КЕРАМИКИ. С.М.Дуванов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	50
4.14.	ПРИМЕНЕНИЕ ПРОТОННОГО МИКРОЗОНДА ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ДИФФУЗИИ СТРОНЦИЯ В СИНТЕТИЧЕСКОЙ МАГНИЙ-АЛЮМИНИЕВОЙ ШПИНЕЛИ. В.Н. Бондаренко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	51
4.15.	ИССЛЕДОВАНИЕ МИГРАЦИИ СТРОНЦИЯ В СИНТЕТИЧЕСКОМ АЛЮМОСИЛИКАТЕ С ПОМОЩЬЮ ПРОТОННОГО МИКРОЗОНДА. В.Н. Бондаренко и др. . . . . . . . .	51
	Секция 5. Фундаментальные исследования в целях развития ядерно-физических методик для нужд атомной энергетики, медицины и промышленности
5.01.	Определение ^16О в Zr-сплавах нейтронно-активационным методом. В.М. Ажажа и др. . . . . . . . . .	52
5.02.	МНОГОКРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ ПРОТОНОВ ОТДАЧИ В ВОДОРОДОСОДЕРЖАЩЕМ КОНВЕРТОРе БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ. В.П. Божко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	52
5.03.	ВЫХОДЫ МГНОВЕННОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ ТОЛСТЫХ МИШЕНЕЙ Be, Al, Si, Ca, Sc, Cr, Fe И ОПРЕДЕЛЕНИЕ СОДЕРЖАНИЯ ЭТИХ ЭЛЕМЕНТОВ В ОБРАЗЦАХ Zr, Ta, Nb И НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ. А.Н. Водин и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	53
5.04.	Оптимизация процесса обращения с твердыми радиоактивными отходами при преобразовании объекта "Укрытие" в экологически безопасную систему. В.Г. Батий, А.И. Стоянов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	53
5.05.	мЕТОД моделированиЯ ТОЧЕЧНЫХ ИСТОЧНИКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ устройства шд. В.Г. Батий, Д.В. Федорченко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	54
5.06.	Методика оптимизации биозащиты от гамма-облучения. В.Г. Батий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . .	54
5.07.	МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ТЕХНОГЕННОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ НА ТЕРРИТОРИИ ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ ЗОНЫ ОТЧУЖДЕНИЯ. В.Г. Батий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	54
5.08.	МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕЙТРОННЫХ ПОЛЕЙ В УПРАВЛЯЕМОЙ УСКОРИТЕЛЕМ ЭЛЕКТРОНОВ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ СБОРКЕ. В.В. Ганн и др. . . . . . . . . . . . . . . .	55
5.09.	ВОССТАНОВЛЕНИЕ СПЕКТРОВ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ БЕЗ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ОПОРНОГО СПЕКТРА. Б.А. Марцынкевич и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	56
5.10.	УРАН-ПОЛИЭТИЛЕНОВАЯ ПОДКРИТИЧЕСКАЯ СБОРКА «ЯЛIНА» С ТЕПЛОВЫМ СПЕКТРОМ НЕЙТРОНОВ. В.В. Бурнос и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	56
5.11.	Нелинейный тепловой источник уран-плутониевой делящейся среды под нейтронным облучением. В.А. Тарасов и др. . . . . . .	57
5.12.	СПЕКТР ГЕОНЕЙТРИНО И МЕДЛЕННОЕ ЯДЕРНОЕ ГОРЕНИЕ НА ГРАНИЦЕ ЖИДКОЙ И ТВЕРДОЙ ФАЗ ЯДРА ЗЕМЛИ. В.Д. Русов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	57
5.13.	Автокаталитические особенности кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». В.А. Тарасов и др. . . . .	58
5.14.	3D-МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ БЫСТРОГО РЕАКТОРА Л.П. ФЕОКТИСТОВА. В.Д. Русов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	58
5.15.	ОЦЕНКА ВЫБРОСА ИЗОТОПОВ ПЛУТОНИЯ В АЭРОЗОЛЬНОЙ ФОРМЕ ПРИ АВАРИИ НА ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ АЭС. В.В. Андреев и др. . . . . . . . . . . . . . .	59
5.16.	НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ ИЗМЕНЕНИЙ В БЕТОНЕ 4 БЛОКА ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ АЭС, ВЫЗВАННЫХ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ДИФФУЗИЕЙ ИНОРОДНЫХ КОМПОНЕНТОВ. Н.П. Дикий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	60
5.17.	Исследование особенностей материалов для нейТроннопроизводящей мишени. А.Н. Довбня и др. .	60
5.18.	ОБ ОПРЕДЕЛЕНИИ ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИХ КОНСТАНТ ИЗ ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА ИМПУЛЬСНОМ ЛИНЕЙНОМ УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ. В.И. Касилов и др. . . . . . . . . . . . .	61
5.19.	О ВЫДЕЛЕНИИ ВКЛАДОВ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ ОТ СМЕСИ ДЕЛЯЩИХСЯ ЭЛЕМЕНТОВ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ НА ИМПУЛЬСНОМ ЛИНЕЙНОМ УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ. А.А. Хомич и др. . . . . . . . . . . . . . .	61
5.20.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЦЕОЛИТОВ ДЛЯ ДЕЗАКТИВАЦИИ РАБОЧИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ ОТ РАДИОАКТИВНЫХ ЗАГРЯЗНЕНИЙ. А.Ю. Лонин и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	61
	Секция 6. Исследования и разработки ускорителей и накопителей заряженных частиц
6.01.	СПЕКТР ДВУХЗЕРКАЛЬНОГО ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА С ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ВСТАВКОЙ ВНУТРИ. В.П. Андросов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	63
6.02.	ВЧ-резонатор для источника рентгеновского излучения "нестор". В.П. Андросов и др. . . . . . . . . . . . . . . . .	63
6.03.	ВОЗБУЖДЕНИЕ ДВУХЗЕРКАЛЬНОГО ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА КВАЗИНЕПРЕРЫВНЫМ ЛАЗЕРНЫМ ПУЧКОМ. В.П. Андросов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	64
6.04.	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ВОЗМОЖНОСТИ ИССЛЕДОВАНИЯ КИЛЬВАТЕРНО- ПОЛЕВОГО ОНДУЛЯТОРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ. В.Ф. Жигло, А.Н. Опанасенко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	64
6.05.	КОАКСИАЛЬНЫЙ ПЛАЗМЕННЫЙ ИСТОЧНИК ДЛЯ СЕПАРАТОРА. В.Б. Юферов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	65
6.06.	Влияние эффектов кулоновского взаимодействия на пространственное разрешение нанопучков заряженных частиц в современных системах литографии и сканирующего зонда. В.Н. Недорешта, С.П. Рощупкин. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	66
6.07.	ИССЛЕДОВАНИЕ СИСТЕМ ЭКСТРАКЦИИ ВЧ-ИСТОЧНИКОВ ИОНОВ С ЦЕЛЬЮ ПОВЫШЕНИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ЯРКОСТИ ПУЧКА. В.И. Мирошниченко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	66
6.08.	СИСТЕМА ПОДАЧИ ПАРОВ ЦЕЗИЯ В РАЗРЯДНУЮ КАМЕРУ ИСТОЧНИКА ОТРИЦАТЕЛЬНЫХ ИОНОВ. В.А. Батурин, П.А. Литвинов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	67
6.09.	МОДЕРНИЗАЦИЯ ТРАНСПОРТЕРА ЗАРЯДОВ ЭСУ “СОКОЛ”. А.А. Дрозденко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	67
6.10.	ДОСЛІДЖЕННЯ ХАРАКТЕРИСТИК ІОННОГО ПУЧКА ЕЛЕКТРОСТАТИЧНОГО ПРИСКОРЮВАЧА "СОКІЛ". М.І. Захарець та інші. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	68
6.11.	РАСЧЕТ ПРОБИВНОГО НАПРЯЖЕНИЯ ГАЗОИЗОЛИРОВАННОЙ ВЫСОКОВОЛЬТНОЙ СТРУКТУРЫ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО УСКОРИТЕЛЯ. И.Г. Игнатьев и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	68
6.12.	ИССЛЕДОВАНИЕ РАБОТЫ ТУРБОМОЛЕКУЛЯРНОГО НАСОСА (ТМН) ТИПА 01АБ450-003 С ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕМ ЧАСТОТЫ LENZE 8200 VECTOR В КАЧЕСТВЕ ИСТОЧНИКА ПИТАНИЯ. В.Г. Гревцев и др. . . . .	69
6.13.	О РАЗДЕЛЕНИИ ВАКУУМНЫХ ОБЪЁМОВ НА ПУТИ ПУЧКА ЭЛЕКТРОНОВ. В.И. Касилов, А.Ю. Буки. . . . . . . . . . . . .	69
6.14.	КАНАЛ ИНЖЕКЦИИ ИСТОЧНИКА РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ «НЕСТОР». П. Гладких и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . .	70
6.15.	Исследование ЭФФЕКТИВНОСТИ ИНЖЕКЦИИ В НАКОПИТЕЛЬ «НЕСТОР». П. Гладких и др. . . . . . . . . . . . . . . .	70
6.16.	ДИНАМИКА ЭЛЕКТРОНА В ПОЛЕ ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННОЙ СТОЯЧЕЙ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ. Ю.Н. Григорьев и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	71
6.17.	НЕКОТОРЫЕ АСПЕКТЫ РАДИАЦИОННОЙ ЗАЩИТЫ УСКОРИТЕЛЬНО-НАКОПИТЕЛЬНОГО КОМПЛЕКСА Н‑100М. И.М. Карнаухов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	71
6.18.	К ВОПРОСУ О ПРИМЕНЕНИИ ИОНИЗАЦИОННОГО МЕТОДА ДЛЯ ДИАГНОСТИКИ ПУЧКА УСКОРИТЕЛЯ ПРИ РАДИАЦИОННОЙ ОБРАБОТКЕ ОБЪЕКТОВ. О.А. Демешко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	72
6.19.	КИНЕТИКА ЧАСТИЦ В КОМПТОНОВСКИХ НАКОПИТЕЛЬНЫХ КОЛЬЦАХ. Е.В. Буляк и др. . . . . . . . . . . . . .	72
6.20.	НЕЛИНЕЙНАЯ СИНХРОТРОННАЯ ДИНАМИКА В СИСТЕМАХ С МАЛЫМ КОЭФФИЦИЕНТОМ УПАКОВКИ ОРБИТ. Е.В. Буляк и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	73
6.21.	СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ИЗ УСТАНОВКИ  "НЕСТОР". И.М. Карнаухов и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	73
6.22.	ВЛИЯНИЕ ПОГРЕШНОСТЕЙ ИЗГОТОВЛЕНИЯ НА МАГНИТНОЕ ПОЛЕ КВАДРУПОЛЬНЫХ ЛИНЗ. А.О. Мыцыков и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	74
6.23.	МАЛОГАБАРИТНЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ЭЛЕКТРОНОВ. В.М. Свищ и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	74
6.24.	ИЗУЧЕНИЕ ВЛИЯНИЯ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ И ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ АСИММЕТРИИ ЭЛЕКТРОДОВ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ДПП НА ТОЧНОСТЬ ИЗМЕРЕНИЯ ПОЛОЖЕНИЯ ПУЧКА. В.Е. Иващенко и др. . . . .	75
6.25.	ПРОГРАММА УСОВЕРШЕНСТВОВАНИЯ УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ НА ЭНЕРГИЮ 30 МэВ КАК УСТАНОВКИ ДЛЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНО-ПРИКЛАДНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ И РАДИАЦИОННЫМ ТЕХНОЛОГИЯМ. А.А. Иванов и др. . . . . . .	75
	Секция 7. Компьютерные технологии в физических исследованиях
7.01.	применение компьютерноЙ ГРАФИКИ при проведении работ на 4 блоке Чернобыльской АЭС. В.Г. Батий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	76
7.02.	Моделирование динамики распространения выбросов в аэродинамической тени зданий. В.Г. Батий и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	76
7.03.	МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ЗАВИСИМОСТИ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ CdTe-ДЕТЕКТОРОВ ДЛЯ ДОЗИМЕТРИИ ГАММА‑ИЗЛУЧЕНИЯ. А.А. Захарченко и др. . .	77
7.04.	Оценка пространственной точности детектора нейтронографического изображения. И.М. Прохорец и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	77
7.05.	ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ РЕАЛИЗАЦИИ РАСПРЕДЕЛЕННЫХ ВЫЧИСЛЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ТЕХНОЛОГИИ MPI В ЛОКАЛЬНОЙ СЕТИ ННЦ ХФТИ. А.М. Горбань, С.А. Ус. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	78
7.06.	Моделирование процессов атомарного осаждения тонких пленок кинетическим методом Монте-Карло. И.И. Марченко, А.М. Хажмурадов	78
7.07.	СИНТЕЗ ИЕРАРХИЧЕСКИХ СТРУКТУР СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ СЕТЕВЫМИ ИНФОРМАЦИОННЫМИ ТЕХНОЛОГИЯМИ. И.А. Макрушан. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	79
7.08.	RaT - МНОГОЦЕЛЕВАЯ ПРОГРАММА МОДЕЛИРОВАНИЯ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО. С.В. Дюльдя и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	80
7.09.	ВИРТУАЛЬНЫЙ ОБЛУЧАТЕЛЬ: ЧЕТЫРЕХМЕРНЫЕ МЕТОДЫ МОНТЕ-КАРЛО В ФИЗИКЕ ГАММА-РАДИАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ. С.В. Дюльдя, М.И. Братченко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	80
7.10.	КОНЦЕПТУАЛЬНАЯ МОДЕЛЬ РАСЧЕТА НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ СТЕЛЛАРАТОРНЫХ СИСТЕМ. М.С. Круголь и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	81
7.11.	УПРАВЛЕНИЕ СКАНИРОВАНИЕМ И СИНХРОНИЗАЦИЯ СБОРА ДАННЫХ В ЯДЕРНОМ СКАНИРУЮЩЕМ МИКРОЗОНДЕ. Н.А. Сайко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	81
7.12.	ИСПОЛЬЗОВАНИЕ SCADA ДЛЯ ВИЗУАЛИЗАЦИИ И УПРАВЛЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИМИ ИССЛЕДОВАНИЯМИ. Н.В.Васильцова и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	82
7.13.	СТАБИЛИЗАЦИЯ ВЫСОКОГО НАПРЯЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО УСКОРИТЕЛЯ. АВТОМАТИЧЕСКОЕ УПРАВЛЕНИЕ. А.Б.Дудник, И.А. Белошапка. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	82
7.14.	ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ТЕХНОЛОГИЙ ВИРТУАЛЬНЫХ МАШИН В ЛОКАЛЬНОЙ СЕТИ ННЦ ХФТИ. А.М. Горбань и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	83
7.15.	МЕТОДЫ АНАЛИЗА ВРЕМЕННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОГРАММ. Е.П. Павленко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	83
7.16.	КОНТРОЛЛЕР КРЕЙТА КАМАК С PCI АДАПТЕРОМ. В. Ляшенко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	84
7.17.	Интерфейс комплекса вычислительных программ по расчету динамики частиц в циклических ускорителях DeCA. А. Горбань и др. . . .	85
7.18.	Проект пользовательской сети комплекса "НЕСТОР". А. Горбань и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	85
	Секция 8. Фундаментальные исследования процессов взаимодействия ультрарелятивистских частиц с монокристаллами и веществом. Физика детекторов
8.01.	ОБ ОДНОЙ ВОЗМОЖНОСТИ УВЕЛИЧЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ ПОЗИТРОННОГО ИСТОЧНИКА. В.П. Лапко, Н.Ф. Шульга. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	86
8.02.	О БОРНОВСКИХ ПОПРАВКАХ К СЕЧЕНИЮ ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В КРИСТАЛЛАХ. Н.Ф. Шульга, В.В. Бойко. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	86
8.03.	МЕТОДЫ РАСЧЁТА СПЕКТРАЛЬНЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В КРИСТАЛЛЕ. В.П. Лапко и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	87
8.04.	МЕТОД УВЕЛИЧЕНИЯ СПЕКТРАЛЬНО-УГЛОВОЙ ПЛОТНОСТИ ДИФРАГИРОВАННОГО ПЕРЕХОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОГО ЭЛЕКТРОНА В МОНОКРИСТАЛЛЕ. С.В. Блажевич, А.В. Носков. . . . . . . . . . . .	87
8.05.	СООТНОШЕНИЕ ВКЛАДОВ ДТИ И ПРИ В НАБЛЮДАЕМЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ В СОВЕРШЕННЫХ КРИСТАЛЛАХ. Д.А. Бакланов и др. . . . . . .	88
8.06.	ВЛИЯНИЕ МОЗАИЧНОСТИ КРИСТАЛЛОВ НА НАБЛЮДАЕМЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПАРАМЕТРИЧЕСКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ. А.Н. Балдин и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	88
8.07.	ПАРАМЕТРИЧЕСКОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ПРОТОНОВ. А.Н. Балдин и др. . . . . . . .	89
8.08.	ПАРАМЕТРИЧЕСКОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В УСЛОВИЯХ ЭФФЕКТА ВАВИЛОВА-ЧЕРЕНКОВА. А.С. Кубанкин и др. . . . .	89
8.09.	ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ В АЛЬБЕДО И УГЛОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЯХ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ, ОТРАЖЕННЫХ ОТ МОНОКРИСТАЛЛОВ ПРИ СКОЛЬЗЯЩЕМ ПАДЕНИИ. С.В. Дюльдя. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	90
8.10.	МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ МАКРОКАНАЛИРОВАНИЯ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ И ИОНОВ В ЩЕЛЕВЫХ КОЛЛИМАТОРАХ. С.В. Дюльдя, М.И. Братченко. . . . . . . . . . . . .	91
8.11.	РАБОЧИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И ВРЕМЯ ЖИЗНИ ПЛАНАРНЫХ КРЕМНИЕВЫХ ДЕТЕКТОРОВ. Г.П. Васильев и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	91
8.12.	ТЕСТИРОВАНИЕ ДВУХКООРДИНАТНЫХ МИКРОСТРИПОВЫХ ДЕТЕКТОРОВ. Н.И. Маслов и др. . . . . . .	92
8.13.	НАПРАВЛЕННЫЙ СЧЁТЧИК-ДОЗИМЕТР Β-ИЗЛУЧЕНИЯ НА БАЗЕ СДВОЕННОГО КРЕМНИЕВОГО ДЕТЕКТОРА. В.И. Кулибаба и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	92
8.14.	ТРАНСМУТАЦИОННОЕ ЛЕГИРОВАНИЕ ДЕТЕКТОРНОГО КРЕМНИЯ ПУЧКАМИ КТИ. Г.Л. Бочек и др. . . . . . . . . . . . . . . . .	93
8.15.	ВЛИЯНИЕ НИЗКОЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО ОБЛУЧЕНИЯ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНТНЫХ ДЕТЕКТОРОВ. А.А. Мазилов, Н.И. Маслов. . . . . . . . . . . . . . . . . . .	93
8.16.	ВЫХОД ОСНОВНЫХ КЭД ПРОЦЕССОВ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ ФОТОНОВ С МИШЕНЬЮ И ИХ ВЛИЯНИЕ НА АНАЛИЗИРУЮЩУЮ СПОСОБНОСТЬ ФОТОННОГО ПОЛЯРИМЕТРА. Д.Д. Бурдейный и др. . . . . . . . .	94
8.17.	АВТОМАТИЗАЦИЯ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ ГОНИОМЕТРИЧЕСКИМ УСТРОЙСТВОМ. Г.П. Васильев и др.	94
8.18.	аппаратно-Программные комплексы для измерения ионизирующих излучений. В.В. Бабенко, А.С. Казимиров. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	95
8.19.	АППАРАТУРА ДЛЯ РАЗДЕЛЬНОЙ РЕГИСТРАЦИИ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ ДЛЯ ГЕОЛОГИЧЕСКИХ ПРИМЕНЕНИЙ. Д. Х. Бэйкер и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .	95

Пленарное заседание. Приглашенные обзорные доклады
по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям

1.01. СОСТОЯНИЕ И ПЕРСПЕКТИВЫ РАБОТ В ННЦ ХФТИ ПО ПОДГОТОВКЕ К АНАЛИЗУ ДАННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТА CMS (ЦЕРН)

Л.Г. Левчук

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Охарактеризовано текущее состояние работ в ННЦ ХФТИ по подготовке к обработке и анализу данных эксперимента CMS (ЦЕРН). Возможным направлением участия ННЦ ХФТИ в анализе данных этого эксперимента может быть поиск массивного бозона Хиггса по распадам H⁰®Z⁰Z⁰®
e⁺e^-(m⁺m^-)+νν. На основе компьютерного моделирования продемонстрирована возможность регистрации детектором CMS таких событий. Дана оценка статусу CMS-кластера ННЦ ХФТИ и перспективам его развития. Обсуждены проблемы организации распределенных вычислений с использованием мощностей этого вычислительного комплекса в рамках проекта LHC Grid (LCG). Рассмотрены проблемы дальнейшей интеграции CMS-кластера ННЦ ХФТИ в структуры LCG и вопросы создания в ННЦ ХФТИ сертификационного центра для пользователей Grid.

1.02. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ
ПО ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯМ АДРОНОВ И ЯДЕР
В КОЛЛАБОРАЦИИ ННЦ ХФТИ И СЕБАФ(США)

А.В. Гламаздин, В.Г. Горбенко, Л.Г. Левчук, Р.И. Помацалюк, П.В. Сорокин

ННЦ ХФТИ

Представлены результаты сотрудничества ННЦ ХФТИ и Лаборатории им. Т.Джефферсона в создании экспериментального оборудования и проведении экспериментальных исследований по физике электромагнитных взаимодействий адронов и ядер в промежуточной области энергий до 6 ГэВ. Кратко описаны Мёллеровский поляриметр электронов Зала А ускорителя СЕБАФ, методы калибровки и измерения поляризации электронов ферромагнитных мишеней Мёллеровского поляриметра Зала А и результаты измерения поляризации электронного пучка ускорителя. Рассмотрены итоги первого этапа реконструкции поляриметра, позволяющие расширить энергетический диапазон измерения поляризации до 0.4 - 12 ГэВ, и планы его модернизации в рамках планируемой реконструкции ускорительного комплекса СЕБАФ и экспериментальной аппаратуры Зала А. Обсуждены вопросы участия сотрудников ННЦ ХФТИ в обеспечении работы экспериментальной аппаратуры общего назначения и экспериментальных исследованиях, проводимых в Зале А и других экспериментальных залах Лаборатории им. Т.Джефферсона.

Дан краткий обзор экспериментальных исследований по ключевым направлениям физики электромагнитных взаимодействий адронов и ядер на поляризованном электронном пучке, проведенных при непосредственном участии сотрудников ННЦ ХФТИ. Обзор включает циклы работ по исследованию эффектов нарушения четности при упругом рассеянии электронов на протоне и некоторых ядрах в различных кинематических областях; исследованию формфакторов нуклонов в процессах упругого рассеяния поляризованных электронов с передачей поляризации; исследованию спиновых эффектов в процессах рассеяния поляризованных электронов на дейтроне, изотопах гелия и кислороде в широкой кинематической области; исследованию процессов фоторождения пионов на протоне и фотодезинтеграции дейтрона с передачей поляризации протону отдачи; исследованию динамики процессов реального и виртуального комптоновского рассеяния на протонах и поляризационных параметров этих реакций, другие экспериментальные исследования, проводимые на экспериментальных установках Лаборатории им. Т.Джефферсона. Приведены ключевые экспериментальные результаты в сравнении с современными теоретическими исследованиями. Отмечена новизна и актуальность полученных результатов, которые опубликованы с соавторством сотрудников ННЦ ХФТИ в более чем 30 публикациях в ведущих физических журналах мира.

1.03. НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ

ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ В ИФВЭЯФ

Р.П. Слабоспицкий

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Проведен анализ результатов по ядерной физике, полученных в последнее время различными научными группами института. Рассмотрены, в основном, традиционные для ИФВЭЯФ направления исследований – высоко-возбужденные состояния и механизмы взаимодействия различных частиц с легкими и средними ядрами.

Так в экспериментах на электростатическом ускорителе протонов ЭСУ-4 ННЦ ХФТИ А.Н. Водиным с сотрудниками идентифицирован новый тип одночастичных l-запрещенных М1-переходов, наблюдающихся при распаде изобар-аналоговых состояний в нечетных ядрах 1d2s-оболочки: DТ = 1. Выявлены механизмы "снятия" l-запрета, которые обусловлены возбуждением состояний типа поляризации остова в процессе g-распада аналоговых состояний и интерференционными эффектами между гигантским М1- и аналоговыми резонансами.

При исследовании реакции ³⁶S(p,g)³⁷Сl А.С. Качан с сотрудниками идентифицировали магнитный дипольный резонанс (МДР) на основном и первом возбужденном состояниях ³⁷Сl. Определены положение центра тяжести, полная сила и тонкая структура МДР на основном состоянии, который находится в области энергии возбуждения, ожидаемой для ядер с заполненной d_5/2-подоболочкой. Этот экспериментальный факт свидетельствует в пользу того, что в формировании М1-резонанса в ядре ³⁷Сl принимает участие nn или рр-пара с d_5/2-подоболочки, поэтому на положение центра М1-резонанса в этом ядре оказывает влияние величина nn (pp)-спаривания в этой подоболочке.

К.В. Шебеко и С.Н. Утенковым показано, что энергетическая зависимость и величины радиационных силовых функций удовлетворительно описываются в рамках статистического подхода моделью ферми-жидкости, характеристиками ядер в конечных состояниях и оболочечной структурой ядра.

При взаимодействии фотонов с ядрами ¹²С, А.Ф. Ходячих с сотрудниками, в дополнение к ранее исследованному процессу четырехчастичного расщепления, изучено трехчастичное фоторасщепление ¹²С(g,3a) и показано, что полученные экспериментальные результаты можно объяснить с помощью модели – поглощение g-кванта 2a-кластерной системой.

1.04. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИХ МЕТОДОВ
В ОБЛАСТИ ЯДЕРНОЙ ЭНЕРГЕТИКИ, ГЕОЛОГИИ И МЕДИЦИНЫ

Н.П. Дикий

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Приведены результаты разработки ядерно-физических методов для изучения: массопереноса аналогов продуктов деления в защитных оболочках РАО; нарушения равновесия в цепочках распада урана-235,238; установления возраста пород посредством определения содержания стронция-87 и рубидия-87 в биотитах Украинского кристаллического щита.

Рассмотрены различные методики по производству легких изотопов фтора-18, азота-13, углерода-11 на электростатическом ускорителе ЭСУ-5. Разработан метод получения одного из наиболее используемого
в ПЭТ-томографии радиофармпрепарата (аммиака) в специально сконструированной электрохимической ячейке.

Описано использование ядерных реакций на ЭСУ-5 для производства ядерных мембран.

Рассмотрено использование гамма-активационного анализа для комплексной диагностики одного прогрессирующего заболевания, связанного с нарушением плотности костной ткани. Проведены измерения содержания иода, эссенциальных элементов и изотопного отношения кальция в биообъектах.

1.05. ПРОГРАММА ИССЛЕДОВАНИЙ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ
НА УСТАНОВКАХ СП-95, "ЭЛЕКТРОН" (ЗД. №3А)
И НА ПРЯМОМ ВЫХОДЕ

Н.Г. Шевченко
ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассмотрено:  транспортировка пучка и экспериментальное оборудование магнитного спектрометра СП-95; система энергетического сжатия пучка; установка трековых приборов "Электрон"; система получения пучка поляризованных и меченых фотонов; ожидаемые параметры пучка.
Также рассмотрены основные направления (задачи) ядерных исследований.

При энергии электронов 60-100 МэВ (первый этап ядерных исследований) на установке СП-95 будут проведены:

- измерения сечений на ядрах ²Н, ⁴Не и других легких ядрах при малых переданных импульсах (~ 0,5 фм^-1). Будут получены продольные и поперечные функции отклика с целью определения вклада протон-протонных корреляций, мезонных обменных токов и проверки нуклон-нуклонных потенциалов;

- измерения узких резонансов в легчайших ядрах ¹¹В, ¹²С и др. с целью проверки модели возбужденного остова ядра в рамках диаграммного подхода;

- измерения структуры мультипольных гигантских резонансов в ядрах ⁶⁰Ni и других с целью определения их параметров;

На прямом пучке (фотоны) будет исследовано деление ядер у порога с целью обнаружения вклада нечетных гармоник (т.е. интерференции Е1 и Е2 состояний).

На установке "Электрон" (зд. №3А) будут проведены измерения фотоядерных реакций типа g + 9Ве ® n + 8Be ® 2a с целью исследования кластерной структуры ядер и проверки модели поглощения g-квантов.

После получения пучка электронов с энергией 150-200 МэВ будут проведены:

- измерения симметрии двухчастичного расщепления ^6,7Li в припороговой области на когерентном поляризованном пучке меченых фотонов;

- исследования реакции g + 4Не ® р + Т на когерентном поляризованном пучке фотонов в области Еg около 30 МэВ.

1.06. СОСТОЯНИЕ ДЕЛ ПО СОЗДАНИЮ ИСТОЧНИКА ЖЕСТКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ОСНОВЕ ОБРАТНОГО КОМПТОНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ "НЕСТОР"

A. Aгафонов¹, В. Aндросов², E. Буляк², В. Гревцев², A. Гвоздь², П. Гладких², Ю. Григорьев², A. Довбня², И. Дребот², В. Иващенко², O. Звонарева², A. Зелинский², И. Карнаухов², Н. Koвалева², В. Козин², A. Лебедев¹, В. Марков², Н. Мочешников², A. Mыцыков², И. Неклюдов², Ф. Пеев², A. Резаев², В. Скирда², Р. Татчин³, Ю. Телегин², В. Троценко², A. Щербаков²

¹Физический Институт им. ак. П.Н. Лебедева, Россия; ²ННЦ ХФТИ;

³Стэнфордская Лаборатория Синхротронного Излучения, США

В ННЦ ХФТИ предложено создать новый источник жесткого рентгеновского излучения и мягкого ультрафиолета – "НЕСТОР". Источник включает в себя линейный ускоритель-инжектор, накопительное кольцо с энергией электронного пучка 40 - 225 MэВ и лазерно-оптическую систему. "НЕСТОР" – это источник излучения нового типа на основе комптоновского рассеяния. Электроны инжектируются в накопительное кольцо с энергией до 100 MэВ с последующим подъемом энергии до 225 MэВ. Источник перекрывает диапазон излучения от ~1 эВ до ~1 MэВ. Предполагается, что накопленный электронный ток будет составлять около 200 мA. Использование Nd:Yag лазера со средней мощностью более 10 Вт, разработанного фирмой High-Q, и оптического резонатора с коэффициентом накопления 1000 позволит обеспечить поток рентгеновского излучения до 10¹¹ фот/с.

"НЕСТОР" – международный проект, который поддерживается как Украинским правительством, так и НАТО (проект #977982 программы SfP). Предполагается, что источник "НЕСТОР" будет запущен в середине 2007 года. Состояние дел по сооружению и созданию основных систем установки "НЕСТОР" представлено в докладе.

1.07. ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ЭЛЕКТРОНОВ ДЛЯ УСТАНОВКИ "НЕСТОР" И ЭКСПЕРИМЕНТОВ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ

Н.И. Айзацкий, Е.З. Биллер, В.Н. Борискин, А.Н. Довбня, В.Ф. Жигло, Е.Ю. Крамаренко, В.А. Кушнир, В.В. Митроченко, Т.Ф. Никитина, А.Н. Опанасенко, С.А. Пережогин, Ю.Д. Тур

Научно-исследовательский комплекс "Ускоритель" ННЦ ХФТИ

Описан линейный резонансный ускоритель электронов с энергией до 100 МэВ, предназначенный для инжекции частиц в накопительное кольцо установки "НЕСТОР" и реализации программы исследований в области ядерной физики. Приведено физическое обоснование схемы установки, которое разработано на основе  моделирования динамики электронов и анализа результатов испытаний аналогов основных элементов ускорителя. Показано, что выбранная схема ускорителя полностью обеспечивает проведение начального этапа экспериментальных исследований и позволяет осуществлять дальнейшее совершенствование многоцелевой ускорительной установки с целью получения прецизионных параметров пучка.

1.08. ПРОЕКТ РЕЦИРКУЛЯТОРА SALO - УСТАНОВКИ
ДЛЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ И ПРИКЛАДНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

И.С. Гук

ННЦ ХФТИ

Согласно решению Ученого совета ИФВЭЯФ для выполнения работ по выбору перспективных направлений в создании базовой ускорительной установки ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ в 2002 г. была создана рабочая группа под руководством директора ИФВЭЯФ А.Н. Довбни. За истекший период рабочей группой, сотрудниками НИК "Ускоритель" и ИФВЭЯФ, основная часть работ выполнена. Для реализации проекта выбрана схема рециркулятора со сверхпроводящей ускоряющей структурой TESLA. Рассмотрены три очереди запуска установки, позволяющие наращивать энергию электронов.

Предлагаемый вариант ускорителя позволит получить непрерывные поляризованные пучки электронов, необходимые для проведения экспериментов по фундаментальным и прикладным проблемам ядерной физики и физики высоких энергий. Кроме того, на основе этого ускорителя может быть создан мощный источник нейтронов с рядом уникальных характеристик. Такой источник крайне необходим для решения большого числа задач ядерной энергетики и наработки изотопов, применяемых в медицине, биологии и других областях науки и техники. На ускорителе также будут созданы условия для исследований по физике мощных лазеров на свободных электронах, радиационной физике, физике мезонных пучков.

1.09. ОСОБЕННОСТИ СОЗДАНИЯ, ИССЛЕДОВАНИЙ

КРЕМНИЕВЫХ ПЛАНАРНЫХ ДЕТЕКТОРОВ И ИХ ПРИМЕНЕНИЕ

Н.И. Маслов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассматриваются вопросы создания, исследований и применений ПКД. Планарные кремниевые детекторы (ПКД),  одноканальные и многоканальные координатные, широко применяются в настоящее время в физике высоких энергий. Исследуется возможность их применения в медицине и различных областях техники.

Для изготовления ПКД применяются наработанные десятилетиями технологии производства кремниевой интегральной микроэлектроники. Применение современных микроэлектронных технологий обеспечивает повышенную стабильность и защищенность таких детекторов от влияния атмосферы и механических воздействий, что определяется как пассивированные детекторы. Однако, конструкция, принципы работы ПКД имеют коренное отличие от традиционной интегральной микроэлектроники. Отличие это заключается в том, что огромное количество детектирующих каналов (до нескольких тысяч) независимы, т.е. не связаны в общую схему. Это значительно усложняет, меняет принципиально и делает контроль качества ключевым элементом на всех стадиях разработки и производства координатных детекторов. Другим существенным отличием ПКД является то, что эти изделия микроэлектроники не являются серийными. Это определяет особенности создания, применения и стоимость ПКД.

1.10. ОПТИМИЗАЦИЯ ПАРАМЕТРОВ ФИЗИЧЕСКИХ УСТАНОВОК МЕТОДАМИ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ

И.М. Прохорец, С.И. Прохорец, Е.В. Рудычев, М.А. Хажмурадов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В проектировании сложных технических объектов и систем важное место отводится вопросам моделирования. Математическое моделирование – процесс создания математической модели и оперирование ею с целью получения сведений о реальном объекте. Модель – упрощенная функциональная схема некоторой реальной системы, построенная путем отражения в ней наиболее существенных факторов исходной системы.

Последние годы показали, что математическое моделирование в ННЦ ХФТИ стало мощным инструментом для оптимизации получения гамма‑квантов и нейтронов на линейных ускорителях электронов, исследования процессов взаимодействия фотонов и нейтронов с веществом, обнаружения дефектов и изучения структуры материалов с использованием радиографии и нейтронографии, определения параметров новых экспериментальных установок, использующих гамма-кванты, электроны и нейтроны, в том числе подкритических ядерных сборок.

Для решения этих и других задач проектирования сложных физических установок используются современные специализированные программные коды, как зарубежные, так и разработанные в ННЦ ХФТИ.

Секция 2. Фундаментальные исследования при промежуточных и высоких энергиях

2.01. МОДЕЛИРОВАНИЕ РАБОТЫ  Q–МЕТРА
ДЛЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ МИШЕНЕЙ
И РАСЧЕТЫ ПОПРАВОК НА НЕЛИНЕЙНОСТЬ

А.А. Беляев, А.П. Дзюбак, А.А. Луханин

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Проведены расчеты поправок на нелинейность Q–метра для поляризованной мишени, создаваемой коллаборацией FROST (JLab) с целью выбора оптимальных величин для элементов цепи. Вычислены зависимости поправок δ на нелинейность Q–метров с амплитудным и амплитудно–фазовым детекторами, с автоподстройкой резонансной частоты входного контура при девиации частоты и без автоподстройки. Показано, что Q–метр с амплитудно–фазовым детектором на основе аналогового перемножителя напряжений наиболее линейный из рассмотренных. Ошибки измерения поляризации, обусловленные дисперсией, для Q–метра с амплитудно–фазовым детектором не превышают 0.5%. Линейность Q–метров сильно зависит от общей добротности цепи. Линейность Q-метров с резонансным кабелем зависит также от добротности и длины кабеля и незначительно от величин других элементов цепи.

2.02. ИЗУЧЕНИЕ ВОЗМОЖНОСТИ ОБНАРУЖЕНИЯ БОЗОНА ХИГГСА ДЕТЕКТОРОМ CMS НА ОСНОВЕ
КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ

Л.Г. Левчук, С.Т. Лукьяненко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

На основе компьютерного моделирования изучается возможность наблюдения с помощью детектора CMS тяжелого бозона Хиггса по его распадам H⁰®Z⁰Z⁰®e⁺e^-(m⁺m^-)+νν.  Для оценки отклика CMS используется пакет “быстрого” моделирования FAMOS с ограниченной детализацией геометрии детектора, что позволяет получать достаточные для анализа выборки событий при разумном использовании компьютерных ресурсов CMS-кластера ННЦ ХФТИ. В данном пакете применяются процедуры для изоляции треков лептонов и для восстановления адронных струй такие же, как и в программе ORCA, разрабатываемой для восстановления реальных событий, регистрируемых детектором CMS. Результаты расчетов сравниваются с результатами, полученными ранее с помощью пакета CMSJET.

2.03. СИСТЕМА МОНИТОРИНГА LINUX-КЛАСТЕРА ННЦ ХФТИ

С.С. Зуб, Д.В. Сорока

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

На основе свободно распространяемого программного обеспечения разработан программный комплекс по сбору, систематизации и хранению основных показателей работоспособности Linux-кластера, программного обеспечения LCG и активности сервисов grid. Среди прочего, фиксируются такие показатели, как трафик узлов (CE, SE, WNs), показатели загруженности узлов (CPU, RAM, HDD) и служб grid (PBS, DNS, GIIS (LDAP), Gatekeeper и другие). Мониторинг служб осуществляется через веб-страницу CMS-группы - www.kipt.kharkov.ua/~cms/monitoring/. Результаты анализа представляются в удобной графической форме. В качестве системы хранения используется база данных MySQL. Управляющие скрипты написаны на языках программирования Bash, awk, PHP, Python, которые имеют бесплатные трансляторы и легко интегрируются c вэб-сервером Apache.

2.04. Следствия непротиворечивой модели взаимодействий высокоспиновых фермионов
для πN - рассеяния и γN→Nπ.

Ю.В. Кулиш, Е.В. Рыбачук

Украинская государственная академия железнодорожного транспорта, г. Харьков

Предложена модель взаимодействий высокоспиновых барионов (J›1/2)
с бесспиновыми мезонами и барионами со спином 1/2, которая удовлетворяет требованиям непротиворечивости [1]. В данной модели рассмотрены вклады высокоспиновых нуклонных резонансов N* в амплитуды πN→Nπ и γN→Nπ. Показано, что вследствие непротиворечивости теории [1] должно усиливаться энергетическое убывание вкладов высокоспиновых N* с ростом спина.

1. Ю.В. Куліш, О.В. Рибачук. // Вісник ХНУ ім. В.Н.Каразіна. 2004. №619. Випуск 1/23/. с.49‑57.

2.05. ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ КОМПТОНОВСКИЙ ТОМОГРАФ
НА ПУЧКЕ ФОТОНОВ МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ДИАПАЗОНА

Ю.М. Аркатов¹, С.Н. Афанасьев¹, М.С. Глазнев², Д.В. Гущин¹, Ю.В. Жебровский¹,  В.Ф. Попов^1
1ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ; ²ХНУ им. В.Н. Каразина

Представлены выполненные в ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ предварительные результаты испытания работы технологического комптоновского томографа, модернизированного для проведения специальных исследований изделий из легких элементов (графит, легкие пластмассы, алюминий и его сплавы и т.д.) на пучке фотонов мягкого рентгеновского диапазона. Для этих исследований модернизации подвергнут технологический комптоновский томограф, созданный для использования в качестве источника фотонов ускорителя Ван де Граафа на энергию 3 МэВ (ЭЛИАС) – изменены коллиматоры пучка и детектора, в специальную нишу встроена рентгеновская трубка рентгенаппарата УРС – 2,0. Получены характерные одномерные и двумерные томограммы опытных образцов. Обсуждаются представленные результаты испытания работы томографа на пучке фотонов рентгеновского источника с энергией до 50 кэВ. Представленны результаты расчетов отклика детектора томографа для случая использования в качестве источника фотонов рентгеновских аппаратов на 150 и 300 кэВ.

2.06. механизм взаимодействия g-кванта
с ядром углерода в реакции ¹²C(g,3a)

С.Н. Афанасьев , А.Ф. Ходячих 

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В реакции ¹²C(g,3a) измерены парциальные сечения фотообразования основного, 1^го, 2^го и неразделенных 3^го и 4^го состояний возбужденного ядра ⁸Ве. Сечения имеют резонансный характер. Измерены положения максимумов кривых возбуждения и их ширины. Обнаружено, что положение максимума сечения, связанного с i-м уровнем ядра ⁸Ве, определяется как Е_i=Е_i+1+e. Здесь Е_i+1 – энергия возбуждения последующего уровня ядра ⁸Ве, e ‑ энергетический порог реакции, а ширина - Г=(Г_i²+Г_i+1²)^1/2. В сечении фотообразования основного состояния ядра ⁸Ве обнаружено 5 максимумов, коррелированных с энергиями возбуждения последующих уровней ядра ⁸Ве.

Анализ экспериментальных результатов выполнен в рамках следующих моделей: образование возбужденного ядра ¹²C^* с последующим излучением a-частицы; прямое выбивание a‑кластера; поглощение g‑кванта 2a‑кластерной подсистемой. Найдено, что основные характеристики реакции (положение максимумов и ширины функций возбуждения) нашли объяснение в рамках третьей модели. А именно, виртуальное ядро ⁸Ве_, поглотив g‑квант, переходит в (i+1)-е возбужденное состояние. Далее одна a‑частица покидает ядро ¹²C, а две оставшиеся образуют ядро ⁸Ве в различных возбужденных состояниях, которые мы и наблюдаем в эксперименте. Экспериментальные данные свидетельствуют, что преобладает образование близлежащего i-го возбужденного состояния. Вероятность образования основного состояния ядра ⁸Ве составляет 10-15 % от вероятности образования других возбужденных состояний.

2.07. Резонансные состояния в системе двух частиц
в реакциях четырехчастичного фоторасщепления ядра ¹²С

С.Н. Афанасьев, Е.С. Горбенко, А.Ф. Ходячих

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В реакциях ¹²С(g,n)t2a  и ¹²С(g,р)t2a после выхода нуклона образуются промежуточные ядра ¹¹C и ¹¹В в высоковозбужденных состояниях. Найдено, что они распадаются через двухчастичный канал с образованием слабовозбужденных состояний ядер ⁷Be, ⁷Li  и ⁸Be. Измерены относительные вероятности ветвей распада. В кривой возбуждения системы 2a‑частиц между основным и первым возбужденным состоянием ядра ⁸Ве обнаружен резонанс с максимумом Е₀»0.7 МэВ и шириной Г»1.2 МэВ. Анализ угловых распределений в системе покоя 2a‑частиц позволил определить его квантовые числа J^p=0⁺. Резонанс идентифицирован как околопороговая аномалия кривой возбуждения основного состояния. Ранее он наблюдался в системе 2a‑частиц в ядерных реакциях с другими пробными частицами и получил название Аномалия-Призрак (АП). В фотоядерных реакциях он наблюдается впервые. Каналы, соответствующие фотообразованию ядра ⁸Be в основном состоянии и в АП для обеих реакций надежно выделяются.

Измерены угловые распределения t и t в системе покоя ядер ¹¹C^* и  ¹¹В^* при образовании ядра ⁸Ве в выделенных каналах для энергий g-кванта до 40 МэВ и выше, где преобладают, соответственно, механизмы прямого выбивания нуклона и парного поглощения. Анализ угловых распределений t и t показал, что квантовые числа у промежуточных ядер ¹¹C^* и  ¹¹В^* равны J^p=½⁺ для обеих интервалов.

2.08. АНАЛИЗ МЕХАНИЗМА РЕАКЦИИ ⁴Не(g, 2p2n)

В.Н. Гурьев

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Представлены результаты расчета энергетических распределений конечных частиц в реакции ⁴Не(g, 2р2n) в предположении механизма полюсной диаграммы квазидейтронного типа с протоном и нейтроном в роли спектаторных частиц. Проведено сравнение расчетов с экспериментальными данными, полученными на диффузионной камере ННЦ ХФТИ при энергиях g-квантов 30-150 МэВ.

2.09. Электромагнитные форм-факторы заряжеНных
и нейтральных каонов в эффективной адронной модели

С.А. Ивашин¹, А.Ю. Корчин^2
1ХНУ им. В.Н. Каразина; ²ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Построена модель для описания электромагнитных форм-факторов заряженных и нейтральных K-мезонов в области энергий 1-2 ГэВ. Эти форм‑факторы экспериментально извлекаются из сечений электрон‑позитронной аннигиляции в адроны. Необходимость развития теоретических подходов вызвана появлением новых экспериментальных данных (в Новосибирске, Фраскати и др. центрах), а также возросшим интересом [1, 2] к определению свойств более высоких векторных резонансов (с массами 1450 МэВ, 1420 МэВ, 1680 МэВ, и др.), которые лежат в этом диапазоне энергий.

Данный подход основан на обобщенной модели доминантности векторных мезонов. Учтены зависимости фотон-мезонных вершин от инвариантной энергии и собственно-энергетические поправки к пропагаторам векторных мезонов. В вычислениях применяются эффективный мезонный лагранжиан, основанный на киральной теории возмущений (ChPT), и аномальный  лагранжиан Весса-Зумино-Виттена. По сравнению с работой [3] в развитом подходе практически нет свободных параметров и подгонка к экспериментальным данным не проводилась. Сравнение результатов расчетов с экспериментальными данными, полученными в коллаборациях OLYA, CMD2, SND, DM1, DM2, демонстрирует неплохое согласие.

Результаты вычислений сечений e⁺ e^- аннигиляции в каоны могут быть также применены для определения или уточнения адронного вклада в аномальный магнитный момент мюона,  что является актуальной проблемой в настоящее время.

1. R.R. Akhmetshin et al. (CMD-2 Collaboration). // Phys. Lett. B551 (2003) 27.

2. M.N. Achasov et al. (SND Collaboration). // Phys. Rev. D 63 (2001) 072002.

3. C. Bruch, A. Khodjamirian and J.H. Kuhn. // Eur. Phys. J. C 39 (2005) 41.

2.10. ЭФФЕКТЫ НАРУШЕНИЯ CP-СИММЕТРИИ
В РАСПАДАХ B^± ® D^* K^*±

В.А. Ковальчук

ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Показано, что при исследовании эффектов нарушения CP-симметрии в распадах B^± ® D^* K^*±, совместный анализ двух мод распадов D^*0-мезонов на D⁰p⁰ и на D⁰g позволяет измерить величины отношений амплитуд переходов B^- ® `D<sup>*0</sup> K<sup>*-</sup> к B<sup>-</sup> ® D<sup>*0</sup>K<sup>*-</sup> для линейно поляризованных состояний векторных мезонов, без каких бы то ни было дополнительных предположений относительно слабой фазы g  и фаз сильных взаимодействий. В качестве общих адронных состояний распадов D<sup>0</sup>- и `D⁰-мезонов были выбраны дважды Кабиббо–подавленные моды распада D⁰-мезонов. Причем CP-асимметрии распадов B^- ® D*⁰/`D<sup>*0</sup>(®D<sup>0</sup>/`D⁰ (®K⁺p^-) p⁰ ) K^*- и B^- ® D*⁰/`D<sup>*0</sup>(®D<sup>0</sup>/`D⁰ (®K⁺p^-) g ) K^*- имеют противоположные знаки, что может быть проверено на опыте. Кроме того, использование двух мод распадов векторных D^*0- и`D^*0-мезонов позволяет определить величину слабой фазы g, даже если будет восстановлено хотя бы одно поляризационное состояние векторных мезонов, а восстановление всех поляризационных состояний векторных мезонов уменьшит неопределенность в извлечении слабой фазы g.

2.11. ОПЫТ ИСПЫТАНИЯ ФОТОИНЖЕКТОРОВ НА СТЕНДЕ PITZ.

С. Ходячих

DESY

Получение электронных пучков высокой яркости является платформой для осуществления многих приложений физики пучков заряженных частиц: лазеры на свободных электронах (ЛСЭ), линейные коллайдеры, комптоновские источники излучения, линейные ускорители с рекуперацией энергии. В DESY реализуется программа разработки и исследования ВЧ‑источников электронов, цель которой - оптимизация качества пучков, эксплуатационных параметров и надежности источников электронов. В рамках этой программы создан стенд испытания фотоинжекторов PITZ  (Photo-Injector Test Stand at DESY in Zeuthen), эксплуатация которого начата в январе 2002 г.

Стендовая установка состоит из 1.5 секционной ВЧ-пушки, работающей в L-диапазоне ВЧ, фотокатодной лазерной системы, нормально проводящей (не сверхпроводящей) ускоряющей структуры и диагностической секции.

 Дано краткое описание отдельных частей установки и опыт их эксплуатации.

Две ВЧ-пушки, изготовленные в DESY, были отлажены, оптимизированы и паспортезированы на стенде PITZ за время его существования. Последняя из них успешно эксплуатируется на ультрафиолетовом  ЛСЭ в DESY (Гамбург). В настоящее время на стенде размещена третья ВЧ-пушка. Её отладка и оптимизация начаты в январе 2006 г. В докладе представлены метод и накопленный опыт испытания фотоинжекторов на стенде PITZ. 

Работа выполняется при частичной финансовой поддержке European Community, контракты  RII3-CT-2004-506008 и 011935, а также Helmholtz Assosiation, контракт  VH-FZ-005.

2.12. ГРАФИЧЕСКИЙ ПОЛЬЗОВАТЕЛЬСКИЙ ИНТЕРФЕЙС
ДЛЯ РАБОТЫ В LCG

С.В. Володькин, С.С. Зуб

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Разработанная графическая оболочка служит для запуска, мониторирования и получения результатов из LHC Computing Grid (LCG). Эта программа реализует основные функции взаимодействия пользователя с LCG. Она использует сетевое програмное обеспечение (ПО) LCG и библиотеки пакетов GLOBUS, EDG для обеспечения связи с основными службами Grid (GateKeeper, GIIS, др.). Оболочка использует высокоуровневые утилиты пользовательского интерфейса (UI - LCG) для авторизации и обеспечения должного уровня безопасности при  обращении к  службам системы Grid. Разработаны диалоговые окна для  формирования командных строк и запросов мониторирования в LCG. Создана динамически расширяемая база данных наиболее часто используемых команд, опций и сайтов Grid. Также подготовлена интегрированная справочная система по работе с ПО и толкованием основных терминов пакета UI-LCG. Пользовательский интерфейс работает в системе Linux с использованием языков и библиотек объектно-ориентированного программирования: Python (Tkinter), MySQL.

2.13. Предложения к экспериментальному наблюдению резонансного рассеивания фотона на электроне
в лазерном поле

А.И. Ворошило, С.П. Рощупкин

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Сформулированы предпосылки к возможному экспериментальному исследованию некоторых следствий квантовой электродинамики сильных лазерных полей, связанных с выходом промежуточной частицы в поле лазера на массовую поверхность. Сечения таких процессов при некоторых условиях имеют резонансную расходимость, которая в теории устраняется процедурой Брейта-Вигнера. Причем резонансное сечение может на несколько порядков величины превышать сечение такого процесса в отсутствии внешнего поля [1]. Предложены условия проведения эксперимента и требования к разрешающей способности приборов.

1. A.I. Voroshilo, S.P. Roshchupkin. Resonant scattering of a photon by an electron in the field of a circularly polarized electromagnetic wave. // Laser Phys. Lett. 2005, v.2, No.4 , p.184–189.

2.14. Резонанасная двухфотонная аннигиляция электрон‑позитронной пары в поле световой волны

О.И. Денисенко, С.П. Рощупкин

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Теоретически изучен процесс резонансной (когда функция Грина промежуточного электрона в поле волны выходит на массовую оболочку) двухфотонной аннигиляции электрон-позитронной пары в поле умеренно сильной циркулярно поляризованной световой волны. Показано, что резонансная кинематика существенно зависит от типа промежуточной частицы. Если в качестве таковой реализуется электрон, то резонансная область определяется следующими условиями: энергия позитрона должна быть ультрарелятивистской и превышать некоторое пороговое значение, позитрон и один из фотонов должны распространяться в узком конусе между собой, угол между направлением движения позитрона и волной не мал. При этом никаких ограничений на углы и энергии электронов нет. Для умеренно сильных полей получено резонансное сечение такого процесса. Показано, что резонансное сечение может на несколько порядков величины превышать соответствующее сечение без поля.

2.15. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ И СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

В ЯДЕРНЫХ ПРОЦЕССАХ ПРИ НИЗКИХ ЭНЕРГИЯХ

В.В. Котляр¹, Н.И. Маслов²

¹ ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Значительные усилия, направленные в настоящее время на получение новых данных в β‑распадах нейтронов и атомных ядер, имеют своей целью углубление понимания заряженного слабого взаимодействия и прецизионной проверки стандартной модели (СМ). В то же время интенсивные экспериментальные исследования в этой области стимулируются надеждами обнаружить явления, которые не могут быть описаны в рамках СМ.

В связи с этим рассмотрены результаты недавних экспериментов, в которых изучались тройные корреляции между импульсами электрона, протона и фотона в радиационном β–распаде нейтрона и позитрон–нейтринные корреляции в распаде калия-38. Обсуждается физическая мотивация осуществляемых программ исследований тройных Т–нечетных корреляций в β–распадах поляризованных ядер. Дан обзор последних достижений в изучении нейтрального слабого взаимодействия электронов с нуклонами и атомными ядрами. Рассмотрены исследования нарушающего четность электромагнитного взаимодействия, которое проявляется в сочетании с эффектами, обусловленными нейтральными слабыми токами.

Обсуждаются эксперименты, которые могут быть проведены на существующих ускорителях ИФВЭЯФ и ускорителе проекта SALO. Указаны особенности кремниевых PIN-детекторов, создаваемых в ИФВЭЯФ, благодаря которым эти детекторы представляют значительный интерес для экспериментов в рассматриваемой области ядерной физики низких энергий.

2.16. ВОЗМОЖНОСТЬ ИССЛЕДОВАНИЯ ЯДЕРНЫХ ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ В РАСЩЕПЛЕНИИ ПОЛЯРИЗОВАННОГО ЯДРА ³НЕ ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ ЭЛЕКТРОНАМИ

В.В. Котляр

ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Зависящее от спинов импульсное распределение протон–дейтронных кластеров в поляризованном ядре ³Не выражено в терминах структурных функций (СФ). СФ рассчитаны с ядерными волновыми функциями (ВФ) для современных реалистических моделей NN– и 3N–сил.

Изучены возможности извлечения СФ из данных об анализирующей способности (асимметрии) пучка А в реакции двухчастичного расщепления поляризованного ядра ³Не продольно поляризованными электронами. Рассмотрены условия эксперимента в Mainz (2005 г.), в которых импульс выбитого протона параллелен переданному импульсу. В условиях обсуждаемого эксперимента взаимодействие в конечном состоянии и двухнуклонные мезонные обменные токи не влияют заметно на величину компонент поляризационной наблюдаемой А. Это дает основание для анализа данных с целью получения информации о ядерных ВФ или о влиянии нуклонов–спектаторов на электромагнитные (ЭМ) формфакторы (ФФ) выделенного нуклона, в данном случае протона.

Исследованы эффекты, которые могут препятствовать получению однозначных выводов о ВФ или об изменениях значений ФФ протона в ядре ³Не. Рассмотрены вариации наблюдаемой А, обусловленные сходом нуклонов с энергетической оболочки при поглощении виртуальных фотонов и модификациями ЭМ ФФ нуклонов. Подчеркивается необходимость увеличения точности измерений асимметрии и расширения исследуемой кинематической области. Изучение аналогичных процессов на других легких ядрах может представлять интерес для программы исследований на ускорителе электронов, сооружение которого является одной из целей проекта SALO.

2.17. О ВЛИЯНИИ ПОПЕРЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ СТАЛКИВАЮЩИХСЯ СГУСТКОВ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЧАСТИЦ НА ПРОЦЕСС ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ИХ РАССЕЯНИИ ДРУГ НА ДРУГЕ

Н.Ф. Шульга, Д.Н. Тютюнник,

Институт теоретической физики им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Рассмотрен процесс излучения при рассеянии коротких и узких сгустков релятивистских заряженных частиц. Показано, что в этом случае влияние на процесс излучения оказывают не только продольные длины формирования, но также и поперечные размеры сталкивающихся сгустков. При этом поперечные расстояния, вносящие существенный вклад в спектральную плотность излучения, могут иметь макроскопические размеры. Проанализирована спектральная плотность излучения при различных соотношениях между поперечными размерами сгустков. Полученные результаты сравниваются с результатами работ других авторов.

Секция 3. Структура ядра в реакциях на заряженных частицах

3.01. ИЗОБАРИЧЕСКИЕ КОЛЛЕКТИВНЫЕ 1⁺ - СОСТОЯНИЯ ЯДЕР

А.Н. Водин

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Дан обзор экспериментальных и теоретических исследований коллективных изобарических 1⁺ -состояний в широкой области массовых чисел ядер. Особое место отведено результатам по изучению Гамов-Теллеровскоко резонанса (ГТР) и коллективных j - j – состояний, соответствующих pn – переходам с поворотом полного момента (Dj =0 ). Анализируются данные, полученные в экспериментах на пучке протонов электростатического ускорителя ЭСУ-4 ННЦ ХФТИ, по возбуждению j ‑ j ‑состояний (типа поляризации остова) в процессе g-распада аналоговых резонансов в легких ядрах.

3.02. МЕХАНИЗМЫ СНЯТИЯ “l-ЗАПРЕТА“ ДЛЯ ИЗОВЕКТОРНЫХ
М1-ПЕРЕХОДОВ В НЕЧЕТНЫХ ЯДРАХ С А < 70

А.Н. Водин, И.В. Ушаков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Идентифицирован новый тип l-запрещенных М1-переходов, наблюдающихся при g-распаде изобар-аналоговых состояний в нечетных ядрах c А < 70. Существенное отличие обнаруженного типа М1-переходов от известных “классических” (DТ = Т_i – T_f = 0) l-запрещенных М1-переходов заключается в том, что такие переходы наблюдаются между состояниями, имеющими различные значения изотопического спина: DТ = 1. Кроме того, энергия возбуждения начальных состояний имеет относительно высокое значение, равное энергии связи нуклона в ядре (Е_i^* ~ 8 - 10 МэВ). Выявлены механизмы „снятия” l-запрета, которые обусловлены возбуждением коллективных изобарических 1⁺ -конфигураций pn-типа в процессе g-распада аналоговых состояний и интерференционными эффектами между гигантским М1-резонансом и аналоговым резонансом.

3.03. ПОЛНАЯ СИЛА МАГНИТНОГО ДИПОЛЬНОГО РЕЗОНАНСА В ³⁷Cl

А.С. Качан, И.В. Кургуз, И.С. Ковтуненко, В.М. Мищенко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Для определения полной силы магнитного дипольного резонанса (S^М1_EW=S_kE_kB_k(M1)↑), наблюдаемого в реакции радиационного захвата протонов, необходимо знание сил резонансов данной реакции (S=(2J+1)Г_pГ_g/Г), так как B(M1)↑=21,65bS(эВ)/E_g³(МэВ)×m_N². Силы резонансов, составляющих резонансноподобную структуру [1], были определены из сравнения интенсивностей g-линий, образующихся
при распаде изучаемых резонансных уровней с интенсивностью g-линии
Е_g=7118 кэВ, соответствующей переходу с резонансного уровня при Е_p=1887 кэВ (сила и схема распада которого хорошо известны) на состояние 3104 кэВ. Для измерения g-спектров применялся Ge(Li)-детектор объемом 60 см³ и разрешением 4 кэВ для E_g=1332 кэВ. Детектор располагался на расстоянии 2 см от мишени (Ag₂S, толщиной 20 мкг·см^–2) под углом 55⁰. Измерения во всем энергетическом диапазоне проводились в одних и тех же экспериментальных условиях, что позволило исключить зависимость от числа протонов, попавших на мишень, и толщины мишени. Полная сила МДР в ³⁷Cl равна 12,8 МэВ×µ_N² и сравнима с таковой в чётных ядрах [2], что по- видимому связано с разрывом nn(pp)-пары из d_5/2-подоболочки.

1. А.С. Качан, А.Н. Водин, В.М. Мищенко и др. // Изв. РАН. Сер. физ. 2001, т.65, №5, с.676.

2. А.С. Качан, Б.А. Немашкало, В.Е. Сторижко. // Ядерная физика. 1989, т.49, с.367.

3.04. КОМПЬЮТЕРНЫЙ КОД TEPEL ДЛЯ РАСЧЕТА
ЯДЕРНЫХ ДАННЫХ В РАМКАХ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

С.Н. Утенков, К.В. Шебеко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В ННЦ ХФТИ разработан компьютерный код TEPEL, используемый для расчетов парциальных и полных сечений реакций (p,γ), (p,nγ), (p,p'γ), а также радиационных силовых функций (РСФ) в рамках статистической модели ядерных реакций. Код написан на языке программирования ФОРТРАН и содержит около 2500 операторов. Ввод данных, необходимых для расчетов, реализован в двух режимах работы: чтение из подготовленного файла или в режиме on-line. Вывод результатов расчетов осуществляется либо на монитор, либо в файл хранения.

Компьютерный код TEPEL состоит из подпрограмм, предназначенных для вычисления: коэффициентов прохождения протонов в рамках оптической модели с различными наборами параметров оптического потенциала; плотности ядерных уровней в модели ферми-газа с обратным смещением; парциальных и полных γ-ширин. В программе предусмотрен режим, позволяющий решать обратную задачу по нахождению радиационных силовых функций (РСФ) дипольных переходов в абсолютных единицах при фиксированных параметрах модели. Данная процедура реализуется подпрограммой, минимизирующей разность (σ^эксп – σ^теор) при помощи метода однопараметрической оптимизации относительно РСФ.

Расчеты сечений реакции радиационного захвата протонов ядрами среднего атомного веса и абсолютных значений РСФ с помощью компьютерного кода TEPEL проводятся в ННЦ ХФТИ более пятнадцати лет и показывают хорошее согласие с экспериментальными данными и результатами расчетов, выполненных с использованием общеизвестных компьютерных кодов HAUSER*4 или CINDI.

3.05. ПАРЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ ⁵²Cr(p,g)⁵³Mn

С.Н. Утенков, К.В. Шебеко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В рамках статистической модели проведен анализ парциальных сечений (ПС) реакции радиационного захвата протонов ядрами ⁵²Cr. Экспериментальные сечения получены по выходам жестких γ-линий реакции ⁵²Cr(p,g)⁵³Mn. Измерения выполнены на ускорителе ЭСУ-5 ННЦ ХФТИ в интервале энергии ускоренных протонов от 1,5 до 3,2 МэВ. Первичные g‑переходы из области составного ядра в основное и нижние возбужденные состояния ⁵³Mn регистрировались парным g-спектрометром, построенным на базе Ge(Li) детектора (63 см³).

Расчет парциальных сечений реакции ⁵²Cr(p,g)⁵³Mn выполнен с привлечением различных теоретических оценок для вычисления полной и парциальных g-ширин. Показано, что наилучшего описания измеренных ПС удается достичь, если использовать в расчетах статистический подход Сироткина с учетом ядерной температуры и оболочечной структуры ядра. Добившись описания ПС и, таким образом, зафиксировав параметры статистической модели, была также решена и обратная задача по нахождению радиационной силовой функции (РСФ). Методом однопараметрической оптимизации получены данные о величине и энергетической зависимости РСФ для ядра ⁵³Mn в интервале энергий g‑квантов от 6,5 до 9,7 МэВ.

3.06. ИЗУЧЕНИЕ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЙ ⁸⁷Sr(γ,γ`)^87mSr РЕАКЦИИ

О.С. Шевченко, Ю.Н. Ранюк, А.Н. Довбня, В.И. Нога, Э.Л. Купленников,
А.А. Немашкало, И.Г. Гончаров, В.Н. Борисенко

ННЦ ХФТИ

Представлены экспериментальные результаты исследования реакции ⁸⁷Sr(γ,γ`)^87mSr. Исследования проводились в интервале энергий электронов до 3 МэВ на электростатическом ускорителе ELIAS ННЦ ХФТИ. Энергетическое разрешение пучка электронов составляла ±50 кэВ, интенсивность тока до 500 мкА. В опыте использовалась активационная методика. Измерялась активность γ-линии перехода из изомерного в основное состояние Еγ = 388,532 кэВ, наведенной в образце, облученном тормозным излучением, для генерации которого использовался танталовый конвертер толщиной 0,5 мм.

Кривая выхода изомера ^87mSr в зависимости от максимальной энергии тормозного излучения имеет характерный вид ломаной линии. Изломы показывают на энергетической шкале места, где находятся активационные уровни, т.е. уровни, которые при возбуждении  частично распадаются через изомерное состояние.

Проведен анализ полученных экспериментальных данных и определены интегральные сечения фотовозбуждения промежуточных состояний с энергией возбуждения 1228, 1770, 1920 и 2656 кэВ.

3.07. ФОТОВОЗБУЖДЕНИЕ ^117mSn В (g,g¢) РЕАКЦИИ

О.С. Шевченко, Ю.Н. Ранюк, A.Н. Довбня, В.И. Нога, Э.Л. Купленников, А.А. Немашкало, И.Г. Гончаров, В.Н. Борисенко

ННЦ ХФТИ

В экспериментах, проведенных на пучке электронов электростатического ускорителя электронов ELIAS, получены новые данные о фотовозбуждении ядерного изомера ^117mSn. Интенсивный поток тормозного излучения получен путем облучения электронами танталового радиатора толщиной 0,5 мм.
В качестве мишени использованы диски из естественного олова диаметром 15 мм и толщиной ~ 0,2 мм. Выход ¹¹⁷Sn(γ,γ¢)^117mSn реакции Y(E_γmax) измерен в зависимости от граничной энергии g-излучения в интервале 2,1-3,0 МэВ с шагом 0,1 МэВ. Детектирование g-квантов с энергией 158 кэВ из активированной мишени, что соответствует распаду данного уровня в основное состояние с относительной вероятностью 86,4 путем M1 + E2 g‑перехода, осуществлялось Ge(Li) g-спектрометром с чувствительным объемом 50 см³ и разрешением 2,5 кэВ для линии 1332 кэВ ⁶⁰Со. Наблюдаемые в экспериментальной Y(E_γmax) зависимости резкий излом в области E_γmax ~ 2,25 МэВ и линейный рост величины выхода при дальнейшем увеличении граничной энергии g-квантов указывают на наличие единственного активационного состояния с энергией ~ 2,25 МэВ. Полученное для данного уровня интегральное сечение возбуждения изомера ядра ¹¹⁷Sn с энергией 314,58 кэВ оказалось равным (0,022 ± 0,002) эВ×б.

3.08. ЗБУДЖЕННЯ ЯДРА ⁶Не В РЕАКЦІЇ ⁷Li(d,³He)⁶He

Ю.М. Павленко, А.Т. Рудчик, О.К. Горпинич, В.М. Добріков,
Н.Л. Дорошко, В.О. Кива, І.Н. Коломієць, В.М. Пірнак
Інститут ядерних досліджень НАН України, м.Київ

Отримано експериментальні дані з диференціальних перерізів реакції ⁷Li(d,³He)⁶He при енергії дейтронів 37 МеВ (циклотрон У-240 ІЯД НАН України). В енергетичних спектрах ³He, що вимірювалися в діапазоні кутів Θ_лск=15…62°, чітко видно піки, які відповідають утворенню в реакції основного та першого збудженого (E*=1,8 МеВ) станів ядра віддачі ⁶He.
В області енергій ³He, що відповідають енергіям збудження Е*(⁶He)>2 МеВ, спостерігається континуум, який може бути зумовлений збудженням широких рівнів ядра ⁶He з Е*>2 МеВ [1].

Показано, що у формуванні резонансноподібного континууму в спектрі ядер ³He суттєву роль відіграють процеси утворення і розпаду незв’язаних станів ядер ^4,5He*, ^5,6Li* в супутніх каналах реакцій, які необхідно враховувати при параметризації інклюзивних спектрів з метою визначення характеристик збуджених станів ядер віддачі.

1. D.R. Tilley et al. // Nucl.Phys. A 2002. v. 708, №1, p.3.

3.09. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ
ПРОЦЕССОВ РАССЕЯНИЯ В СИСТЕМАХ D+D И T+D

В.И. Гранцев, Н.Ф. Коломиец, А.В. Коваленко, К.К. Кисурин, С.Е. Омельчук,

Г.П. Палкин, Ю.С. Рознюк, Б.А. Руденко, В.С. Семенов, Л.И. Слюсаренко,

Б.Г. Стружко, В.А. Шитюк

Институт ядерных исследований НАН Украины, г.Киев

Эксперимент выполнен на Киевском изохронном циклотроне ИЯИ НАН Украины на пучке дейтронов с энергией 40 МэВ. Исследования проведены на ядрах дейтерия и ядрах трития. Ток на мишени составлял 20-100 нА. Титан-тритиевая мишень изготовлена в ИЯИ по новой технологии и представляет собой титановую пленку толщиной 4,9 мг/см², насыщенную тритием до активности 7,57 Ки. Регистрация заряженных частиц осуществлялась двумя телескопами (DЕ-Е), состоящими из полупроводниковых кремниевых детекторов DЕ толщиной 100 мкм и  NaI(Tl) Е-детекторов. Экспериментально исследованы энергетические спектры тритонов и ³Не-частиц в бинарных и трехчастичных реакциях: D(d,t)p, D(d,³He)n и T(d,t)pn, T(d,³He)pn. Процессы развала ядер дейтерия на ядрах дейтерия и трития изучались в реакциях D(d,pn)d и T(d,pn)t. Измерения проводились в диапазоне углов рассеяния
8,5⁰ – 70⁰ (³Не) и 15⁰-70⁰ – при исследовании других процессов. Обсуждаются кинематические и структурные особенности энергетических спектров
p, d, t, ³He; а также угловые распределения продуктов ядерных реакций. Проведено сравнение с имеющимися литературными данными.

3.10. СООТНОШЕНИЕ ВЕТВЕЙ РАСПАДА ЯДРА ⁵Не*(16.75 МэВ)
В РЕАКЦИИ ⁷Li(d,⁴He)⁵He

Ю.Н. Павленко¹, В.Л. Шаблов², Ф.И. Карманов², В.А. Кива¹,

И.Н. Коломиец¹,В.Н. Добриков¹

¹Институт ядерных исследований НАН Украины, г.Киев;

²Институт атомной энергетики, г.Обнинск, Россия

В кинематически полных и неполных экспериментах при энергии дейтронов 37 МэВ на циклотроне У-240 ИЯИ НАН Украины измерены дифференциальные сечения реакций ⁷Li(d,α)⁵He, ⁷Li(d,αt)d и ⁷Li(d,αd)t.
В инклюзивных и корреляционных спектрах идентифицирован вклад образования основного и первых трех возбужденных состояний ядра ⁵He (Е*~3.0, 16.75, 20 МэВ). С использованием предложенного в [1] метода для „термоядерного” резонанса ⁵He*(16.75 МэВ) определена вероятность распада в канал (d+t), значение которой существенно отличается от данных, полученных для бинарных реакций [2]. Обнаруженное отличие может быть обусловлено влиянием кулоновского поля сопутствующей α-частицы на распад околопороговых резонансов [3].

1. Yu.N. Pavlenko. // Problems of atomic science and technology. Series: Nucl. Phys. Invest. (45), 2005, № 6,  p. 11.

2. F.C. Barker. // Phys. Rev. C 1997, v. 56, №5, p. 2646.

3. В.В. Комаров и др. // Изв.РАН. сер. физ., 1995, т. 59, №5, с. 28.

3.11. Вивчення збуджених станів ядра ⁴Не за допомогою  тричастинкових ³Н(a,tt)p, ³Н (a,tt)n та ³Н (a,td)d реакцій.

О.М. Поворозник

Інститут ядерних досліджень НАН України, м.Київ

Ядро ⁴Не є найлегшим ядром, в якому окрім основного зв’язаного стану всі збуджені рівні є незв’язаними, тобто такими, що розпадаються головним чином через променювання пари частинок. В міру збільшення енергії збудження це спочатку розпад тільки через канал р+t, а потім додається канал розпаду n+³He і, якщо енергія збудження перевищує поріг розвалу ядра ⁴Не на два дейтрони - 23.85МеВ, можливим є канал розпаду на d+d.

Кінематично-повний експеримент, в якому досліджувались збуджені незв’язані рівні ядра ⁴Не за допомогою тричастинкових ³Н(a,tt)p, ³Н (a,tt)n та ³Н (a,td)d реакцій з використанням твердої титанової мішені, що насичена тритієм, та пучка альфа-частинок з енергією 67.2 МеВ, був проведений на циклотроні У-240. Було отримано двовимірні спектри tt , tt та td збігів. Проведений аналіз в припущенні механізму послідовного розпаду дозволив отримати величини енергії збудження, енергетичну ширину кожної з мод розпаду перших п’яти збуджених рівнів ядра ⁴Не.

3.12. МЕТОДИКА И УСТАНОВКА
ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРА ВЕСКОТТА

Т.Н. Корбут¹, С.В. Корнеев², Б.А. Марцынкевич¹, И.Г. Серафимович²,

 А.М. Хильманович¹, С.Е. Чигринов²

¹ Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси, г.Минск;

²Объединенный институт энергетических и ядерных исследований-Сосны

 НАН Беларуси, г.Минск

Разработаны методика и установка для измерения параметра Вескотта, определяющего зависимость сечений ядерных реакций от температуры. Для этого создан стенд для активации нуклидов, включающий генератор нейтронов и графитовый замедлитель. Замедлитель представляет собой параллелепипед размером 120´120´100 см, собранный из графитовых блоков реакторной чистоты. Нагрев графитовых блоков осуществлялся с помощью электрического нагревателя, позволяющего изменять температуру от 20 °С до 1000 °С. Измерены скорости реакции (n, g) на эпитепловых нейтронах для различных нуклидов. Полученные экспериментальные результаты сравниваются с рассчитанными традиционным способом по известным сечениям реакции s(E) значениями параметра Вескотта.

3.13. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ НОВЫХ РЕЗОНАНСНЫХ ИНТЕГРАЛОВ
ПРИ ОПРЕДЕЛЕНИИ ХАРАКТЕРИСТИК СПЕКТРАЛЬНОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ

Т.Н. Корбут¹, С.В. Корнеев², Б.А. Марцынкевич¹,

А. Ю. Фоков², А.М. Хильманович¹

¹ Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси, г.Минск;

²Объединенный институт энергетических и ядерных исследований-Сосны

 НАН Беларуси, г.Минск

Известно, что в эпитепловой области распределение нейтронов по энергии хорошо описывается функцией j(E)=b/E^1+a. В зависимости от свойств среды, в которой распространяются нейтроны, параметр a может быть как положительным, так и отрицательным, но его значения не превышают 0,2. Разработанные ранее методы определения a и b являются громоздкими и трудны в использовании. Нами предложен более простой способ определения данных параметров функции j(E) спектра нейтронов в резонансной области. Для расчета a и b помимо известного резонансного интеграла I_res, рассчитываемого как I_res= òs(E)E^-1dE, необходимо ввести новый резонансный интеграл K_res. = òs(E)ln(E)E^-1dE.

Приведена методика расчета новой ядерно-физической константы – резонансного интеграла K_res. С использованием величины K_res расчет параметров a и b существенно упрощается. Для корректного описания спектра эпитепловых нейтронов в широкой области энергий (до 30 кэВ)
в работе были рассчитаны интегралы I_res  и K_res  для следующих реакций: ¹⁹⁷Au(n, g)¹⁹⁸,  ¹¹⁵In(n, g)¹¹⁶In,  ⁵⁵Mn(n, g)⁵⁶Mn,  ²³Na(n, g)²⁴Na. 

Измерены значения эпитепловых интегралов рассматриваемых реакций для графитового замедлителя, облучаемого нейтронами с энергией 14,5 МэВ генератора нейтронов НГ-12-1. Задача нахождения a и b в конечном итоге сводится к решению переопределенной системы уравнений.

3.14. ВЫНУЖДЕННОЕ ИЗМЕНЕНИЕ ЗАРЯДА ЯДЕР ЛИТИЯ
ПРИ СТОЛКНОВЕНИИ С БЫСТРЫМИ НЕЙТРОНАМИ

Б.А.Марцынкевич¹, А.М.Хильманович¹,  М.И.Левчук¹,

С.В.Корнеев², С.Е.Чигринов², В.С.Бутцев³

¹Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси, г.Минск;

²Объединенный институт энергетических ядерных исследований-Сосны

НАН Беларуси, г.Минск;

³Объединенный институт ядерных исследований, г.Дубна

Измерено эффективное сечение процесса изменения электрического заряда ядер лития при их столкновении с быстрыми нейтронами:  ⁷₃Li ® ⁷₄Be.

Целью эксперимента являлся поиск процесса «столкновительного b‑распада» ядер, предложенного в работах И.В.Копытина с соавторами [1,2] для объяснения распространенности так называемых "обойденных" стабильных изотопов.

В качестве источника быстрых нейтронов (Е_n=2,5 МэВ), падающих на мишень из металлического лития, использовался генератор нейтронов НГ‑12‑1. Спектр g-излучения образца после облучения измерялся в течение длительного времени (~20 суток) с помощью высокоэффективного низкофонового g-спектрометра с детектором из сверхчистого германия. Зарегистрирован пик с энергией 477,6 кэВ, сопровождающий распад радионуклида ⁷₄Be.

Определены вклады фоновых процессов в образование ⁷₄Be:  процессов взаимодействия космического излучения с веществом; процесса упругого столкновения быстрого нейтрона с ядром ¹₁Н и последующей реакции p+⁷₃Li®⁷₄Be+n; двухступенчатых реакций, первой ступенью которых являются реакции на быстрых нейтронах с образованием  частиц p, d, t, а второй ступенью – инициированные этими частицами реакции с изотопами ⁶₃Li и ⁷₃Li, приводящие к образованию ⁷₄Be.

Эффективное сечение изменения заряда ядра лития при столкновении с быстрым нейтроном (⁷₃Li ® ⁷₄Be) составило 1,5×10^-33 см², относительная погрешность измерения d=0,23.

Обсуждаются причины отличия экспериментально определенного значения сечения процесса от результатов расчетов, полученных И.В.Копытиным для ядер средней атомной массы.

1. И.В. Копытин, Э.Г. Карпов, Т.А. Чуракова. // Изв. РАН, сер. физ., 1997, 61, № 1, с.49.

2. И.В. Копытин, М.А. Долгополов, Э.Г. Карпов, Т.А.Чуракова. // Ядерная физика, 1997, 60, № 4, с.592.

3.15. НАШИ ВОЗМОЖНОСТИ В ИССЛЕДОВАНИИ
АСТРОФИЗИЧЕСКИХ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ

Е.А. Скакун
ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Происхождение химических элементов и их изотопов обусловлено ядерными реакциями, протекающими в звёздах, в результате которых возникает множество стабильных и нестабильных ядер, которые вновь становятся мишенями для последующих реакций. Для моделирования процесса синтеза элементов в звёздах требуются данные по поперечным сечениям большого количества низкоэнергетичных ядерных реакций, вызываемых различными частицами.

Дан обзор накопленного в ННЦ ХФТИ опыта исследования полных сечений низкоэнергетичных реакций, вызываемых протонами, при энергиях бомбардировки (5…9) МэВ. Выполнен анализ функций возбуждения реакций ¹¹²Sn(p,g)¹¹³Sb [1], ¹¹⁵Sn(p,n)¹¹⁵Sb, ¹¹⁶Sn(p,n)^116m,gSb и ¹²⁰Sn(p,n)^120m,gSb [2], измеренных на линейном ускорителе протонов ЛУП-9. Экспериментальные значения поперечных сечений сопоставляются с результатами теоретических расчётов в рамках статистической модели Хаузера-Фешбаха, выполненных с помощью вычислительного кода Non‑Smoker [3]. Приводятся экспериментальные и теоретические значения астрофизического S-фактора и скоростей указанных реакций. Отмечается важность исследования сечений возбуждения изомерных состояний для параметризации плотности уровней ядер, важного ингредиента статистической теории. Показана целесообразность экспериментальных измерений полных поперечных сечений астрофизических (p,n)- и (p,g)-реакций при меньших энергиях налетающих протонов, обеспечиваемых электростатическим ускорителем ЭСУ-5. Эти эксперименты находятся в русле многолетних традиций ННЦ ХФТИ в исследовании ядерных реакций с заряженными частицами.

1. Е.А. Скакун, В.Г. Батий, Ю.Н. Ракивненко, О.А. Растрепин. // Ядерная физика. 1993, 45, с.614.

2. В.Г. Батий, Е.А. Скакун. Ядерная спектроскопия и структура ядра. Тезисы докладов 40-го совещания. Ленинград, 10-13 апреля 1990г. с.273.

3. T. Rauscher, F. Thielemann, and K. Kratz. // Phys. Rev. 1997, C56, р.1613.

3.16. ФУНКЦИЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ
АСТРОФИЗИЧЕСКОЙ ЯДЕРНОЙ РЕАКЦИИ ⁶⁴Zn(p,g)⁶⁵Ga

В.Н. Бондаренко, А.В. Гончаров, В.М. Мищенко, Е.А. Скакун,
В.И. Сухоставец, С.Н. Утенков, К.В. Шебеко

ННЦ ХФТИ

В области энергий налетающих протонов Е_р = 1,5…2,8 МэВ, представляющей интерес для ядерной астрофизики, измерена функция возбуждения реакции ⁶⁴Zn(p,g)⁶⁵Ga. Измерения выполнялись методом наведенной активности. Тонкие (0,5…1,5 мг*см^-2) металлические фольги цинка, обогащённого изотопом ⁶⁴Zn, на толстой (500 мкм) танталовой подложке облучались пучком протонов электростатического ускорителя ЭСУ–5 при различных энергиях с шагом ~150 кэВ. Активности облучённых мишеней измерялись объёмным Ge(Li) и тонким HPGe детекторами по интенсивностям g-переходов 115, 153 и 752 кэВ, сопровождающими распад ядра-продукта ⁶⁵Ga (Т_1/2 = 15,2 мин). Из экспериментальных данных по сечениям реакции получены значения астрофизического S-фактора и скорости реакции.

Результаты измерений сравниваются с предсказаниями статистической теории Хаузера-Фешбаха, широко используемой для определения характеристик астрофизических ядерных реакций, которые не могут быть измерены в эксперименте. Теоретические расчёты выполнялись с помощью вычислительных кодов TEPEL [1] и NON–SMOKER [2]. Исследуются различные теоретические оценки для парциальных и полных g-ширин и их влияние на конечный результат. Полученные экспериментальные данные могут быть использованы при моделировании синтеза химических элементов и изотопов в звёздах.

1. С.Н. Утенков, К.В. Шебеко. // Настоящий сборник. C.37.

2. T. Rauscher, F. Thielemann, and K. Kratz. // Phys. Rev. 1997, C56, р.1613.

3.17. КВАДРУПОЛЬНЫЙ ГИГАНТСКИЙ РЕЗОНАНС ЯДРА ⁴Не, ПРОЯВЛЯЮЩИЙСЯ В ПОПЕРЕЧНОЙ ФУНКЦИИ ОТКЛИКА

А.Ю. Буки, И.С. Тимченко, В.М. Хвастунов, Н.Г. Шевченко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Поперечная функция отклика ядра доминирует в спектре сечений при измерениях под большими углами рассеяния электронов q ≥ 140°.
В имеющихся экспериментальных данных, которые получены при этих углах,  в спектре электродезинтеграции наблюдается крутой подъём сечения у порога выбивания нуклона. Такой подъём не характерен для процесса квазиупругого рассеяния электронов. Однако на этих спектрах нет и отдельных пиков, которые можно было бы идентифицировать как гигантские резонансы. В подобных случаях для обнаружения гигантских резонансов используется мультипольный анализ. Существующих данных зарубежных лабораторий по ⁴Не для этого анализа недостаточно.

В результате обработки данных измерений, выполненных на ЛУЭ-300 ННЦ ХФТИ при q = 160°, получены зависимости форм-факторов ядра ⁴Не для энергий возбуждений e = 20 - 24 МэВ и e = 24 - 28 МэВ, соответствующие переданным импульсам q = 0,8 - 1,75 Фм^-1.

Анализ этих данных показал, что найденные зависимости имеют мультипольный вид c l = 2.

3.18. УТОЧНЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ГИГАНТСКОГО ДИПОЛЬНОГО РЕЗОНАНСА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ КОДА EMPIRE II

О.А. Бесшейко, Л.А. Голинка-Бесшейко, И.Н. Каденко, Е.С. Шашко

Киевский национальный университет имени Тараса Шевченко, г.Киев

Для подгонки параметров гигантского дипольного резонанса наиболее часто используются сечения фотонейтронных реакций. В области энергий гамма-квантов, при которых возможен вылет более одного нейтрона, сравнение теоретических расчетов с экспериментальными данными заметно усложняется, хотя эта информация может быть существенна для более точного определения параметров радиационной силовой функции. Для сравнения с данными такого типа необходимо проводить сложные теоретические расчеты с задействованием детальных механизмов множественного вылета нейтронов. В данной работе для расчета характеристик ядерных реакций использовался код EMPIRE II. Проведено сравнение экспериментальных данных для реакций (g,xn) и (g,sn) с теоретическими расчетами и уточнены параметры гигантского дипольного резонанса для ряда средних и тяжелых ядер.

3.19. ВЛИЯНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ДИСКРЕТНЫХ УРОВНЕЙ НА РАСЧЕТЫ ИЗОМЕРНЫХ ОТНОШЕНИЙ

О.А. Бесшейко¹, Л.А. Голинка-Бесшейко¹, И.Н. Каденко¹,
В.А. Плюйко^1,2,  В.А. Желтоножский²

¹Киевский национальный университет имени Тараса Шевченко, г.Киев;

²Институт ядерных исследований НАН Украины, г.Киев

Проведено сравнение с экспериментальными данными для проверки экспериментальной обоснованности наиболее широко используемого предположения Хайзенги и Ванденбоша о решающем переходе [1] при расчетах заселенностей изомерных уровней и изомерных отношений. Для анализа  изомерных отношений с учетом детальной экспериментальной схемы дискретных уровней применялась модифицированная версия кода Empire II с использованием библиотеки RIPL-2.

1. J.R. Huizenga, R. Vandenbosch. // Phys. Rev. 1960, v.120, p.1305.

3.20. ЧИСЛЕННАЯ МОДЕЛЬ "ПЕЛЛЕТ"-МИШЕНИ

ДЛЯ ЦИКЛИЧЕСКИХ УСКОРИТЕЛЕЙ

О.А. Бесшейко¹, К.А. Бесшейко¹, А.В. Долинский², И.Н. Каденко¹, Р.В. Ермоленко¹, В. Циман³

¹Киевский национальный университет им. Т. Шевченко, г. Киев, Украина;

²GSI, г. Дармштадт, Германия; ИЯИ, г. Киев, Украина

³Uppsala University, г. Упсала, Швеция

Численная модель «пеллет»-мишеней для циклических ускорителей разработана на основе метода Монте-Карло и доступна в виде отдельной программной библиотеки. Такая реализация модели «пеллет»-мишени позволяет эффективно использовать ее при подключении к известным кодам для расчета эффектов влияния мишени на циркулирующий пучок в накопительном кольце. Возможности модели позволяют изучать динамику пучка с учетом внешних сил, в том числе электронного охлаждения и внутрипучкового рассеяния, а также учитывать реальные геометрические детали «пеллет»-мишени, которая представляет собой поток микроскопических замороженных капель водорода или дейтерия.

3.21. ГАММА-РАСПАД ИЗОБАР-АНАЛОГОВОГО

2p_3/2 – РЕЗОНАНСА В РЕАКЦИИ ⁴⁰Ar(p,g)⁴¹K

В.Т. Быков, А.Н. Водин, Л.П. Корда, А.О. Растрепина¹,

Г.И. Туллер¹, И.В. Ушаков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ;

¹ Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина

Приведены результаты исследований g-распада изобар-аналогового 2p_3/2‑резонанса в ⁴¹K (материнский уровень ядра ⁴¹Ar с Е* = 1,354 МэВ), наблюдающегося в виде тонкой структуры в реакции ⁴⁰Ar(p,g)⁴¹K при Е_р = 1859, 1875, 1877, 1884 и 1896 кэВ. Впервые построены схемы g-распада, установлены параметры смешивания по мультипольностям d для прямых g‑переходов и определены парциальные g-ширины распада Г_gi указанных резонансов. Обнаружено замедление скорости М1-перехода между аналоговым и антианалоговым состояниями по сравнению с одночастичными оценками в рамках модели оболочек с поверхностными d-силами. Оценен вклад T_> = 3/2 - компоненты в вероятности прямых g-переходов по данным о линейной корреляции между величинами Г_gi и протонными ширинами Г_р распада 2p_3/2 - резонанса.

3.22. РЕЗОНАНСЫ В РЕАКЦИИ ²²Ne(p,g)²³Na

В.Т. Быков, А.Н. Водин, Л.П. Корда, А.О. Растрепина¹,

Г.И. Туллер¹, И.В. Ушаков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ;

¹ Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина

В экспериментах на пучке протонов электростатического ускорителя ЭСУ-4 ННЦ ХФТИ изучена функция возбуждения реакции ²²Ne(p,g)²³Na в области энергии Е_р = 2350 - 2640 кэВ. На основании баланса энергий и интенсивностей для первичных g-переходов построены схемы распада резонансов при Е_р = 2395, 2420, 2510 и 2569 кэВ. Измерены угловые распределения g-лучей, возникающих при распаде исследуемых резонансов. Впервые установлены наиболее вероятные значения спинов J резонансных состояний ²³Na и параметров смешивания по мультипольностям d для первичных g-переходов. Из совокупности полученных данных определены значения парциальных радиационных ширин Г_g распада исследуемых резонансов.

3.23. КВАЗИУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ ВОЗБУЖДЕНИЯ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ

В.В. Деняк¹, В.М. Хвастунов¹, С.А. Пащук², У.Р. Счелин²

¹ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ, г.Харьков, Украина

²Parana Federal Technological University,UTFPR, Curitiba, PR, Brazil

Квазиупругое рассеяние электронов было исследовано в области энергий возбуждения гигантских резонансов при малых переданных ядру импульсах. Был использован метод получения чистого квазиупругого спектра, основанный на одновременном мультипольном анализе смеси квазиупругого и резонансных формфакторов. В результате применения данной методики были получены спектры квазиупругого рассеяния электронов на ядре ⁶⁵Cu при энергии возбуждения до 80 МэВ в интервале переданных ядру импульсов q¢=0,5-1,4 фм^-1. Для каждого спектра было определено положение максимума квазиупругого спектра и вычислено значение средней энергии отделения нуклона при различных переданных импульсах. Полученные данные показывают, что средняя энергия отделения практически не зависит от переданного импульса в исследованном интервале q¢.

3.24. ВОЗБУЖДЕННЫЕ СОСТОЯНИЯ ЛЕГКИХ ЯДЕР
В МОДЕЛИ НИЛЬССОНА

В.Ю. Корда¹, Л.П. Корда², А.Н. Водин²

¹ИЭРТ НАН Украины, г.Харьков; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Модель Нильссона позволяет успешно описывать свойства основных состояний легких ядер 4<А<32, включая спины четности, магнитные и квадрупольные моменты и т.д. В указанной модели рассчитано энергии и квантовые характеристики одночастичных и многочастичных возбужденных состояний легких ядер. Обнаружено, что согласовать эти данные с данными экспериментальных исследований можно, если учесть зависимости от деформации весов. с которыми опраторы спин-орбитального взаимодействия и квадрата орбитального момента входят в гамильтониан. Исследованные зависимости не приводят к искажению одночастичного спектра оболочечной модели в отсутствие деформации.

3.25. УПРУГОЕ ¹⁶О-¹⁶О-РАССЕЯНИЕ ПРИ ЭНЕРГИИ Е(¹⁶О)=350 МэВ: БЕЗМОДЕЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАТРИЦЫ РАССЕЯНИЯ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЭВОЛЮЦИОННОГО АЛГОРИТМА

В.Ю. Корда¹, А.С. Молев¹, Л.П. Корда²

¹ИЭРТ НАН Украины, г.Харьков; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Разработан подход, используя который можно извлекать матрицу рассеяния S(l) как комплексную функцию орбитального момента l непосредственно из экспериментальных данных по упругому ядро-ядерному рассеянию при промежуточных энергиях без привлечения дополнительных  модельных предположений. Подход основан на использовании эволюционного алгоритма при фитировании данных. Благодаря автоматическому контролю поведения производных S(l), полученная матрица рассеяния  ¹⁶О-¹⁶О-рассеяния при энергии 22 МэВ/нуклон определяется модулем и ядерной фазой, являющимися плавными монотонными функциями орбитального момента, и не содержит каких-либо искажений. При этом квантовая функция отклоненя имеет вид, характерный для случая ядерной радуги. Показано, что конечная форма S(l) не зависит от началльных представлений матрицы рассеяния, в качестве которых выбирались обычно используемые феноменологические функции.

Секция 4. Ядерно-физические методы в смежных науках

4.01. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОИЗВОДСТВА РАДИОАКТИВНОГО АММИАКА ДЛЯ ПОЗИТРОН-ЭМИССИОННОЙ ТОМОГРАФИИ
НА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ УСКОРИТЕЛЕ

Н.П. Дикий¹, В.И. Боровлев¹, А.Ю. Лонин¹, Ю.В. Ляшко¹,
Е.П. Медведева¹, Д.В. Медведев¹, И.Д. Федорец²

¹ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ; ² ХНУ им. В.Н. Каразина

В последнее время широкое использование ПЭТ-томографии требует создания технологий для производства радиофармпрепаратов. Одним из таких препаратов является радиоактивный аммиак. Этот препарат обладает таким преимуществом, как низкая дозовая нагрузка на пациента при диагностике сердечно-сосудистых заболеваний.

Использованы ядерные реакции ¹²C(p,g)¹³N, ¹⁰B(a,n)¹³N на ЭСУ-5 для получения азота-13. Образец Na₂CO₃ готовился методом прессования. Мишени Na₂CO₃ и пирографита были облучены протонами с энергией 2,5 МэВ. При интенсивности пучка протонов 0,1 и 2 мкА для мишеней Na₂CO₃ и пирографита получена активность азота-13 на уровне 15 и 5×10⁵ Бк, соответственно.

Для ионов гелия с энергией 2,5 МэВ и током 0,5 мкА на мишени В₄С получена активность азота-13, равная 7×10⁵ Бк.

Получение радиоактивного аммиака (¹³NH₃⁺) осуществлялось растворением мишени Na₂CO₃ в электролите с последующим электролизом в специально сконструированной электрохимической ячейке.

4.02. РАДИАЦИОННЫЙ МОНИТОРИНГ НА УСКОРИТЕЛЯХ ННЦ ХФТИ И ДОЗЫ ВНЕШНЕГО ОБЛУЧЕНИЯ ПЕРСОНАЛА В ДИНАМИКЕ

А.Н. Довбня, А.В. Мазилов, А.Г. Гриво
ННЦ ХФТИ

Рассмотрен комплекс вопросов, связанных с анализом экспериментальной информации и исследованием радиационной обстановки, создаваемой ускорителями заряженных частиц ННЦ ХФТИ в зоне их расположения, оценкой воздействия различных радиационных факторов на персонал и окружающую среду. Представлены результаты исследований и анализа радиационной обстановки, а также внешнего облучения персонала за последние 15 лет по группам: ускорители электронов, ускорители тяжелых заряженных частиц и другие установки, включающие в себя ускорители прямого действия и плазменно-пучковые ускорители. Показано, что в данный период времени дозовые затраты лежат в пределах от 10 до 1,1 мЗв, а наиболее вероятное значение годовой дозы внешнего облучения составляет примерно 2,0 мЗв. Более чем на 90% оно обусловлено гамма-излучением, около 5% вклада дают быстрые нейтроны, и примерно 1% - тепловые. В последние годы суммарный вклад нейтронного излучения снизился до 2%.

4.03. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГАММА-АКТИВАЦИОННОГО АНАЛИЗА
В МОНИТОРИНГЕ МИКРОЭЛЕМЕНТНОГО ГОМЕОСТАЗА
У ДЕТЕЙ С НАРУШЕНИЯМИ КОСТНОЙ ТКАНИ

Н.П. Дикий¹, А.Н. Довбня¹, Ю.В. Ляшко¹, Е.П. Медведева¹, В.Л. Уваров¹,
Т.В. Фролова²., С.П. Шкляр², О.В. Охапкина^2
1ННЦ ХФТИ; ²Харьковский государственный медицинский университет

В различных регионах Украины в условиях действия неблагоприятных факторов число заболеваний с нарушением структурно-метаболических и функциональных показателей костной ткани увеличилось в 8-10 раз, особенно среди детей.

Исследовано содержание микроэлементов (МЭ) в волосах 217 детей в возрасте 9-16 лет с целью определения тех МЭ, которые могут быть системообразующими в механизмах формирования гомеостаза и структурно-функционального состояния костной ткани.

Подготовка проб волос проведена в соответствии с рекомендациями МАГАТЭ.

На сильноточном ускорителе облучение проб волос проведено пучком тормозного излучения от электронов с Е=26 МэВ, током 500 мкА. Спектр гамма-излучения от облученных образцов регистрировался Ge(Li)‑детектором. Приготовлены мишени-стандарты. Предел обнаружения составил 10^-5% масс для Са, Pb и 10^-6%масс для Mn, Zn, Ni, I, Rb.

Установлено, что состояние МЭ гомеостаза у детей зависит от пола ребенка и определяется такими элементами как Са, Pb, Mn, As, I. Отмечена тесная корреляционная связь (КК=0,85) для таких элементов как Са, Pb, I. и показателей индекса плотности костной ткани и микроархитектоники кости.

Работа выполнена по договору о научно-техническом сотрудничестве с ХГМУ.

4.04. ИСCЛЕДОВАНИЕ НАРУШЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ ПРИ РАСПАДЕ
УРАНА-235, 238 В МИНЕРАЛАХ УКРАИНСКИХ МЕСТОРОЖДЕНИЙ

А.А. Вальтер², Н.П. Дикий¹, А.Н. Довбня¹, Ю.В. Ляшко¹, Е.П. Медведева¹, Д.В. Медведев¹, В.Е. Сторижко², В.Л. Уваров¹, И.Д. Федорец³

¹ННЦ ХФТИ; ²Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы;
³ Харьковский национальный университет  им. В.Н. Каразина

Посредством гамма-спектроскопии изучено нарушение равновесия продуктов распада урана в образцах руд месторождений Украинского кристаллического щита. Измерен возраст минералов с учетом использования цепочек распада урана-235 и 238. Спектры гамма-излучения от геологических образцов регистрировались Ge(Li)-детектором с энергетическим разрешением 2,8 кэВ по линии 1333 кэВ.

Измерение спектров гамма-излучения проведено в низкофоновой установке, что позволило понизить скорость счета в области энергий 100‑300 кэВ в 12 раз.

Анализ полученных результатов показал, что существует влияние радиационных воздействий на процесс установления равновесия в цепочках урана. В результате этого воздействия происходит интенсивный переход урана-234 в подвижное состояние.

Полученные результаты используются для более полного учета запасов урана, а также дают возможность уточнить механизм образования этих месторождений.

Работа выполнена в рамках Программы ЯМРТ-2010, проект К102/05-У.

4.05. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГАММА-АКТИВАЦИОННОГО АНАЛИЗА ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ЭКСТРАКЦИИ РЕНИЯ ИЗ МОЛИБДЕНИТОВ УЗБЕКИСТАНА

А.А. Вальтер², Н.П. Дикий¹, А.Н. Довбня¹, А.Ю. Лонин¹,Ю.В. Ляшко¹, Е.П. Медведева¹, Д.В. Медведев¹, В.Е. Сторижко², В.Л. Уваров¹, И.Д. Федорец³

¹ННЦ ХФТИ; ²Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы;
³ Харьковский национальный университет  им. В.Н. Каразина

Полнота экстракции рения из молибденитов изучена с помощью гамма‑активационного анализа. Полученные экстрактивные продукты, содержащие рений, облучались тормозными гамма-квантами с максимальной энергией 26 МэВ. Использовалась ядерная реакция ¹⁸⁷Re(g,n)¹⁸⁶Re. Наведенная активность облученных образцов измерялась при помощи Ge(Li)-детектора с энергетическим разрешением 2,8 кэВ по линии 1333 кэВ. Предел обнаружения рения составил 10^-5% масс.

Изучена полнота экстракции рения из молибденитов месторождения Кальмакир (Узбекистан). Исследованы различные виды экстрактивных продуктов, содержащих рений. При содержании рения в молибденитах на уровне 950 ррm полнота экстракции составляла 75% при оптимальных условиях.

Работа выполнена в рамках совместного украинско-узбекского проекта М/239-2005 по международному сотрудничеству.

4.06. ИССЛЕДОВАНИЕ НАРАБОТКИ ФТОРА-18 НА ЭСУ-5

Н.П. Дикий¹, В.А. Бомко¹, В.И. Боровлев¹, В.Д. Заболотный¹,
А.Ф. Кобец¹, А.Ю. Лонин¹, Ю.В. Ляшко¹, Е.П. Медведева¹,
Д.В. Медведев¹, В.М. Мищенко¹, К.В. Павлий¹, И.Д. Федорец²

¹ННЦ ХФТИ; ²ХНУ им. В.Н. Каразина

В настоящее время изотоп фтора-18 является наиболее широко используемым для ПЭТ томографии. Как правило, для его производства используются циклотроны с энергией 6-8 МэВ.

Рассматрены возможности использования ЭСУ-5 с энергией до 3,3 МэВ для наработки фтора-18. Ядерная реакция ¹⁸O(p,n)¹⁸F имеет сильные резонансы при 2,66, 3,045, 3,27 МэВ.

Была использована мишень СеО₂, спрессованная в виде таблетки. Исследуемая мишень выдерживала токи протонов с энергией 3 МэВ до 10‑15 мкА. Облученную мишень растворяли в концентрированной серной кислоте с последующим многократным осаждением различными реагентами.

Для энергии 3,3 МэВ и тока 20 мкА максимальный выход на изотопной мишени кислорода-18 может составлять 5×10⁸ Бк. В нашем случае при энергии 3 МэВ и токе 20 мкА выход кислорода-18 составил 2×10⁶ Бк за 4 часа облучения.

Использование данного изотопа в ПЭТ-томографии возможно при активности фтора-18 равной 5×10⁸ Бк для диагностики многих заболеваний.

Работа выполнена при поддержке проекта №1797 УНТЦ.

4.07. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
ДЛЯ ПОЛУЧЕНИЯ ЯДЕРНЫХ МЕМБРАН

Н.П. Дикий¹, В.И. Боровлев¹, А.Ю. Лонин¹, Е.П. Медведева¹,

Д.В. Медведев¹, В.М. Мищенко¹, И.Д. Федорец²

¹ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ; ²ХНУ им. В.Н. Каразина

Ядерная реакция ¹¹B(p,a)⁸Be использована для получения мембран в майларе для последующего применения их в виде фильтров.

Энергия реакции ¹¹В(р,a)⁸Ве равна 8,586 МэВ. Максимальное сечение реакции ¹¹В(р,a)⁸Ве реализуется для α₁-группы. В этом случае энергия реакции равна 5,686 МэВ. Она и была использована для расчета энергии α-частиц.

В качестве мишени использовано соединение В₄С, которое способно выдерживать высокие тепловые нагрузки.

Генерирование альфа-частиц с энергией от 4 до 5 МэВ позволило облучать пленки майлара толщиной до 20 мкм.

Травление майлара осуществлялось при непрерывном облучении ультрафиолетовым излучением с использованием 10% водного раствора NaOH при 55^оС в течение 5-10 мин. Диаметр треков измерялся с помощью микроскопа МББ-1. Получены ядерные мембраны с диаметром пор 3 мкм на пленке майлара толщиною 10 мкм. Обсуждаются экономические аспекты производства ядерных мембран на ЭСУ-5.

4.08. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ОЦЕНКА ДЕЙСТВИЯ
ОБЛУЧЕННОГО ЦИСПЛАТИНА НА ОПУХОЛЕВЫЕ КЛЕТКИ

Н.П. Дикий, Е.П. Медведева

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Практически все противоопухолевые фармпрепараты, используемые в онкологической практике, проявляют выраженную токсичность, что представляет угрозу для жизни пациента. Такая особенность противоопухолевых препаратов обусловливает поиск новых модификаций имеющихся фармакологических средств.

Используемое комплексное соединение платины (Великобритания) состоит из центрального иона-комплексообразователя, вокруг которого координируются лиганды 2-х атомов хлора и 2-х молекул аммиака в цис‑положении.

Целью работы явилось исследование сравнительного действия облученного цис-(Pt) на опухолевые клетки относительно необлученного. Облучение препарата цис-(Pt) проведено на ЛУЭ с энергией 26 МэВ, током 700 мкА. В результате активность цис-(Pt) составила 250 Бк/мл.

В качестве опухолевых моделей использованы клетки аденокарциномы Эрлиха (концентрация 1,7×10⁸клеток/мл) и карциномы Герена (5×10⁶кл/мл). Вводимая доза цис-(Pt) составила от 0,5 до 2 мкг/мл.

Для оценки влияния вводимых препаратов на жизнеспособность опухолевых клеток проводили окрашивание трипановым синим. Подсчет клеток проводился в камере Горяева под микроскопом МББ-1.

В динамике исследования через 14 часов после введения облученного и необлученного цис-(Pt) наблюдается снижение жизнеспособности опухолевых клеток. Этот показатель составляет 52% для необлученного и 23% для облученного цис-(Pt).

Работа выполнена в рамках проекта №1768 УНТЦ.

4.09. ПОЛУЧЕНИЕ РАДИОАКТИВНОГО ЦИСПЛАТИНА
НА ЛИНЕЙНОМ УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ

Н.П. Дикий, А.Н. Довбня, Е.П. Медведева,
Д.В. Медведев, Ю.В. Ляшко, В.Л. Уваров

ННЦ ХФТИ

Для разрушения раковых клеток предполагается использовать эффект высоких удельных потерь (LET) электронов, которые сопровождают распад радиоактивных изотопов. Используются радиоактивные изотопы ^193m,195mPt, которые образуются при облучении тормозными гамма-квантами препаратов на основе платины. Активация цисплатина (Pt[NH₃Cl]₂) осуществлялась на ускорителе электронов с Е=26 МэВ и током 500 мкА.

Радиоактивные изотопы платины получены в реакциях: ¹⁹⁴Pt(g,n)^193mPt, Т_1/2=4,33 дня; ¹⁹⁵Pt(g,g’)^195mPt, Т_1/2=4,02 дня и ¹⁹⁶Pt(g,n)^195mPt, Т_1/2=4,02 дня. Распад ^195mPt сопровождается гамма-излучением ядерных переходов, рентгеновскими лучами и электронами внутренней конверсии. Наиболее интенсивные е^-, обусловленные MXY Оже-электронами, с энергией Е=2,417 кэВ составляют 3,22 на один распад ^195mPt. Их LET составляет 9,5 кэВ/мкм и пробег 0,25 мкм. Поэтому для инкорпорированной молекулы цисплатина пробег Оже электронов будет в границах ядра клетки. Также в области ядра клетки будут останавливаться LMM и LMX Оже-электроны с энергиями 7,4 и 9,7 кэВ (0,8 и 0,52 на распад ^195mPt, соответственно).

Приведены схемы выделения изотопов платины, полученных в реакциях ¹⁹⁴Pt(g,n)^193mPt и ¹⁹⁶Pt(g,n)^195mPt.

Работа выполнена в рамках проекта №1768 УНТЦ.

4.10. ВЛИЯНИЕ ГЕТЕРОГЕННОСТИ ОБЪЕКТОВ ОБРАБОТКИ ПРОМЫШЛЕННЫХ РАДИАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ НА ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЕННЫХ ДОЗ
ПРИ ЭЛЕКТРОННОМ, РЕНТГЕНОВСКОМ И ГАММА-ОБЛУЧЕНИИ

С.В. Дюльдя, М.И. Братченко

ННЦ ХФТИ

На примере типичных объектов радиационной стерилизации, одноразовых шприцов, путем моделирования методом Монте-Карло изучено влияние структуры объектов на профили поглощенной дозы в зависимости от ориентации объектов и регулярности/стохастичности их укладки в упаковке при трех видах облучения: пучком электронов с энергией 5 МэВ, рентгеновским излучением из танталового конвертера и γ‑излучением смеси радионуклидов европия.

Показано, что эффекты гетерогенности наиболее существенны при электронном облучении, когда представление продукта в виде гомогенизированной среды эффективной плотности становится неприменимым.

Выявлены зависимости технологических параметров однородности доз от характеристик расположения объектов под облучением, отличия дозовых распределений в различных деталях шприца и их тонкой структуры, в т. ч. неравновесные эффекты накопления дозы на критичной с точки зрения деконтаминации изделия внутренней поверхности иглы.

4.11. ГАММА-АКТИВАЦИОННЫЙ АНАЛИЗ В ИЗМЕРЕНИИ СОДЕРЖАНИЯ ЭССЕНЦИАЛЬНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ЭМАЛЕ И ДЕНТИНЕ ЗУБОВ ПРИ ОСТРЫХ ВОСПАЛИТЕЛЬНЫХ ОДОНТОГЕННЫХ ЗАБОЛЕВАНИЯХ

Н.П. Дикий¹, Е.П. Медведева¹, Л.П. Рекова², Г.П. Рузин²

¹ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ;

²Харьковский государственный медицинский университет

Лечение стоматологических заболеваний более эффективно в тех случаях, когда оно направлено на известные звенья патогенеза. Многочисленность факторов патогенеза острых воспалительных одонтогенных заболеваний (ОВОЗ) обуславливает главный принцип и характер их лечения – комплексность (медикаментозное, хирургическое, ортопедическое и т.п.).

Определение элементов в эмали и дентине здоровых зубов и зубов при ОВОЗ проводилось с целью выработки принципов медикаментозного лечения на основе макро- и микроэлементной (МЭ) коррекции.

Ткань зуба состоит из кристаллических гидрооксиапатитов Ca₁₀(PO₄)₆(OH)₂ с включением микроэлементов. Образцы были взвешены, стерилизованы и упакованы в алюминиевые контейнеры. Гамма-активация образцов проведена на линейном ускорителе электронов с энергией 22 МэВ и током 500 мкА. Спектр гамма-излучения от облученных образцов регистрировался Ge(Li)-детектором объемом 50 см³ с энергетическим разрешением 2,8 кэВ по линии 1333 кэВ.

Было измерено 12 элементов: Ca, Cr, Mn, Fe, Ni, Cu, Zn, Sr, Ba, I, Rb, As в эмали и дентине. Предел обнаружения элементов от 10^-3 до 10^-5% масс. Приготовлены мишени-стандарты. Показана достоверная разница между содержанием этих элементов в эмали и дентине при ОВОЗ относительно нормы. МЭ-корректоры могут быть использованы в качестве биологических катализаторов обменных процессов.

Работа выполнена по договору о научно-техническом сотрудничестве с ХГМУ.

4.12. АНАЛИЗ ОСЛАБЛЕНИЯ УЗКИХ ПУЧКОВ
ФОТОНОВ 0,05 – 0,5 МэВ ПЛАСТИКОВОЙ ВЗРЫВЧАТКОЙ

А.С. Черкасов

ХНУ им. В.Н. Каразина

Анализ массовых коэффициентов ослабления узких пучков рентгеновских фотонов с энергиями 0,05; 0,06; 0,08; 0,1; 0,15; 0,2; 0,3; 0,4; 0,5 МэВ десяти видов пластиковой взрывчатки (перекись водорода, тротил, нитроглицерин, октоген, гексоген, пикриновая кислота, пироксилин, тетрил, пентаэритронитрат – ТЭН, аммиачная селитра), выполненный на основе справочника Э. Сторм, Х. Исраэль “Сечения взаимодействия гамма-излучения“, Атомиздат 1973 г., показал следующее:

1. Массовые коэффициенты ослабления гамма-квантов указанных энергий во всех видах взрывчатки практически одинаковы с точностью до 1-3 %.

2. Эти значения являются наименьшими, чем у известных веществ (водород, вода, полиэтилен, полистирол, оргстекло, спирты, метан, сахароза, метан и т. д.). Исключением в некоторой степени является воздух, у которого значения массовых коэффициентов в интервале энергии
0,08 – 0,2 МэВ являются меньшими, но не более, чем на 6-7 %. Почти совпадающие значения характерны для меламина – С₃ Н₆ N₆.

Результаты анализа могут быть использованы при проектировании систем обнаружения взрывчатых веществ при таможенном досмотре багажа.

4.13. ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА ОБРАТНОГО РАССЕЯНИЯ ИОНОВ ДЛЯ АНАЛИЗА НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫХ СЛОЕВ КЕРАМИКИ

С.М.Дуванов¹, А.В.Кабышев², А.Г.Балог³

¹Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы, Украина

²НИИ высоких напряжений при ТПУ, г.Томск, Россия

³Дармштадский технический университет, г.Дармштадт, Германия

Представлены результаты анализа концентрационных профилей распределения Ti и W по глубине поликристаллического корунда. Образцы Al₂O₃ были имплантированы ионами Ti (50…150 кэВ, 10¹⁷ Ti/см^-2, комнатная температура) как в обычном режиме, так и с одновременным осаждением примеси W и отожжены при 1030°C (0.5,  4, 12 ч) в вакууме.

Анализ образцов реализован с использованием резерфордовского обратного рассеяния (РОР) 2 МэВ ионов ⁴He⁺, просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ), рентгеновской дифракции (РД) и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФЭС).

РОР-анализ показал, что в результате отжига у поверхности керамики образуются наночастицы двух типов (средний размер 30…50 нм) на различных глубинах и наблюдается заметная диффузия Ti и W.

При этом размеры и глубина залегания частиц слабо меняются при отжиге, что согласуется с данными ПЭМ.

РД- и РФЭС-данные указывают на фазовые трансформации мелкодисперсных включений.

Извлечен эффективный коэффициент диффузии Ti-импланта. Обсуждается возможный механизм диффузии и стабильности наночастиц.

4.14. ПРИМЕНЕНИЕ ПРОТОННОГО МИКРОЗОНДА ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ДИФФУЗИИ СТРОНЦИЯ В СИНТЕТИЧЕСКОЙ
МАГНИЙ-АЛЮМИНИЕВОЙ ШПИНЕЛИ

В.Н. Бондаренко, А.В. Гончаров, В.Н. Сухоставец,
 С.В. Габелков, С.Ю. Саенко

ИФТТМТ ННЦ ХФТИ

Одним из перспективных материалов для изоляции радиоактивных отходов является магний-алюминиевая шпинель, синтезированная из наноразмерных порошков гидрооксидов алюминия и магния.

Исследована диффузия стабильного стронция из оксида стронция в глубину образца синтетической шпинели при температуре отжига 1000⁰С. Для измерения распределения Sr по глубине применялся протонный микрозонд ННЦ ХФТИ.

Диапазон измеренных концентраций Sr составил от 10^-1 до 10^-3 % мас., глубина проникновения составила ~250 мкм. Определено фоновое содержание стронция в шпинели. Из полученного распределения рассчитан коэффициент диффузии.

4.15. ИССЛЕДОВАНИЕ МИГРАЦИИ СТРОНЦИЯ В СИНТЕТИЧЕСКОМ АЛЮМОСИЛИКАТЕ С ПОМОЩЬЮ ПРОТОННОГО МИКРОЗОНДА

В.Н. Бондаренко, А.В. Гончаров, В.Н. Сухоставец, С.Ю. Саенко, А.Е. Сурков
ИФТТМТ ННЦ ХФТИ

В настоящее время создание надежных и дешевых материалов для изоляции радиоактивных отходов (РАО) приобрело особую актуальность. Синтетические алюмосиликаты, полученные на основе каолина и гранита, представляются перспективными для этой цели.

Исследована миграция стронция из водного раствора в таблетку синтетического алюмосиликата. Для измерения распределения Sr по глубине применялся протонный микрозонд ННЦ ХФТИ.

Диапазон измеренных концентраций Sr составил от 10^-1 до 10^-4% мас., глубина проникновения составила ~40…50 мкм. Из полученного распределения рассчитан коэффициент диффузии стронция в алюмосиликате.

Секция 5. Фундаментальные исследования в целях развития ядерно-физических методик для нужд атомной энергетики, медицины и промышленности

5.01. Определение ¹⁶О в Zr-сплавах
нейтронно-активационным методом

В.М. Ажажа¹, В.П. Божко², В.Т. Быков², Н.А. Водин²,

С.Д. Лавриненко¹, С.Н. Олейник², Н.Н. Пилипенко¹, В.М. Шершнев².

¹ИФФФМТ ННЦ ХФТИ; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

На базе источника быстрых нейтронов установки НГ-200 ННЦ ХФТИ разработана нейтронно-активационная методика по определению ¹⁶О в Zr‑сплавах. Образец массой ~ 100 г облучался нейтронами с E_n = 14.5 МэВ в течение 20 с, после чего за ~ 1 с перемещался механическим устройством на расстояние 3 м к NaJ(Tl)-детектору. Количество ¹⁶О в образце определялось по регистрации g-излучения наведенной активности (Т_1/2 = 7.13 с), образующейся в реакции ¹⁶O(n,p)¹⁶N.

После измерения выхода g-квантов с E_γ = 6.13 МэВ в течение 20 с, образец возвращался в исходное положение и цикл измерений повторялся. Во время регистрации g-квантов генерирование нейтронов прекращалось с целью улучшения отношения эффект/фон. Интенсивность потока нейтронов контролировалась по сопутствующим a-частицам из реакции d(T,n)a. При интенсивности потока нейтронов 10⁸/4p×с^-1 уровень обнаружения ¹⁶О в Zr составил величину ~ 0.1% (весовых).

5.02. МНОГОКРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ ПРОТОНОВ ОТДАЧИ В ВОДОРОДОСОДЕРЖАЩЕМ КОНВЕРТОРе БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ

В.П. Божко, А.Н. Водин, С.Н. Олейник

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Экспериментально обнаружено значительное влияние процесса многократного рассеяния протонов отдачи на формирование функций отклика спектрометра быстрых нейтронов на основе Si(Au)-детектора c полиэтиленовым конвертором толщиной ~1 мм.

Для адекватного расчета функций отклика в диапазоне энергий нейтронов 0.1 - 15 МэВ рассмотрено рассеяние протонов отдачи на ядрах конвертора (¹H, ¹²C) и самого детектора (²⁸Si). Дифференциальное сечение рассеяния протонов на ¹²C и ²⁸Si описано в приближении формулы Резерфорда. Для энергии протонов Е_р > 0.6 МэВ расчет дифференциального сечения рассеяния протонов на ¹H по формуле Мотта дает существенно заниженное значение по сравнению с экспериментально измеренным сечением.

В связи с этим использовалось выражение, описывающее дифференциальное сечение (pp)-рассеяния ds(q, E_p, d)/dW с учетом S-рассеяния. Значения ядерной фазы d выбирались из таблиц.

5.03. ВЫХОДЫ МГНОВЕННОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ
ПРИ ОБЛУЧЕНИИ ТОЛСТЫХ МИШЕНЕЙ Be, Al, Si, Ca, Sc, Cr, Fe
И ОПРЕДЕЛЕНИЕ СОДЕРЖАНИЯ ЭТИХ ЭЛЕМЕНТОВ
В ОБРАЗЦАХ Zr, Ta, Nb И НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ

А.Н. Водин, А.С. Качан, Л.П. Корда, И.В. Кургуз, В.М. Мищенко,
 И.В. Ушаков, Г.К. Хомяков, К.В. Шебеко
ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Проведены измерения выхода гамма-излучения на толстых мишенях Be, Al, Si, Ca, Sc, Cr, Fe при облучении их протонами с энергиями от 1 до 2 МэВ с шагом 50 и 100 кэВ. Изучена возможность определения примесей и предел обнаружения этих элементов в образцах Zr, Ta, Nb и нержавеющей стали. Измерения выполнены на электростатическом ускорителе ЭСУ-4 ННЦ ХФТИ. Гамма-излучение регистрировалось Ge(Li)-детектором объёмом 60 см³ и разрешением 4 кэВ для Е_g=1332 кэВ, расположенным под углом 55⁰ по отношению к пучку протонов.

Использован метод определения примесей, опирающийся на измерения отношений выходов известных гамма-линий из реакции A+p, измеренных на толстой мишени элемента А и примеси элемента А, содержащейся в матрице В. Использовались реакции (p,p¢g), (р,g) или (n,рg), протекающие при энергиях протонов менее 2,0 МэВ.

Приведены необходимые для применения метода таблицы выходов гамма-квантов, измеренные на толстых мишенях Be, Al, Si, Ca, Sc, Cr, и Fe. Приведены оценки пределов обнаружения примесей Be, Al, Si, Ca, Sc, Cr, и Fe в матрицах циркония, тантала, ниобия и нержавеющей стали.

Работа выполнена в рамках Программы ЯМРТ-2010, проект Х866.

5.04. Оптимизация процесса обращения с твердыми радиоактивными отходами при преобразовании объекта "Укрытие" в экологически безопасную систему

В.Г. Батий, А.И. Стоянов

ИПБАЭС НАН Украины, г.Чернобыль

Разработана методика оптимизации схем обращения и технологий обращения с твердыми радиоактивными отходами объекта "Укрытие" и промплощадки ЧАЭС в процессе преобразования объекта "Укрытие" в экологически безопасную систему. Были рассчитаны граничные значения различных категорий твердых радиоактивных отходов (РАО) при их классификации. На основе проведенных модельных исследований был проведен ALARA-анализ для выбора оптимального варианта схем и технологий обращения с твердыми РАО. Для осуществления ALARA-анализа всей схемы обращения с твердыми РАО были разработаны критерии выбора оптимальных схем, которые направлены на оптимизацию дозовых и материальных затрат, минимизацию количества образуемых РАО и т.д.

5.05. мЕТОД моделированиЯ ТОЧЕЧНЫХ ИСТОЧНИКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ устройства шд

В.Г. Батий, Д.В. Федорченко

ИПБАЭС НАН Украины

Устройство ШД (шар детекторный), разработанное в ИПБАЭС, успешно применяется для исследования углового распределения гамма-излучения в условиях объекта «Укрытие» Чернобыльской АЭС и может быть применено для аналогичных измерений в радиационно-опасных условиях на других объектах атомной энергетики.

В настоящей работе предложен метод моделирования точечных источников излучения для устройства ШД. Метод основан на использовании функций отклика устройства ШД. Свойства симметрии детекторного блока позволяют построить алгоритм преобразования функций отклика и, таким образом, получить набор функций отклика для каждого детектора ШД. Рассмотрены достоинства и область применения метода.

5.06. Методика оптимизации биозащиты
от гамма-облучения

В.Г. Батий¹, Н.А. Кочнев², В.В. Селюкова²

¹ИПБАЭС НАН Украины, г.Чернобыль; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Описана методика оптимизации биозащиты (экранирования) как в условиях изотропного, так и сильно анизотропного гамма-поля, с использованием данных об угловых распределениях интенсивности гамма‑излучения. Описана методика измерения угловых распределений и математического моделирования процесса экранирования. Описаны критерии (коллективная эффективная доза, стоимость и др.) и возможные методы ("Затрат-выгоды", многокритериальный и др.) выбора оптимального варианта биозащиты. Приведены примеры практического применения методики оптимизации в процессе преобразования объекта "Укрытие" Чернобыльской АЭС и выработаны предложения по ее дальнейшему совершенствованию.

5.07. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ТЕХНОГЕННОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ НА ТЕРРИТОРИИ ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ ЗОНЫ ОТЧУЖДЕНИЯ

В.Г. Батий, С.А. Паскевич, А.А. Сизов

ИПБАЭС НАН Украины, г.Чернобыль

Проведено математическое моделирование воздействий современной техногенной деятельности в Чернобыльской Зоне отчуждения на окружающую среду. Установлено, что основным видом влияния является атмосферный перенос радионуклидов при выбросах в условиях техногенной деятельности на объектах Зоны отчуждения. Основные выводы проведенного анализа следующие: на фоне существующих потоков радионуклидов за границы Зоны, вклад компоненты, которая обуславливается техногенной деятельностью, чрезвычайно мал. В нормальных условиях строительства и эксплуатации новых и действующих сейчас объектов техногенной среды, дополнительное поверхностное загрязнение грунта на границе 30 км зоны отчуждения не будет превышать 10^-3 % от радионуклидного загрязнения данных территорий вследствие аварии на ЧАЭС в 1986 году.

5.08. МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕЙТРОННЫХ ПОЛЕЙ В УПРАВЛЯЕМОЙ УСКОРИТЕЛЕМ ЭЛЕКТРОНОВ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ СБОРКЕ

В.В. Ганн, С.В. Дюльдя, М.И. Братченко
 ННЦ ХФТИ

Разработан метод эквивалентного источника, позволяющий свести задачу расчета подкритических сборок с внешними источниками нейтронов к решению однородной системы уравнений для нейтронного потока в эквивалентной критической сборке. Средствами пакета Geant4 созданы физические модели, обеспечившие удовлетворительное согласие эксклюзивных и инклюзивных сечений фотоядерных реакций на изотопах урана в области энергий до 150 МэВ с оцененными данными библиотеки фотоядерных данных МАГАТЭ. На основе этих моделей с помощью программы RaT рассчитаны характеристики электрон-фотонных ливней, выходы и энергетические спектры нейтронов в облучаемых электронами с энергиями 50…200 МэВ толстых урановых мишенях, согласующиеся с литературными данными расчетов с помощью пакета MCNPX. Проведено моделирование пространственного и энергетического распределений фоторождения нейтронов в цилиндрическом урановом конвертере, облучаемом электронами с энергией 100 МэВ. Эти данные послужили входными параметрами для пакета SCALE5, с помощью которого методом эквивалентного источника рассчитаны нейтронные поля в подкритической сборке управляемого ускорителем источника нейтронов.

5.09. ВОССТАНОВЛЕНИЕ СПЕКТРОВ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ

БЕЗ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ  ОПОРНОГО СПЕКТРА

Б.А. Марцынкевич¹,  С.В. Корнеев², М.И. Кривопустов³, А.Н. Соснин³,

Ю.Г. Фоков², А.М. Хильманович¹, С.Е. Чигринов²

¹Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси, г.Минск;

²Объединенный институт энергетических ядерных исследований-Сосны

НАН Беларуси, г.Минск;

³Объединенный институт ядерных исследований, г.Дубна

Разработана математическая процедура восстановления спектра быстрых нейтронов по результатам измерения скоростей пороговых реакций и их сечениям. В отличие от известных методов [1, 2], в предлагаемом методе не используется априорная информация (опорный спектр). Предложенная методика применялась для восстановления спектров быстрых нейтронов электроядерной установки «Энергия плюс трансмутация», управляемой пучком протонов Нуклотрона ЛВЭ ОИЯИ, г. Дубна и подкритической установки «ЯЛIНА», управляемой генератором нейтронов НГ-12-1 ОИЯЭИ-Сосны, г. Минск. Показано, что задача в конечном итоге сводится к решению системы уравнений Фредгольма первого рода путем представления функций Хевисайда в виде разложения по сечениям пороговых реакций s_i(E), являющимися линейно-независимыми функциями.

1. С.С. Ломакин, В.И. Петров, П.С. Самойлов. Радиометрия нейтронов активационным методом. М.: Атомиздат. 1975.

2. Е.А. Крамер-Агеев, В.С. Трошин, Е.Г. Тихонов. Активационные методы спектрометрии нейтронов. М.: Атомиздат. 1976.

5.10. УРАН-ПОЛИЭТИЛЕНОВАЯ ПОДКРИТИЧЕСКАЯ СБОРКА «ЯЛIНА» С ТЕПЛОВЫМ СПЕКТРОМ НЕЙТРОНОВ

В.В. Бурнос¹, А.И. Киевицкая¹, С.В. Корнеев¹, А.В. Куликовская¹, Б.А. Марцынкевич², К.К. Рутковская¹, И.Г. Серафимович¹, А.Ю. Фоков¹, Ю.Г. Фоков¹, А.М. Хильманович²

¹Объединенный институт энергетических и ядерных исследований – Сосны НАН Беларуси, г.Минск;

²Институт физики НАН Беларуси, г.Минск;

Приведено описание конструкции подкритической сборки «Ялiна» с тепловым спектром нейтронов, управляемой генератором нейтронов НГ-12-1.

Представлены результаты экспериментальных и расчетных исследований уровней подкритичности и временных характеристик плотности потока нейтронов.

Приведено сравнение экспериментальных значений кадмиевого отношения для реакций ²⁴³Am(n,g) и ²³⁷Np(n,g) с расчетными данными при использовании различных библиотек оцененных ядерных констант.

5.11. Нелинейный тепловой источник уран-плутониевой делящейся среды под нейтронным облучением

В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская,
А.В. Добруля, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов
Одесский национальный политехнический университет, г.Одесса

Впервые методом математического моделирования для уран-плутониевой делящейся среды, находящейся под нейронным облучением, получены зависимости температурного источника от температуры делящейся среды при различных концентрациях плутония.

Полученные зависимости демонстрируют нелинейный по температуре среды характер теплового источника. С помощью численной аппроксимации получены аналитические зависимости теплового источника от температуры среды.

Также методом математического моделирования получены зависимости от температуры среды усредненных по нейтронному спектру сечений делений и радиационного захвата нейтронов для основных реакторных делящихся нуклидов, которые были использованы при получении зависимости температурного источника от температуры делящейся среды.

5.12. СПЕКТР ГЕОНЕЙТРИНО И МЕДЛЕННОЕ ЯДЕРНОЕ ГОРЕНИЕ
НА ГРАНИЦЕ ЖИДКОЙ И ТВЕРДОЙ ФАЗ  ЯДРА ЗЕМЛИ

В.Д. Русов, В.Н.Павлович¹, В.Н. Ващенко^2,3, В.А. Тарасов, Т.Н. Зеленцова,
Д.А. Литвинов, С.И. Косенко, В.Н. Большаков, О.А. Бегунова⁴
Одесский национальный политехнический университет, г.Одесса;
¹Научный центр "Институт ядерных исследований" НАН Украины, г.Киев;
²Украинский Антарктический центр, г.Киев;
³Киевский национальный университет им. Тараса Шевченко, г.Киев;
⁴Билефельдский университет, г.Билефельд, Германия

Проблема дефицита геоантинейтрино и результаты экспериментов, связанных с изучением взаимодействия диоксида и карбида урана с железоникелевым и алюмосиликатным расплавами при высоких давлениях (5¸10 ГПа) и температурах (1600¸2200°С), стимулировали рассмотрение следствия ранее выдвинутого В. Анисичкиным c соавторами предположения о существовании актиноидной оболочки на границе жидкой и твердой фаз ядра Земли.

Показано, что физическим следствием существования такой актиноидной оболочки в ядре Земли может быть активизация работы природного ядерного реактора в виде уединенных волн ядерного горения в ²³⁸U- и/или ²³²Th‑средах, в частности, бегущей нейтронно-делительной волны Феоктистова и/или Теллера-Ишикава-Вуда.

Приведены упрощенная модель кинетики накопления и выгорания U- Pu топливного цикла Феоктистова и результаты численного моделирования нейтронно-делительной волны горения в двухфазной среде UO₂/Fe на поверхности твердого ядра Земли.

На основе модели геохимической эволюции процессов дифференциации мантии и роста земной коры О’Нионса, Ивенсена и Гамильтона, дополненной ядерным источником энергии в виде актиноидной оболочки на границе твердой и жидкой фаз ядра Земли, получены пробные оценки интенсивностей и энергетического спектра антинейтрино на поверхности Земли. 

5.13. Автокаталитические особенности кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение»

В.А. Тарасов, Т.В. Крыжановская, Т.Л. Бориков, В.Д. Русов
Одесский национальный политехнический университет, г.Одесса

Впервые в компактном виде сформулирована кинетическая система для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение» (МНО). Показано, что система должна включать в себя: кинетическую систему для точечных дефектов, кинетические системы для стоков-источников (главные из которых - система дислокаций и система пор) и кинетическую систему реактора, которая обязательно учитывает теплоперенос. Обоснован автокаталитический характер кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы МНО.

Показана связь и их взаимное влияние: кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы МНО (для топливных металлов) и кинетической системы реактора. Обосновано особо важное влияние кинетики дефектов нелинейной физической системы МНО для топливных металлов на кинетику быстрых уран-плутониевых реакторов, в частности для перспективного уран-плутониевого реактора IV поколения типа Л. Феоктистова. Разработана возможная структура программы, моделирующей кинетическую систему для дефектов нелинейной физической системы МНО. Проводится моделирование упрощенной кинетической системы для дефектов нелинейной физической МНО.

5.14. 3D-МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ БЫСТРОГО РЕАКТОРА
Л.П. ФЕОКТИСТОВА

В.Д. Русов, В.А. Тарасов, С.И. Косенко, В.Н. Большаков
Одесский национальный политехнический университет, г.Одесса

С учетом запаздывающих нейтронов сформулирована система кинетических уравнений, описывающих распространение делительной волны в быстром уран-плутониевом реакторе Л.П. Феоктистова. Отметим, что система кинетических уравнений содержит уравнение теплопереноса.

С помощью численного решения методом матричной прогонки системы кинетических дифференциальных уравнений в цилиндрических координатах (эволюционных уравнений и уравнений переноса, симметричных относительно угловой координаты) проведено компьютерное моделирование, подтверждающее возникновение волны ядерного горения.

Моделирующая программа реализована с использованием интерфейса MPI на языке Fortran PS-4.0. Моделирование проводилось на вычислительном кластере СКИТ-2 Института Кибернетики НАН Украины.

Проводится исследование возможных режимов распространения делительной волны в саморегулирующемся режиме для быстрого уран‑плутониевого реактора цилиндрической формы.

5.15. ОЦЕНКА ВЫБРОСА ИЗОТОПОВ ПЛУТОНИЯ В АЭРОЗОЛЬНОЙ ФОРМЕ ПРИ АВАРИИ НА ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ АЭС

В.В. Андреев¹, В.Т. Быков², А.Н. Водин², Н.В. Максименко¹,
С.Н. Олейник², Э.А. Рудак³, А.Я. Тулубцов^3
1Гомельский госуниверситет им.Франциска Скорины, г.Гомель;

²Национальный  научный центр
«Харьковский физико-технический институт», г. Харьков

³Институт физики им. Б.И.Степанова НАН Беларуси, г.Минск;

Согласно имеющимся оценкам, при аварии на ЧАЭС было выброшено примерно 3.5% изотопов плутония в составе фрагментированного топлива и в пределах 3.5-6% в виде летучих оксидов.

Сделана попытка уточнить величину выброса изотопов плутония в виде летучих оксидов. С этой целью проведен анализ экспериментальных данных по загрязнению отдаленных от источника загрязнений почв Краснопольского и Чериковского районов Могилевской области Беларуси осколками деления ¹⁰³Ru, ¹⁰⁶Ru, ¹³⁷Cs и изотопами плутония ²³⁹Pu+²⁴⁰Pu. 

Получены средние значения отношений активностей <A(^239,240Pu)/A(¹³⁷Cs)>~0.001, <A(^239,240Pu)/A(¹⁰³Ru)>~0.0006 и <A(^239,240Pu)/A(¹⁰⁶Ru)>~0.0028. По известному выбросу ¹³⁷Cs в аэрозольной форме оценен выброс изотопов ²³⁹Pu+²⁴⁰Pu в виде летучих оксидов: 12 кг ²³⁹Pu и 4.4 кг ²⁴⁰Pu. Из них на долю Украины, России и Беларуси приходится 1.7, 2.9, 2.4 кг ²³⁹Pu и 0.6, 1.1, 0.9 кг ²⁴⁰Pu, соответственно. Полученные результаты носят предварительный характер.

Аналогичным образом могут быть оценены и выбросы в аэрозольной форме ¹³¹I  и ⁹⁰Sr.  

5.16. НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ ИЗМЕНЕНИЙ
В БЕТОНЕ 4 БЛОКА ЧЕРНОБЫЛЬСКОЙ АЭС,
ВЫЗВАННЫХ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ДИФФУЗИЕЙ
ИНОРОДНЫХ КОМПОНЕНТОВ

Н.П. Дикий, А.Н. Дедик, А.Н. Довбня, В.Л. Уваров, Э.П. Шевякова

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Изучались профили содержания ряда элементов (Na, Ca, Ti, Mn, Ni, Rb, Zr, Cs и U) и структурно-фазовые характеристики образцов, взятых из бетонной стены технологического канала реактора.  Содержания подходящих изотопов определялись методом g-активационного анализа, исследования минералого-петрографических параметров компонентов бетона выполнялись посредством поляризационной микроскопии. Имитация динамики тепло и массопереноса в бетонной стене производилась с помощью разработанной численной модели, учитывающей основные фазовые превращения компонентов бетона при высоких температурах. Сравнение экспериментальных данных с результатами модельных расчетов позволило сформировать представление о динамике физико-химических преобразований в областях, подверженных активному влиянию диффундирующих ионов металлов и продуктов дегазации на окислительно-восстановительные процессы перестройки минеральных компонентов бетона и формирование новообразованных фаз. Обсуждаются оценки параметров внешнего воздействия на бетонные конструкции в момент аварии и особенности аутогенных изменений в минеральных составляющих бетона в течение последующего периода. 

5.17. Исследование особенностей материалов
для нейТроннопроизводящей мишени

А.Н. Довбня , И.М. Прохорец, С.И. Прохорец,
Е.В. Рудычев, М.А. Хажмурадов

ННЦ ХФТИ

Исследованы особенности материалов нейтроннопроизводящего конвертера в системе подкритической сборки, управляемой ускорителем электронов. Изучено влияние изотопного состава материала. Используя методы математического моделирования и аналитические расчеты, проведен анализ выхода нейтронов, полученных в результате фотоядерных реакций с учетом особенностей спектрального распределения вторичных гамма‑квантов и поглощения материалом мишени произведенных нейтронов. Также промоделированы спектры генерируемых нейтронов. Получены сравнительные характеристики эффективности использования  урана, вольфрама и свинца в качестве материала нейтроннопроизводящей мишени.

5.18. ОБ ОПРЕДЕЛЕНИИ ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИХ КОНСТАНТ
ИЗ ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА ИМПУЛЬСНОМ ЛИНЕЙНОМ
УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ.

В.И. Касилов, В.И. Нога, В.Д. Овчинник, С.С. Кочетов, К.С. Кохнюк,
Н.Н. Стрижак, О.А. Демешко, О.А. Шопен, А.А. Хомич

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

С помощью автоматизированной системы управления экспериментом и съема информации производится отработка методики измерения групповых параметров делящихся элементов. Получены предварительные экспериментальные данные, которые сравниваются с известными экспериментами.

5.19. О ВЫДЕЛЕНИИ ВКЛАДОВ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ ОТ СМЕСИ ДЕЛЯЩИХСЯ ЭЛЕМЕНТОВ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ
НА ИМПУЛЬСНОМ ЛИНЕЙНОМ УСКОРИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ.

А.А. Хомич, В.И. Касилов, В.И. Нога, С.С. Кочетов, К.С. Кохнюк,
О.А. Шопен, Н.Н. Стрижак, О.А. Демешко, Л.А. Махненко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассмотрена модель выхода запаздывающих нейтронов при регистрации их между посылками импульсного линейного ускорителя электронов. На базе рассмотренной модели указаны условия, при соблюдении которых можно суммарный выход запаздывающих нейтронов от смеси двух изотопов разделить на компоненты, соответствующие отдельным составляющим смеси.

5.20. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ЦЕОЛИТОВ ДЛЯ ДЕЗАКТИВАЦИИ
РАБОЧИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ ОТ РАДИОАКТИВНЫХ ЗАГРЯЗНЕНИЙ

А.Ю. Лонин¹, А.П. Краснопёрова², Л.Т. Лебедева², Г.Д. Юхно ²

¹ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ; ²ХНУ им. В.Н. Каразина

При эксплуатации объектов ядерной энергетики одним из методов обеспечения безопасности персонала является дезактивация спецодежды и рабочих мест, с последующей утилизацией и захоронением радиоактивных отходов.

Ранее для дезактивации рабочих поверхностей и материалов использовались различные реактивы, которые подбирались с учетом свойств обрабатываемых поверхностей и материалов. Полученные после дезактивации растворы имели большой объём и требовали дополнительной обработки при утилизации и захоронении.

В последнее время получили распространение адсорбционные средства для дезактивации. Они характеризуются универсальностью использования в отношении рабочих поверхностей и материалов, а также дают возможность значительно сократить количество стоков. Однако использование адсорбционных средств имеет ряд недостатков.

В работе использован природный цеолит – клиноптилолит и синтетические цеолиты.

Создано отечественное моющее средство для дезактивации оборудования, спецодежды и помещений на основе природного (клиноптилолит) и синтетического цеолитов, имеющее высокий коэффициент дезактивации, более дешевое по сравнению с существующими аналогами и обладающее упрощенным способом утилизации.

Секция 6. Исследования и разработки ускорителей и накопителей заряженных частиц

6.01. СПЕКТР ДВУХЗЕРКАЛЬНОГО ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА
С ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ВСТАВКОЙ ВНУТРИ

В.П. Андросов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Получено в общем виде дисперсионное уравнение для двухзеркального оптического резонатора с диэлектрической вставкой внутри в приближении, когда дифракционными потерями на апертурах всех его элементов можно пренебречь. Во влиянии на спектр такой резонансной структуры учтены следующие факторы:

- изменение электрической длины резонатора за счет включения в него элемента с другими свойствами (диэлектрической проницаемостью e ¹ 1);

- амплитудно-фазовые преобразования резонансных волновых пучков при переходах через границу раздела различных сред за счет отражений на ней;

- изменение структуры резонансного волнового пучка по длине резонатора за счет фокусирующего воздействия на него внутреннего объекта;

- неидеальное отражение резонансного волнового пучка от зеркал резонатора за счет либо их частичной прозрачности, либо тепловых потерь в них;

- дисперсия в оптических элементах резонансной структуры.

Анализ полученного дисперсионного соотношения показал, что средние три из учитываемых факторов приводят к смещению спектральной гребенки по частотной оси, сохраняя неизменной величину межмодовой частоты (интервал в спектре между соседними частотами), а оставшиеся два –к изменению именно последней. Понимание этих процессов позволит разрабатывать резонансные структуры с необходимыми спектральными свойствами, воздействуя на те или иные их параметры.

Полученные результаты, в частности, могут быть использованы при разработке лазерных резонаторов и при накоплении квазинепрерывных лазерных пучков в оптических резонансных системах.

6.02. ВЧ–резонатор для источника
рентгеновского излучения "НЕСТОР"

В.П. Андросов¹, И.М. Карнаухов¹, Г.Н. Острейко²,
И.К. Седляров²,Ю.Н. Телегин¹, К.Н. Чернов²

¹ННЦ ХФТИ; ²ИЯИ им. Будкера СО РАН, г.Новосибирск, Россия

В ИЯИ им. Будкера СО РАН в настоящее время изготавливается ВЧ‑резонатор на частоту 699,3 МГц  для источника рентгеновского излучения "НЕСТОР".

Дана схема резонатора и приведены основные его параметры. Представлены результаты 3D-расчетов собственных мод резонатора, выполненные с помощью программы ANSYS.

6.03. ВОЗБУЖДЕНИЕ ДВУХЗЕРКАЛЬНОГО ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА КВАЗИНЕПРЕРЫВНЫМ ЛАЗЕРНЫМ ПУЧКОМ

В.П. Андросов, И.М. Карнаухов, Ю.Н. Телегин

ННЦ ХФТИ

Рассмотрена возможность когерентного сложения периодической последовательности лазерных импульсов в мощный фотонный сгусток в двухзеркальном оптическом резонаторе. Задача решается методом гармонического анализа. Предполагается, что лазерный и резонансный волновой пучки согласованы на зеркале, через которое возбуждается резонатор. Тепловыми потерями в отражателях и дифракционными потерями на их апертуре пренебрегается.

Полученное решение позволяет определить вид накопленного импульса при любом сдвиге спектра лазерного излучения относительно спектра собственных частот накапливающего резонатора. Изучено влияние параметров оптического резонатора на процесс когерентного накопления импульсов. Показано, что путем изменения кривизны отражателей, например, удается согласовать спектры резонатора и лазера и достичь, таким образом, предельной величины накопления энергии в импульсе.

В случае, когда параметры накапливающего резонатора заданы исходя из каких-либо физических соображений (например, как в генераторе рентгеновского излучения на основе обратного комптоновского рассеяния), согласовывать указанные спектры следует, скорее всего, путем изменения параметров лазерного резонатора.

6.04. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ВОЗМОЖНОСТИ ИССЛЕДОВАНИЯ КИЛЬВАТЕРНО-ПОЛЕВОГО ОНДУЛЯТОРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

В.Ф. Жигло, А.Н. Опанасенко

ННЦ ХФТИ

Кильватерно-полевой ондуляторный (КПО) механизм излучения, впервые описанный в [1], указывает на новые возможности в генерации жесткого излучения высокой яркости [2]. Он заключается в испускании фотонов коротким сгустком релятивистских заряженных частиц, осциллирующих в несинхронных гармониках кильватерного поля, которое возбуждается этим сгустком в периодическом диафрагмированном волноводе. В этой связи существует интерес к проведению экспериментов по обнаружению и исследованию КПО-излучения.

Работа посвящена разработке экспериментальных методов регистрации КПО-излучения в видимом диапазоне. Рассмотрена возможность использования коротко-импульсных интенсивных пучков амперного диапазона с энергией 100 МэВ, ускоряемых в резонансных ЛУЭ в режиме запасенной энергии. Рассчитан КП-ондулятор с оптимальными размерами. Получена оценка снизу потоков КПО-излучения в зависимости от заряда в импульсе и его длительности.

Проведен анализ возможных источников фонового излучения, таких как тепловое излучение катода электронной пушки, неупругое рассеивание электронов на молекулах остаточного газа в пучковом тракте, тормозное излучение электронов пучка на ядрах атомов остаточного газа, синхротронное излучение при отклонении пучка поворотным магнитом, дифракционное излучение. Рассмотрены меры подавления фонового излучения.

1. A. Opanasenko. Proc. of MMET’02, Kiev, Ukraine, p.642.

2. A. Opanasenko. Proc. of RUPAC’04, Dubna, Russia.

6.05. КОАКСИАЛЬНЫЙ ПЛАЗМЕННЫЙ ИСТОЧНИК
ДЛЯ СЕПАРАТОРА

В.Б. Юферов, Ю.В. Ковтун, В.А. Сероштанов, Д.В. Винников

ННЦ ХФТИ

Исследована модификация импульсного коаксиального плазменного источника с внешним магнитным полем. Сформулированы требования к параметрам плазменного потока, системы напуска газа, источника питания коаксиального источника плазмы, совместимого с сепаратором. Обсуждается возможность работы такого источника на смеси тяжелых газов.

Плазменный источник запитывается от конденсаторной батареи емкостью 1.4 10³ мкФ и максимальным зарядным напряжением 3 кВ. Максимальный ток разряда составляет 65кА. Исследовались обе полярности разряда.

Проведены исследования работы плазменного источника при центральном электроде, изготовленном из ферромагнитного и неферромагнитного материала.

Получены топографии магнитного поля в этих случаях. Замечено, что имеет место более сильная эрозия электрода из ферромагнитного материала, чем из неферромагнитного, при одинаковых параметрах тока разряда.

При помощи калориметра проведены измерения энергии переносимой плазмой при различных материалах электрода. Плотность плазмы составила 0.5-1*10¹³ см^-3.

Исследована работа плазменного источника с рабочим газом азотом, а также на смеси тяжелых газов. Сделан вывод о роли металлических продуктов эрозии электродов.

6.06. Влияние эффектов кулоновского взаимодействия
на пространственное разрешение нанопучков
заряженных частиц в современных системах
литографии и сканирующего зонда

В.Н. Недорешта, С.П. Рощупкин

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Теоретически изучено влияние эффекта объемного заряда и эффектов стохастического кулоновского взаимодействия на пространственное разрешение пучков заряженных частиц.

Исследовались пучки нерелятивистских протонов и электронов с радиусом порядка 1 нм. Рассматривались случаи различных энергий в диапазоне токов от пА до мкА, характерных для современных установок. Изучалось уширение пучка за счет влияния объемного заряда с заданным распределением, а также за счет влияния стохастических эффектов парного кулоновского взаимодействия.

Выделены области энергий частиц и токов пучка, при которых влияние объемного заряда и стохастического взаимодействия заряженных частиц оказывают существенное влияние на пространственное разрешение.

6.07. ИССЛЕДОВАНИЕ СИСТЕМ ЭКСТРАКЦИИ
ВЧ-ИСТОЧНИКОВ ИОНОВ С ЦЕЛЬЮ ПОВЫШЕНИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ЯРКОСТИ ПУЧКА

В.И. Мирошниченко, С.Н. Мордик, Д.П. Шульга

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Проведены эспериментальные исследования различных конструкций  систем экстракции ВЧ-источника ионов в режимах с повышенной плотностью  плазмы (>10¹² см^-3).

Как показали предварительные экспериментальные результаты исследований, перспективным направлением повышения дифференциальной яркости пучка ионов в режимах с повышенной плотностью  плазмы является применение специализированных структурированных экстракторов во внешнем магнитном поле.

Измерение  дифференциальной яркости пучка осуществлялось с помощью метода двух диафрагм, используемого для оценки яркости пучка в ядерных  микрозондах.

Проведен анализ эволюции фазовых множеств в системе измерения эмиттанса пучка с помощью двух диафрагм.

6.08. СИСТЕМА ПОДАЧИ ПАРОВ ЦЕЗИЯ В РАЗРЯДНУЮ КАМЕРУ ИСТОЧНИКА ОТРИЦАТЕЛЬНЫХ ИОНОВ

В.А. Батурин, П.А. Литвинов

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

В рамках создания в ИПФ НАН Украины источника ионов
Н^- [1], как альтернативного источника ионов для проекта Spallation Neutron Source (SNS), который строится в Oak Ridge National Laboratory, разработана прецизионная система дозированной подачи паров цезия в разрядную камеру источника. Она позволяет задействовать дополнительный поверхностно-плазменный механизм генерации отрицательных ионов.

Система подачи паров цезия состоит из трех функциональных узлов - контейнера с цезий содержащей солью, запорного вентиля и паропровода. Эти узлы обеспечены независимо регулирующими нагревателями и индивидуальным контролем температуры.

В целях упрощения конструкции цезиевой системы и уменьшения ее габаритных размеров, запорный вентиль размещен внутри контейнера и представляет с ним единый узел оригинальной конструкции. Открывание/запирание зазора, через который проходит цезиевый пар, осуществляется за счет существенного различия величин линейного расширения материалов иглы и контейнера в рабочем диапазоне температур.

Представлены конструкция и результаты исследований рабочих характеристик разработанной системы.

1. Yuri V. Kursanov, Petr A. Litvinov, Vladimir A. Baturin. // 10^th International Symposium on Production and Neutralization of Negative Ions and Beams, AIP Conference Proceeding, New York, 2005, v.763, p.229-234.

6.09. МОДЕРНИЗАЦИЯ ТРАНСПОРТЕРА ЗАРЯДОВ ЭСУ "СОКОЛ"

А.А. Дрозденко, М.И. Захарец, Н.М. Марченко, Н.А. Сайко,
 А.М. Сиренко, В.Е. Сторижко

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Представлены результаты испытаний промышленной ленты германской фирмы SIEGLING типа E6/1 U0/V14‑NA в качестве зарядной ленты транспортера зарядов электростатического ускорителя ЭСУ "Сокол".

Также описана модернизация транспортера зарядов ЭСУ с применением разработанного и изготовленного в ИПФ НАН Украины блока перезарядки со стабилизацией по току.

6.10. ДОСЛІДЖЕННЯ ХАРАКТЕРИСТИК ІОННОГО ПУЧКА ЕЛЕКТРОСТАТИЧНОГО ПРИСКОРЮВАЧА "СОКІЛ"

М.І. Захарець, О.О. Дрозденко, О.Г. Пономарьов, В.З. Кацеро,
М.В. Козін, М.М. Марченко, О.М. Сіренко

Інститут прикладної фізики НАН України, м.Суми

Проведено вимірювання профілю струму та емітансу іонного пучка. Досліджено вплив на профіль фокусуючої та прискорюючої напруг. Визначено профілі густини струму та яскравості в іонному пучку, залежно від конфігурації магнітного поля в районі екстрагуючого електрода ВЧ‑іонного джерела.

6.11. РАСЧЕТ ПРОБИВНОГО НАПРЯЖЕНИЯ
ГАЗОИЗОЛИРОВАННОЙ ВЫСОКОВОЛЬТНОЙ СТРУКТУРЫ
ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО УСКОРИТЕЛЯ

И.Г. Игнатьев, В.И. Мирошниченко, В.Е. Сторижко

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

При помощи закона преобразования масштаба в форме, приведенной
в [1], проведен расчет зависимости пробивного напряжения высоковольтной структуры электростатического ускорителя ЭГ-2,5 от давления изолирующего газа. Результаты сравнивались с экспериментальными [2].

Показано, что точность определения пробивного напряжения высоковольтной газоизолированной структуры составляет величину порядка систематической погрешности эксперимента.

Дальнейшее увеличение точности расчета может быть достигнуто совершенствованием методики экспериментов по нахождению параметров функции распределения пробивного напряжения от давления изолирующего газа и других факторов.

Предлагаемая методика открывает перспективы для увеличения электрической прочности газовой изоляции электрофизической аппаратуры высокого и сверхвысокого напряжения.

1. И.Г. Игнатьев. Метод оптимизации систем газоизолированных электродов. // Техническая электродинамика. 1993, №2, с.10-14.

2. К.А. Резвых. Оптимизация газоизолированной структуры высоковольтного ускорителя прямого действия. Автореф. канд. дисc. М., 1987.  21 с.

6.12. ИССЛЕДОВАНИЕ РАБОТЫ ТУРБОМОЛЕКУЛЯРНОГО НАСОСА (ТМН) ТИПА 01АБ450-003 С ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕМ ЧАСТОТЫ
LENZE 8200 VECTOR В КАЧЕСТВЕ ИСТОЧНИКА ПИТАНИЯ.

В.Г. Гревцев, И.И. Карнаухов, Н.И. Мочешников

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Разработан источник питания ТМН, состоящий из преобразователя частоты, предназначенного для плавной регулировки скорости вращения электродвигателя в установках с постоянной нагрузкой, и понижающего трёхфазного трансформатора 220/36 вольт. Исследованы и выбраны оптимальные параметры рабочего режима ТМН.

6.13. О РАЗДЕЛЕНИИ ВАКУУМНЫХ ОБЪЁМОВ
НА ПУТИ ПУЧКА ЭЛЕКТРОНОВ

В.И. Касилов, А.Ю. Буки

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Одной из проблем подачи пучка электронов от ускорителя на более чем одну экспериментальную установку является различие требований к вакууму в каждой из этих установок и в ускорителе. Простейшим решением рассматриваемой задачи является разделение вакуумных объёмов тонкой фольгой, расположенной на пути пучка электронов. В этом случае возникает вопрос влияния разделительной фольги (РФ) на проходящий сквозь неё пучок электронов. В случае, когда фольга устанавливается до системы монохроматизации пучка (параллельного переноса), важным остаётся угловая расходимость пучка (Dq) после РФ. Если задать допустимое для получающей пучок установки значение Dq, то, пользуясь формулой многократного рассеяния ( [1] стр. 234), получим соответствующую толщину РФ в единицах радиационной длины (x_R). После этого остаётся подобрать фольгу, не превышающую по толщине найденное значение x_R. Заметим, что толщина фольги, которая разделяет вакуумные объёмы, может быть сколь угодно малой. Однако следует учитывать неравномерность откачки разделённых объёмов. Поэтому следует налагать максимальное требование к прочности фольги: выдерживать перепад давлений в 1 ат. Выбор материала и расчёт РФ может быть выполнен по уравнениям, полученным в [2].

Рассмотренная ситуация возникает при рассмотрении совместимости экспериментальных установок на создаваемом ускорителе ЛУЭ-100 (в здании №3). В этом случае, задав для РФ перед параллельным переносом Dq = 1´10^‑3 рад и, следуя вышеизложенному подходу, получаем минимальную толщину фольги из титанового сплава ВТ-3 равную 1 мк.

1. Энциклопедический физический словарь, в 5 т. М.: 1965, т.4, 594 с.

2. А.Ю. Буки. Канд. дисс. Харьков-2003. 134 с.

6.14. Канал инжекции
источника рентгеновского излучения "НЕСТОР"

П. Гладких, А. Зелинский, А. Мыцыков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В течение последних трех лет в Харькове разрабатывается и сооружается генератор рентгеновского излучения "НЕСТОР". Согласно проекту, электроны будут инжектироваться в накопительное кольцо при энергии 100 MэВ и, в дальнейшем, их энергия будет подыматься до 225 MэВ. В силу компактности накопительного кольца инжекционная траектория пучка проходит через рассеяное поле одного из поворотных магнитов накопителя установки "НЕСТОР". Это в значительной степени усложняет разработку инжекционного канала для источника излучения.

Приведена структура канала инжекции, результаты разработки и расчетов канала инжекции для установки "НЕСТОР". Канал состоит из двух поворотных магнитов, пятилинзового несимметричного обьектива и двухлинзовой согласующей ячейки, предназначенной для компенсации влияния рассеянного поля поворотного магнита и инфлектора на динамику пучка.

Представленные результаты показывают, что разработанная структура канала обеспечивает согласование параметров инжектируемого пучка с аксептансом накопительного кольца, является устойчивой по отношению к ошибкам установки магнитных элементов канала, позволяет управлять параметрами электронного пучка. Окончательные величины градиентов квадрупольных линз будут определены после измерения профиля поля в инфлекторе.

6.15. Исследование ЭФФЕКТИВНОСТИ ИНЖЕКЦИИ
В НАКОПИТЕЛЬ "НЕСТОР"

П. Гладких, А. Зелинский, А. Мыцыков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Приведены результаты моделирования динамики электронного пучка в канале инжекции накопителя "НЕСТОР" с учетов влияния неточностей установки магнитных элементов канала.

На основании проведенных расчетов предложена схема коррекции положения равновесной орбиты в канале, определены предельные допуски на ошибки выстановки элементов.

Приведены результаты моделирования инжекции в накопительное кольцо "НЕСТОР" с учетом ошибок выстановки элементов кольца и без предварительной коррекции.

Показано, что при выбранных допусках на выстановку магнитных элементов (75 мкм, 150 мкрад) возможно осуществление инжекции без коррекции равновесной орбиты. Это обеспечит возможность выбора режима коррекции равновесной орбиты. После проведения процедуры коррекции орбиты будет обеспечена эффективная инжекция в накопитель.

6.16. ДИНАМИКА ЭЛЕКТРОНА В ПОЛЕ ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННОЙ СТОЯЧЕЙ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ

Ю.Н. Григорьев, И.В. Дребот, А.Ю. Зелинский

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Излагается решение уравнения Лоренса для электрона в поле линейно поляризованной стоячей световой волны. Стоячая волна берется в виде суммы двух линейно поляризованных волн, бегущих навстречу друг другу.

Две проекции уравнения Лоренца на ось координат могут быть по одному разу проинтегрированы. Это позволяет свести задачу к решению нелинейного уравнения второго порядка для координаты электрона на оси, совпадающей с направлением распространения одной из бегущих волн.

Для приближенного интегрирования уравнения второго порядка используются разложения решения по двум малым параметрам.

В работе вычислены скорость и координаты электрона в виде параметрических функций времени. Показано, что при взаимодействии электрона со стоячей волной возникают движения электрона, имеющие характер биений. Вычислены период и амплитуда этих биений.

6.17. НЕКОТОРЫЕ АСПЕКТЫ РАДИАЦИОННОЙ ЗАЩИТЫ УСКОРИТЕЛЬНО-НАКОПИТЕЛЬНОГО КОМПЛЕКСА Н-100М

И.М. Карнаухов, А.В. Мазилов, Б.Н. Разсукованный, А.А. Щербаков

 ННЦ ХФТИ

Рассматривается ряд вопросов, касающихся расчета и геометрии построения радиационной защиты разрабатываемого в ННЦ ХФТИ ускорительно-накопительного комплекса «Генератор рентгеновского излучения Н-100М».

Предложен метод расчета и геометрия локальной и глобальной радиационной защиты персонала категории «А» от воздействия ионизирующего излучения при работе комплекса в двух наиболее опасных  в радиационном отношении режимах: режиме инжекции электронного пучка в накопительный контур и  режиме прямого выхода ускорителя.

Получены функциональные зависимости толщин защиты, в которых в качестве параметров используются величины потерь мощности электронного пучка в электронопроводе.

Функции имеют весьма простой вид и вполне пригодны к практическому применению, как для расчета защиты, так и установки, например, различных устройств, блокирующих работу ускорительно-накопительного комплекса в случае превышения установленных штатных потерь мощности.

6.18. К ВОПРОСУ О ПРИМЕНЕНИИ ИОНИЗАЦИОННОГО МЕТОДА ДЛЯ ДИАГНОСТИКИ ПУЧКА УСКОРИТЕЛЯ
ПРИ РАДИАЦИОННОЙ ОБРАБОТКЕ ОБЪЕКТОВ

О.А. Демешко, С.С. Кочетов, Л.А. Махненко, И.В. Мелльницкий, О.А. Шопен

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассмотрены вопросы оптимизации ионизационных методов диагностики параметров пучка на радиационно-технологическом стенде линейного ускорителя электронов (ЛУЭ).

Приведены результаты исследований и показана возможность эффективного использования для змерения пучка, его юстировки и контроля положения в процессе облучения объектов, системы, состоящей из широкопластинного ионизационного датчика и стандартной измерительной аппаратуры. При этом для достижения достаточной чувствительности, как правило, нет необходимости подавать на пластины дополнительный постоянный потенциал. Датчик располагается непосредственно за перемещающимися не конвейере объектами. Это позволяет наблюдать ослабление падающего потока электронов и, при соответствующей калибровке с учетом заданной средней плотности вещества объекта, непрерывно контролировать величину поглощенной дозы.

6.19. КИНЕТИКА ЧАСТИЦ
В КОМПТОНОВСКИХ НАКОПИТЕЛЬНЫХ КОЛЬЦАХ

Е.В. Буляк, П.И. Гладких, В.В. Скоморохов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Комптоновские кольца - электронные накопительные кольца, снабженные оптическим резонатором, накачиваемым лазерным излучением, -являются перспективными источниками как рентгеновских, так и высокоэнергетичных гамма-квантов.

Представлены результаты аналитического и численного исследования кинетики электронных сгустков, циркулирующих в таких кольцах. Найдены квазистационарные эмиттансы сгустка в условиях, когда взаимодействие с лазерным излучением существенно меняет динамику циркулирующих частиц. Определены также параметры сгустка и генерируемой им вспышки гамма-квантов в условиях импульсной работы источника поляризованных фотонов.

6.20. НЕЛИНЕЙНАЯ СИНХРОТРОННАЯ ДИНАМИКА
В СИСТЕМАХ С МАЛЫМ КОЭФФИЦИЕНТОМ УПАКОВКИ ОРБИТ

Е.В. Буляк, П.И. Гладких, В.В. Скоморохов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Исследована продольная динамика электронных сгустков в системах, имеющих малый линейный коэффициент упаковки орбит и большой энергетический разброс электронов в пучке. Опираясь на упрощенную модель продольного движения в накопителе, записаны уравнения продольного движения электронного сгустка в виде конечноразностных уравнений с учетом квадратичной и кубической нелинейностей коэффициента упаковки орбит. Основываясь на формальном сходстве полученных нелинейных конечноразностных уравнений продольного движения с каноническими уравнениями, получены нелинейные дифференциальные уравнения синхротронного движения и соответствующий этим уравнениям гамильтониан. Найдено значение критических параметров, при котором меняется топология фазового пространства.

Для проверки справедливости развитого формализма проведено моделирование продольной динамики электронного сгустка системы, учитывающей нелинейность коэффициента упаковки орбит и большой энергетический разброс электронов в пучке. Получено, что динамика частиц проходит в соответствии с предсказаниями теории. Размеры области устойчивости с высокой степенью точности совпали с теоретическими расчетами.

6.21. СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ИЗ УСТАНОВКИ "НЕСТОР"

И.М. Карнаухов, Н.В. Ковалева, А.А. Щербаков

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Уникальные свойства синхротронного излучения (СИ) - непрерывный спектр, высокие спектральная яркость и степень поляризации - широко применяются в исследованиях твердого тела, биофизике, биологии, медицине. СИ является идеальным светометрическим стандартом.

Приведены основные характеристики синхротронного излучения из поворотных магнитов накопительного кольца "НЕСТОР", работающего в диапазоне энергий пучка электронов 40 – 225 МэВ. Рассмотрены примеры применения в вакуумной ультрафиолетовой спектроскопии твердого тела, EXAFS, XANES – спектроскопии. Описаны примеры использования СИ для исследований в области биофизики, медицины, биологии, а также возможности использования СИ в метрологии.

Работа выполнена в рамках проекта Х-827 программы ЯМРТ-2010 и гранта НАТО SfP-977982.

6.22. ВЛИЯНИЕ ПОГРЕШНОСТЕЙ ИЗГОТОВЛЕНИЯ
НА МАГНИТНОЕ ПОЛЕ КВАДРУПОЛЬНЫХ ЛИНЗ

А.О. Мыцыков, О.Д. Звонарева, А.В. Резаев, А.М. Гвоздь

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В ННЦ ХФТИ в последнее время начаты работы по изготовлению магнитного оборудования для рентгеновского источника "НЕСТОР". Изготовлено несколько квадрупольных линз и исследованы их геометрические параметры.

В работе приведены результаты моделирования реальных квадрупольных линз в сравнении с расчетными. Исследованы ошибки, возникающие при изготовлении квадрупольных линз. Изучено их влияние на характеристики магнитного поля.

6.23. МАЛОГАБАРИТНЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ЭЛЕКТРОНОВ

В.М. Свищ ¹, Н.А. Шумейко¹, Ю.Я. Кокоровец ¹, В.И. Петренко ¹, Р.С. Лайко ¹, А.В. Мищенко², В.М. Пироженко², К.Г. Симонов³

¹НТ СКБ "ПОЛИСВИТ" ГНПП "Объединение Коммунар", г. Харьков;

²МРТИ РАН, Россия, г. Москва;

³ФГУП НПП "Исток", Россия, г. Фрязино

Приведены технические характеристики линейного ускорителя электронов с энергией пучка ускоренных электронов 7 МэВ, используемого в качестве источника тормозного излучения для таможенного комплекса контроля содержимого морских контейнеров и автофургонов.

Ускоряющая структура при токе пучка электронов в импульсе 0,13 А содержит 17 ускоряющих ячеек и 16 ячеек связи. Размеры ячеек рассчитаны таким образом, что фокусировка пучка электронов осуществляется высокочастотным полем, это позволило избежать применения внешних фокусирующих магнитов и получить эффективный диаметр фокусного пятна на мишени конверсионного устройства менее 2 мм.

Ввод высокочастотной мощности в ускоряющую структуру осуществляется волноводом, присоединенным к средней ускоряющей ячейке. В качестве ВЧ-питания использован магнетрон МИ-456 с импульсной мощностью 2,5 МВт и рабочей частотой 2797 МГц. Ускоритель электронов оснащен локальной радиационной защитой.

Возможные области применения ускорителя электронов: таможенный контроль, стерилизация изделий медицинского назначения, дефектоскопия, получение новых материалов, научные исследования.

6.24. ИЗУЧЕНИЕ ВЛИЯНИЯ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ И ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ АСИММЕТРИИ ЭЛЕКТРОДОВ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ДПП
НА ТОЧНОСТЬ ИЗМЕРЕНИЯ ПОЛОЖЕНИЯ ПУЧКА

В.Е. Иващенко, И.М. Карнаухов,  В.И. Троценко, А.А. Щербаков

ННЦ ХФТИ

В качестве измерителя положения электронного пучка в вакуумной камере накопительного кольца (НК) генератора рентгеновского излучения "НЕСТОР" будет использоваться четырехэлектродный электростатический датчик. В работе изучено влияние геометрической и электрической асимметрии электродов датчика, возникающей при его изготовлении, на точность измерения положения пучка. В ходе выполнения данной работы были получены зависимости импедансов связи каждого электрода с пучком от координат пучка электронов, рассмотрено несколько вариантов наиболее возможных отклонений параметров электродов от проектируемых значений, которые приводят к нарушению симметрии.

Исследования выполнялись путем компьютерного моделирования стендовых измерений датчика и моделирования измерений положения пучка. Анализ полученных результатов позволил определить требования к изготовлению датчиков для обеспечения необходимой точности измерения электронного пучка в камере накопителя, которая должна быть выше, чем точность позиционирования магнитных элементов НК (~ 100 мкм).

6.25. ПРОГРАММА УСОВЕРШЕНСТВОВАНИЯ
УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ НА ЭНЕРГИЮ 30 МэВ
КАК УСТАНОВКИ ДЛЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНО-ПРИКЛАДНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ
И РАДИАЦИОННЫМ ТЕХНОЛОГИЯМ

А.А. Иванов, В.И. Касилов, Л.А. Махненко, В.И. Нога

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассмотрена программа развития ускорителя за счет поэтапной модернизации системы высокочастотного питания ускорителя.

Рассмотрены методики фундаментальных и прикладных исследований с помощью пучков нейтронов и фотонов и определены пути их дальнейшего усовершенствования.

Приведены некоторые результаты экспериментальных исследований по фундаментальной и прикладной ядерной физике и радиационным технологиям.

Секция 7. Компьютерные технологии в физических исследованиях

7.01. применение компьютерноЙ ГРАФИКИ
при проведении работ на 4 блоке Чернобыльской АЭС

В.Г. Батий, С.С. Подберезный, В.М. Рудько

ИПБАЭС НАН Украины, г.Чернобыль

Обобщен опыт применения компьютерной графики (КГ)
в процессе преобразования объекта "Укрытие" (ОУ) в экологически безопасную систему.

Предложен системный подход, применяемый для визуального представления ряда процессов и событий, происходивших на 4 энергоблоке ЧАЭС и имеющих вероятность произойти на ОУ, а также для визуализации информации при разработке проектной документации и планировании выполнения работ на ОУ.

Приведены примеры и области применения КГ при разработке проекта стабилизации ОУ и нового безопасного конфаймента. Рассмотрены перспективы применения КГ при проведении операций по обслуживанию, ремонту и замене оборудования в радиационно-опасных условиях на объектах атомной энергетики. Показано, что применение современных средств КГ позволяет оптимизировать процесс проведения работ, уменьшить дозозатраты и повысить уровень радиационной безопасности.

7.02. Моделирование динамики распространения выбросов в аэродинамической тени зданий

В.Г. Батий, В.В. Егоров, Ю.И. Рубежанский

ИПБАЭС НАН Украины, г. Чернобыль

Проведен анализ и сравнение различных используемых подходов
для расчета распространения выбросов. Показано, что при расчетах концентрации радиоактивных аэрозолей для получения достоверных результатов внутри и вблизи зданий необходимо использовать уточненные математические модели переноса мелко дисперсной пыли на основе уравнений турбулентного движения вязкого нагреваемого газа. Разработана компьютерная модель расчета динамики изменения концентрации радионуклидов в аэродинамической тени радиационно-опасного объекта после аварийного выброса. В качестве примера численно решена нестационарная задача о распространении радиоактивных аэрозолей
в непосредственной близости от объекта "Укрытие". Показано, что использование приближенных общепринятых инженерных моделей приводит к занижению доз облучения персонала в первые минуты после выброса примерно на порядок.

7.03. МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ЗАВИСИМОСТИ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ CdTe-ДЕТЕКТОРОВ
ДЛЯ ДОЗИМЕТРИИ ГАММА‑ИЗЛУЧЕНИЯ

А.А. Захарченко, В.Е. Кутний, С.И. Прохорец,
И.М. Прохорец, А.В. Рыбка, И.Н. Шляхов

ННЦ ХФТИ

Основной проблемой при разработке дозиметрических приборов на основе полупроводников с высоким атомным номером является резкая зависимость чувствительности от энергии гамма-излучения («ход с жесткостью»), которая преимущественно определяет ошибку измерения экспозиционной дозы.

Методом Монте-Карло с использованием программы EGSnrc проведено математическое моделирование дискретной чувствительности различных конструкций CdTe-детекторов, работающих в счетном режиме при регистрации гамма-излучения в диапазоне 50‑1500 кэВ.

Показано, что использование пассивных фильтров (в т.ч. составных) не позволяет в счетном режиме работы детектора уменьшить погрешность измерения дозы ниже ±60% относительно линии 662 кэВ (¹³⁷Cs).

Установлено, что в исследуемом диапазоне энергий средняя экспозиционная доза в расчете на 1 импульс линейно зависит от средней высоты импульсов, вырабатываемых детектором, что может использоваться для более точного измерения дозы. Рассчитаны параметры этой зависимости и исследовано влияние на нее качества материала детекторов (подвижность и время жизни носителей заряда).

7.04. Оценка пространственной точности детектора нейтронографического изображения

И.М. Прохорец, С.И. Прохорец, Е.В. Рудычев, М.А. Хажмурадов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В установках для нейтронной радиографии или томографии одну из ключевых ролей играет детектор нейтронографического изображения.
Показано, что основные свойства такого детектора характерны для детекторов, используемых в ядерной медицине и трековых установках в ядерной физике и физике высоких энергий. Общим параметром, характеризующим эти приборы, является пространственная точность регистрации взаимодействия ядерной частицы. Методом математического моделирования в работе рассмотрено влияние геометрических параметров стрип-детектора (толщина детектора, шаг и ширина проводящих полосок), величины сигнала и шумов, обусловленных стрип-детектором и электроникой съема информации, на пространственную точность регистрации нейтронографического изображения. Для кремниевого стрип‑детектора с оптимизированными параметрами пространственная точность определения взаимодействия заряженной частицы может достигать несколько микрометров.

7.05. ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ РЕАЛИЗАЦИИ РАСПРЕДЕЛЕННЫХ ВЫЧИСЛЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ТЕХНОЛОГИИ MPI В ЛОКАЛЬНОЙ СЕТИ ННЦ ХФТИ

А.М. Горбань, С.А. Ус

ННЦ ХФТИ

Растущие потребности в вычислительных мощностях для решения задач с большим объемом численных работ могут удовлетворяться, в частности, за счет использования избыточных вычислительных мощностей, имеющихся в локальной вычислительной сети (ЛВС). Для этого задача разбивается на несколько процессов, выполняемых на отдельных рабочих станциях. Основным способом взаимодействия процессов при этом является передача сообщений друг другу. Наиболее распространенная технология, поддерживающая такие параллельные вычисления, - Message Passing Interface (MPI). Исследована реализация библиотеки MPI Аргонской национальной лаборатории для операционной системы Windows 2000/XP. При тестировании на рабочих станциях, входящих в ЛВС ННЦ ХФТИ, были определены средние времена отклика, зависимости скорости обмена данными между узлами от объемов передачи и положения узлов в структуре сети, а также определены классы задач, для которых возможно эффективное сокращение времени выполнения в условиях исследованной ЛВС.

7.06. Моделирование процессов атомарного осаждения тонких пленок кинетическим методом Монте-Карло

И.И. Марченко¹, А.М. Хажмурадов²

¹НТУ «Харьковский политехнический институт»; ²ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Физическое вакуумное осаждение (Physical Vapor Deposition) тонких пленок в настоящее время широко применяется в различных областях промышленности. PVD используется для получения многослойных магнитных материалов с хорошими характеристиками. Данный метод получения пленок используется в производстве полупроводниковых устройств для получения многослойных устройств с субмикронными свойствами. Однако, несмотря на обширный накопленный экспериментальный материал, механизмы формирования тонких пленок еще не до конца изучены.

При помощи кинетического метода Монте-Карло разработана модель, которая позволяет моделировать процессы атомарного осаждения тонких пленок. В качестве основных параметров модели выступают: температура образца, тип кристаллической решетки, скорость осаждения, угол падения атомов, кинетическая энергия и т. д. В предложенной модели учитываются эффекты затенения и диффузии.  Путем дальнейшей математической обработки результатов можно получать такие  характеристики исследуемых материалов, как шероховатость, плотность, размеры наноблоков и т. д.  Данная разработка в дальнейшем может использоваться для изучения зависимости между условиями процесса осаждения  и микроструктуры пленки.

7.07. СИНТЕЗ ИЕРАРХИЧЕСКИХ СТРУКТУР СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ СЕТЕВЫМИ ИНФОРМАЦИОННЫМИ ТЕХНОЛОГИЯМИ

И.А. Макрушан

Харьковский национальный университет радиоэлектроники

Отличительной особенностью методов синтеза иерархических структур систем управления сложными распределенными корпоративными информационными технологиями является необходимость декомпозиции глобальной оптимизационной задачи управления в ряд иерархически связанных подзадач. Традиционный подход к созданию таких систем предусматривает формулировку сначала локальных оптимизационных подзадач, которые обеспечивают достижение локальных целей структурных подразделений объекта управления, а затем синтез дополнительных подзадач, которые обеспечивают координацию локальных решений, направленную на достижение глобальной цели всей системы.

В отличие от традиционного предлагается новый подход к проектированию иерархических структур систем управления, который заключается в преобразовании глобальной цели функционирования объекта управления в иерархически связанные оптимизационные подзадачи, достижение локальных целей которых обеспечит достижение глобальной цели всей системы. На формальном уровне показана необходимость и возможность получения иерархически связанных оптимизационных подзадач посредством системного применения методов декомпозиции.

Cинтезированные в соответствии с предлагаемым подходом структуры систем управления могут не совпадать с естественной композиционной природой объекта управления, что может служить основанием для реорганизации объекта с целью совершенствования его структуры. Разработанный метод использовался при решении задачи разбиения корпоративной компьютерной сети на регионы управления. При этом уровень служебного трафика между регионами при решении задач  контроля и управления снизился на 12.5%.

7.08. RaT—МНОГОЦЕЛЕВАЯ ПРОГРАММА МОДЕЛИРОВАНИЯ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО

С.В. Дюльдя, М.И. Братченко, М.А. Скоробогатов

 ННЦ ХФТИ

Представлена созданная на платформе свободно распространяемых библиотек Geant4 программа RaT, предназначенная для выполнения дозиметрических расчетов конечным пользователем-физиком, не владеющим средствами разработки программ, и сравнимая по возможностям с пакетами MCBEND и MCNP(X). В рамках единой среды постановки задач в конечных 3D-геометриях RaT согласованно моделирует электромагнитные и адронные (включая фотоядерные реакции) процессы в многокомпонентных материалах и вычисляет пространственные, энергетические и угловые распределения предопределенных функционалов траекторий частиц. Описаны объектно-ориентированная архитектура RaT и реализуемые ее текущей версией физические модели и алгоритмы, в т.ч. оригинальные методы моделирования случайно-неоднородных сред распространения излучения, уникальные четырехмерные (4D) методы моделирования транспорта излучения в нестационарных геометриях и алгоритмы экспрессных расчетов методом суперпозиции точечных источников. Обсуждаются результаты верификации программы на задачах дозиметрии, физики радиационных технологий и медицинской физики и ее перспективные приложения в ядерной физике и радиационном материаловедении.

7.09. ВИРТУАЛЬНЫЙ ОБЛУЧАТЕЛЬ: ЧЕТЫРЕХМЕРНЫЕ МЕТОДЫ
МОНТЕ-КАРЛО В ФИЗИКЕ ГАММА-РАДИАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ

С.В. Дюльдя, М.И. Братченко

ННЦ ХФТИ

В соответствии с мировой тенденцией к внедрению прецизионных методов моделирования взаимодействия излучения с веществом в практику конструирования и эксплуатации мощных промышленных облучательных установок в ННЦ ХФТИ создан программный комплекс Виртуальный Облучатель (Virtual Irradiator). Комплекс предназначен для имитационного моделирования пространственных распределений поглощенных доз в облучаемых продуктах в сложных технологических циклах их транспортировки через зону облучения. Комплекс включает в качестве вычислительного модуля программу RaT моделирования транспорта излучения методом Монте-Карло, обладает развитым интерфейсом пользователя и поддерживает распределенные сетевые вычисления. Приведены примеры его применения для статического картирования дозовых полей в зоне облучения, расчета параметров однородности доз в продуктах в стационарном режиме обработки и влияния на них элементов конструкции установки, а также моделирования неоднородностей доз для малых партий продукции с использованием разработанных 4D-алгоритмов учета нестационарных эффектов перемещения продуктов под облучением.

7.10. КОНЦЕПТУАЛЬНАЯ МОДЕЛЬ РАСЧЕТА НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ СТЕЛЛАРАТОРНЫХ СИСТЕМ

М.С. Круголь, С.А. Мартынов, Е.В. Рудычев,
М.А. Хажмурадов, А.Ю. Юркин

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассматриваются методы и алгоритмы проведения расчетов напряженно-деформированного состояния стеллараторных систем. Они основаны на использовании модуля конечно-элементного анализа, интегрированного в систему пространственного моделирования. Достоверность расчетов при этом в значительной мере зависит от граничных условий. Предполагается, что граничные условия не изменяются в процессе возникновения нагрузок в магнитной системе ни по величине, ни по направлению, а жесткость элементов конструкции не зависит от деформаций.

Программы прочностного анализа на базе метода конечных элементов позволяют с высокой точностью и оперативностью оценить деформации полюсов магнитных обмоток и определить их влияние на геометрию граничной магнитной поверхности и другие характеристики магнитной конфигурации.

7.11. УПРАВЛЕНИЕ СКАНИРОВАНИЕМ И СИНХРОНИЗАЦИЯ СБОРА ДАННЫХ В ЯДЕРНОМ СКАНИРУЮЩЕМ МИКРОЗОНДЕ

Н.А. Сайко, А.Г. Пономарев, А.А. Дрозденко

Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Рассматриваются вопросы реализации системы сканирования сфокусированным пучком протонов с энергией до 2 МэВ, обеспечивающей прямоугольный растр с размерами не менее 300х300 мкм на мишени с рабочим расстоянием 22 см. При этом обеспечивается разрешение 1024х1024 пикселей, частота сканирования до 5 кГц и синхронизация системы сбора данных, которая поддерживает методы вторичной электронной эмиссии, резерфордовского обратного рассеяния и ядерных реакций. В динамическом режиме мертвое время сканирования минимизировано до 40 мкс на пиксел. Система сканирования позволяет получить сканирующий пучок протонов с постоянным (задаваемым) углом к нормали мишени, обеспечивая необходимые условия каналирования на всем растре сканирования.

7.12. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ SCADA ДЛЯ ВИЗУАЛИЗАЦИИ
И УПРАВЛЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИМИ ИССЛЕДОВАНИЯМИ

Н.В.Васильцова, М.В.Евланов, И.Б.Панферова, В.А.Никитюк

Харьковский национальный университет радиоэлектроники

Рассмотрены вопросы применения класса программного обеспечения HMI/SCADA (Human-Machine Interfase/Supervisory Control and Data Acquisition) для автоматизированного сбора, хранения, обработки информации о физических исследованиях, проводимых в опасных для человеческой жизни условиях.

Использована инструментальная среда разработки из состава TRACE MODE с отладочным монитором реального времени.

При формировании "исторических" данных применяется метод разделения на "быстрый" и "медленный" архивы. При этом в одной части можно сохранять историю быстрых параметров процесса с максимальной степенью детализации, а в другой - сводные данные о медленных составляющих процесса.

Для визуализации физических исследований предлагается набор объектно-ориентированных графических средств, а также средства, поддерживающие слои с управляемой видимостью.

7.13. СТАБИЛИЗАЦИЯ ВЫСОКОГО НАПРЯЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО УСКОРИТЕЛЯ.
АВТОМАТИЧЕСКОЕ УПРАВЛЕНИЕ

А.Б.Дудник, И.А. Белошапка
Институт прикладной физики НАН Украины, г.Сумы

Выполнен анализ эквивалентной схемы ускорителя Ван де Граафа в аналитическом виде. Исследованы динамические свойства коронирующего триода и зарядного устройства кондуктора.

Рассчитана максимальная чувствительность измерения высокого напряжения щелевым датчиком.

Построена схема стабилизации высокого напряжения на кондукторе коронирующим триодом, компенсирующая нестабильности зарядного устройства и тока пучка.

Рассчитаны параметры фазовых корректирующих цепей обратной связи и максимально достижимая нестабильность высокого напряжения.

7.14. ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ТЕХНОЛОГИЙ ВИРТУАЛЬНЫХ МАШИН
В ЛОКАЛЬНОЙ СЕТИ ННЦ ХФТИ

А.М. Горбань, В.А. Дудник, В.И. Кудрявцев, С.А. Ус, М.В. Шестаков

ННЦ ХФТИ

В настоящее  время по мере возрастания вычислительных мощностей персональных компьютеров можно добиться большого эффекта при использовании технологии виртуальных машин для развёртывания, тестирования и ввода в эксплуатацию приложений, требующих для своей работы различных операционных систем или различных версий операционных систем (Linux, MS DOS, Windows 3.1).

Простое использование отдельного компьютера под такое приложение является намного более дорогим и неэффективным решением, чем выделение виртуального компьютера на сервере при использовании технологии виртуальных машин. Кроме того, такие компьютеры оказываются проще в управлении, а затраты на их поддержку оказываются ниже.

Описаны результаты использования технологии виртуальных машин на серверах ЛВС ННЦ ХФТИ. Определены величины аппаратных ресурсов сервера, необходимых для организации такого режима работы. Кроме того, были сделаны оценки величины накладных расходов для различных классов задач, при выполнении которых возможно эффективное использование режима виртуальных машин в условиях ЛВС ННЦ ХФТИ.

7.15. МЕТОДЫ АНАЛИЗА ВРЕМЕННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОГРАММ

Е.П. Павленко

Харьковский национальный университет радиоэлектроники

Вследствие случайности формирования входных данных время выполнения программы также является случайной величиной. Рассмотрены два уровня, на которых случайный фактор исходных данных влечет за собой случайное время выполнения программ.

Первый уровень - это уровень команды компьютера. Время выполнения команды зависит от вида участвующих в операции операндов. Второй уровень - уровень структуры программы, где вероятностный характер выполнения определяется случайным фактором прохождения вычислительного процесса по той или иной ветви вычислений, а также случайным характером выполнения некоторых циклических участков.

Рассмотрены два основных подхода к анализу программ: “матричный” и "графовый". Первый подход основывается на применении математического аппарата теории марковских цепей и связанных с ними моделей. Второй подход основан на использовании структурных свойств графов. В качестве исходной модели в обоих подходах используется граф-модель программы. Построение граф-модели осуществляется при помощи конфигурации блок-схемы. Для анализа программ используются ориентированные графы. Для каждой блок-схемы программы можно построить граф, вершины которого соответствуют операторам или командам программы, а дуги - передачам управления. Результаты рассмотрения матричного и графового подхода сравниваются друг с другом.

7.16. КОНТРОЛЛЕР КРЕЙТА КАМАК С PCI АДАПТЕРОМ.

В. Ляшенко¹, С. Рева², А. Турчин¹, А.Перменов².

¹ННЦ ХФТИ;

²Харьковский Национальный Университет им. В.М. Каразина

Контроллер крейта предназначен для управления модулями (рабочими станциями) в составе крейта КАМАК с помощью IBM-совместимого персонального компьютера.

Данная разработка контроллера позволяет организовать управляющую систему, состоящую из одного персонального компьютера и одного или нескольких удаленных крейтов КАМАК, контроллеры которых магистрально подключаются к компьютеру через адаптер последовательной связи. Адаптер последовательной связи предназначен для подключения к системной шине PCI персонального компьютера, а по электрическим параметрам и характеристикам соответствует требованиям шины PCI 2.2.

Программное и аппаратное обеспечение контроллера позволяет осуществлять ручное и программное управление модулями в крейтах. Программные драйверы обеспечивают совместимость оборудования с операционными системами Windows 98, NT, 2000, XP и средой LabVIEW. Аппаратно реализованная система последовательной связи и поставляемые разработчиками программные средства обеспечивают следующие технические характеристики:

- количество контроллеров, подключаемое к одному адаптеру последовательной связи, не более 4 шт.;

- скорость передачи информации по каналу связи 10 Мбод;

- аппаратное время передачи одной посылки 2.6 мкс;

- допустимая длина линии связи, не более 200 м;

- реальное быстродействие системы с учетом программного времени управления адаптером, измеренное при выполнении управляющих команд без пересылки данных, составляет 120000 операций в секунду.

7.17. Интерфейс комплекса вычислительных программ
по расчету динамики частиц
в циклических ускорителях DeCA

А. Горбань¹, А. Зелинский¹, Е. Якшина²

¹ННЦ ХФТИ; ² ХНУ им. В.Н. Каразина

Представлен проект и первые результаты создания многофункционального интерфейса для комплекса вычислительных программ по расчету динамики частиц в циклических ускорителях – DeCA.
В первой версии предусмотрено создание входных файлов в формате программы DeCA при помощи многооконного режима и шаблонов формата управляющих команд и элементов магнитооптической структуры и использование выходных файлов программы DeCA для визуализации выходных данных программы. Последующая версия интерфейса предусматривает введение интерактивной системы диагностики работы пакета, используя существующую систему диагностики пакета DeCA, разработку процедур согласования входных и выходных форматов данных  пакета DeCA и широко используемых в ускорительной физике программ MAD и TRANSPORT, возможность создания единого командного файла.

Создание удобного, дружественного интерфейса, работающего в среде Windows, дает возможность распространить применение пакета DeCA в зарубежные ускорительные центры, предоставляет новые возможности для международного сотрудничества.

7.18. Проект пользовательской сети комплекса "НЕСТОР"

А. Горбань¹, А. Зелинский¹, О. Высочина²

¹ННЦ ХФТИ; ² ХНУ им. В.Н. Каразина

Представлен проект и первые результаты по созданию локальной пользовательской сети комплекса "НЕСТОР". На первом этапе проект предусматривает создание локальной сети пользователей с центральным сервером и рабочими станциями, используемыми в качестве удаленных терминалов. Пользователь будет иметь возможность использовать как вычислительные и программные ресурсы своего компьютера, центрального сервера, так и свободные ресурсы других пользователей. При размещении задания на центральном сервере, сервер будет определять свободные ресурсы и оптимизировать распределение ресурсов между пользователями. Сеть реализуется на базе двухпроцессорного сервера Intel Server Board SE7501CW2 c процессорами Pentium Xeon 2.4 GHz и использованием среды Windows Server 2003.

Секция 8. Фундаментальные исследования процессов взаимодействия ультрарелятивистских частиц с монокристаллами и веществом. Физика детекторов

8.01. ОБ ОДНОЙ ВОЗМОЖНОСТИ УВЕЛИЧЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ ПОЗИТРОННОГО ИСТОЧНИКА

В.П. Лапко, Н.Ф. Шульга

ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

В последнее время в ряде научных центров обсуждаются новые возможности создания интенсивных источников позитронов на основе пучков фотонов, получаемых при взаимодействии релятивистских электронов с ориентированными кристаллами и обратным комптоновским рассеянием лазерной волны на пучке релятивистских электронов. Такие позитронные источники нужны для линейных коллайдеров. Повышение выхода позитронов при преобразовании фотонного пучка в позитронный может быть достигнуто путем увеличения толщины конвертора. Это, однако, приводит к увеличению углового разброса позитронов и, следовательно, к уменьшению захвата позитронов для дальнейшего ускорения. В настоящей работе предлагается одна возможность повышения эффективности позитронного источника, основанная на использовании особой геометрии конвертера.  

8.02. О БОРНОВСКИХ ПОПРАВКАХ К СЕЧЕНИЮ ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В КРИСТАЛЛАХ

Н.Ф. Шульга, В.В. Бойко

ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Для описания излучения релятивистских электронов в кристалле часто используется формула спектральной плотности излучения, полученная на основе операторного квазиклассического метода. Эта формула позволяет учесть как эффекты отдачи при излучении, так и эффекты недипольности  излучения. Условия ее применимости не противоречат возможности проведения в ней разложения по потенциалу.

Представлен сравнительный анализ результатов теории излучения релятивистских электронов в кристалле, полученных на основе операторного квазиклассического метода и на основе диаграммной техники Фейнмана. Показано несоответствие квазиклассических результатов  соответствующим результатам второго борновского приближения в области больших энергий фотона. Это указывает на необходимость пересмотра основных результатов теории излучения быстрых электронов в кристалле, полученных на основе операторного квазиклассического метода.

8.03. МЕТОДЫ РАСЧЁТА СПЕКТРАЛЬНЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ
ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В КРИСТАЛЛЕ

В.П. Лапко, Н.Ф. Шульга, А.С. Есаулов

ИТФ им. А.И. Ахиезера ННЦ ХФТИ

Представлены результаты исследования характеристик излучения релятивистских электронов во внешнем неоднородном поле с учетом эффекта отдачи и недипольности излучения.

На основе квазиклассического приближения разработан алгоритм вычисления спектральной и спектрально-угловой плотности излучения релятивистских электронов, позволяющий существенно упростить процедуру расчёта. Получены оценки предельных случаев, соответствующих излучению с траектории вида угла и приближению постоянного поля.

Сопоставление результатов точных и приближенных расчетов показывает хорошее согласие при больших углах падения электронов на цепочку атомов кристалла. При малых же углах падения электронов проявляется зависимость от частоты излучённого фотона.

В области малых частот результат в приближении траектории вида угла практически совпадает с точным расчётом и значительно расходится с приближением постоянного поля. По мере роста частоты излучённого фотона результаты сближаются.

8.04. МЕТОД УВЕЛИЧЕНИЯ СПЕКТРАЛЬНО-УГЛОВОЙ ПЛОТНОСТИ ДИФРАГИРОВАННОГО ПЕРЕХОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОГО ЭЛЕКТРОНА В МОНОКРИСТАЛЛЕ

С.В. Блажевич¹, А.В. Носков^2
 1Белгородский государственный университет, Россия;
²Белгородский университет потребительской кооперации, Россия

На основе динамической теории дифракции [1] получено аналитическое выражение для спектрально-углового распределения ДПИ релятивистского электрона в геометрии рассеяния Брэгга.

Расчеты, проведенные для тонкого кристалла, показали существенную зависимость спектрально-угловых свойств ДПИ от ориентации входной поверхности кристаллического радиатора относительно системы дифрагирующих плоскостей кристалла, что может быть использовано для оптимизации характеристик рентгеновского источника на базе ДПИ.

Резкое увеличение амплитуды спектра ДПИ при увеличении угла падения электрона на кристаллическую пластинку в работе объясняется уменьшением поперечного размера фотонного пучка при отражении. При этом сужается и смещается по частоте область полного отражения излучения.

В предельном случае, когда атомные плоскости располагаются параллельно входной поверхности, выражение для спектрально-угловой плотности ДПИ переходит в выражение, полученное в работе [2].

Работа выполнена при поддержке фонда РФФИ (грант №05‑02‑16512) и внутреннего гранта БелГУ.

1. З. Пинскер. Дифракция рентгеновских лучей в идеальных кристаллах. М: Наука, 1984. 459 с.

2. N.N. Nasonov et al. // Nucl. Instr. and Meth. 2005, В 227, р.41.

8.05. СООТНОШЕНИЕ ВКЛАДОВ ДТИ И ПРИ В НАБЛЮДАЕМЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ
В СОВЕРШЕННЫХ КРИСТАЛЛАХ

Д.А. Бакланов, А.Н. Балдин, И.Е. Внуков, Н.Ю. Фоменко, Р.А. Шатохин
Лаборатория радиационной физики, БелГУ, г.Белгород, Россия

Предложена и реализована простая модель для расчёта выхода ДТИ из  кристаллов с толщиной больше длины экстинкции. Показано, что для угла ориентации плоскости кристалла Q~Q_Д/2, где  Q и Q_Д - углы ориентации плоскости кристалла и расположения детектора, вклады ДТИ и ПРИ сопоставимы. Вклад ДТИ является значимым только для Q»Q_Д/2, то есть там, где зависимости энергий фотонов ПРИ и ДТИ от угла ориентации кристалла почти идентичны. Поэтому при использовании детекторов c Dw>200 эВ измеренная зависимость энергии пика в спектре излучения от угла ориентации  будет всегда совпадать с предсказаниями теории ПРИ, что и наблюдалось в [1,2]. Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант  05‑02‑17648), программы "Развитие научного потенциала высшей школы", (подпрограмма 3, раздел 3.1) и программы внутренних грантов БелГУ.

1. A.V. Shchagin, N.A. Khizhnyak. NIM B 119. 1996. P.115.

2. B. Sones, Y. Danon, R.C. Block. NIM B 227. 2005. P.22.

8.06. ВЛИЯНИЕ МОЗАИЧНОСТИ КРИСТАЛЛОВ
НА НАБЛЮДАЕМЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
ПАРАМЕТРИЧЕСКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

А.Н. Балдин, Е.Е. Внуков, Д.А. Нечаенко, К.И. Платонов, Р.А. Шатохин
Лаборатория радиационной физики, БелГУ, г.Белгород, Россия

Главным недостатком мозаичных кристаллов при их использовании
в качестве радиаторов для генерации параметрического рентгеновского излучения является большая ширина спектральной линии по сравнению
с совершенными кристаллами, для которых монохроматичность излучения определяется углом коллимации излучения q_c. Однако мозаичные кристаллы обеспечивают значимое увеличение интенсивности за счёт дифракции тормозного излучения. Расчёты показывают, что мозаичность кристалла
не сопровождается ухудшением монохроматичности излучения, если характерный угол мозаичности s_m<q_c. На Томском синхротроне мозаичность кристалла алмаза s_m ~ 0.2 мрад обеспечила почти трёхкратный выигрыш в выходе излучения. Обсуждается возможность оценки качества кристаллов
по характеристикам излучения.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант  05-02-17648),  программы "Развитие научного потенциала высшей школы" (подпрограмма 3, раздел 3.1) и программы внутренних грантов БелГУ.

8.07. ПАРАМЕТРИЧЕСКОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ПРОТОНОВ

А.Н. Балдин¹, И.Е. Внуков¹, А.С. Кубанкин¹, В.С. Куликаускас²,
Н.Н. Насонов¹, В.П. Петухов², Г.П. Похил², А.И. Тарновский¹, Р.А. Шатохин^1
1Лаборатория радиационной физики, БелГУ, г.Белгород, Россия
²НИИ ЯФ МГУ, г.Москва, Россия

Все уверенные измерения параметрического рентгеновского излучения (ПРИ) выполнены для релятивистских частиц. Результаты измерений для нерелятивистских электронов искажены вкладом когерентного тормозного излучения (КТИ) и многократным рассеянием. Для тяжёлых частиц влияние этих процессов пренебрежимо мало.

Оценки показывают, что выход ПРИ протонов с E~1-2 МэВ (~10^-8 квантов на частицу) вполне достаточен для регистрации этого  излучения. Наиболее важным свойством ПРИ тяжёлых частиц является узкая ширина спектральной линии. Для энергии w~200‑300 эВ ширина спектральной линии должна быть меньше 0.1 эВ, что весьма интересно с точки  зрения практических приложений.

Работа выполнена при частичной поддержке программы "Университеты России" (грант УР.02.01.485),  программы "Развитие научного потенциала высшей школы" (подпрограмма 3, раздел 3.1) и программы внутренних грантов БелГУ.  

8.08. ПАРАМЕТРИЧЕСКОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ
В УСЛОВИЯХ ЭФФЕКТА ВАВИЛОВА-ЧЕРЕНКОВА

А.С. Кубанкин, В.А. Лихачев, Н.Н. Насонов, П.Н. Жукова

Белгородский государственный университет, г.Белгород, Россия

Параметрическое рентгеновское излучение (ПРИ) возникает вследствие дифракции кулоновского поля быстрой заряженной частицы на периодических неоднородностях электронной плотности мишени. Вследствие различия законов дисперсии первичного кулоновского псевдофотона и вторичного свободного фотона ПРИ, реализация точного брэгговского резонанса между указанными фотонами оказывается невозможной, что затрудняет проявление эффектов динамической дифракции в ПРИ. Ситуация меняется радикально в условиях черенковского эффекта, когда первичный и вторичный фотоны имеют одинаковую природу и могут поэтому образовывать точно стоячую волну.

Рассмотрены изменения характеристик ПРИ (анализируется как ПРИ в направлении брэгговского рассеяния, так и ПРИ вдоль скорости излучающей быстрой частицы), возникающие в обсуждаемых условиях.

Предсказаны следующие эффекты: резкий рост влияния аномального фотопоглощения на выход ПРИ; смена ветви решения дисперсионного соотношения ПРИ, на которой реализуется процесс излучения; возможность резкого увеличения спектрально-угловой плотности потока излучаемых квантов; подавление эффекта запрета ПРИ вдоль скорости излучающего электрона в геометрии рассеяния Брэгга, возникающего в обычном ПРИ вследствие противоположной направленности фазовой и групповой скоростей возбуждаемой волны.

8.09. ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ В АЛЬБЕДО
И УГЛОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЯХ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ,
ОТРАЖЕННЫХ ОТ МОНОКРИСТАЛЛОВ ПРИ СКОЛЬЗЯЩЕМ ПАДЕНИИ

С.В. Дюльдя

ННЦ ХФТИ

Методами компьютерного эксперимента впервые исследованы ориентационные зависимости когерентного отражения релятивистских электронов от поверхности монокристаллов при скользящем падении в условиях аксиального поверхностного каналирования, когда отражение определяется азимутальным многократным рассеянием частиц на атомных цепочках.

Рассчитаны ориентационные зависимости коэффициентов отражения, длин пробега обратно рассеянных частиц и глубин, на которые они проникают в кристалл, а также угловых распределений отраженных электронов. Их анализ позволил выявить в процессах обратного рассеяния при скользящем падении ориентационные эффекты цепочек, проявляющиеся в отражении частиц под углами скольжения, близкими к углу ориентации оси пучка к направлению атомной цепочки.

Также выявлены кинетически обусловленные эффекты плоскости, проявляющиеся в отражении частиц под зеркальным углом скольжения и доминирующие при больших азимутальных ориентациях пучка к низкоиндексным кристаллографическим направлениям.

8.10. МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ МАКРОКАНАЛИРОВАНИЯ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ И ИОНОВ В ЩЕЛЕВЫХ КОЛЛИМАТОРАХ

С.В. Дюльдя, М.И. Братченко

 ННЦ ХФТИ

При движении частиц под малыми углами к разделенным макроскопическим расстоянием поверхностям твердого тела экспериментально наблюдалось явление макроканалирования [1] — движения осцилляторного типа, аналогичного плоскостному каналированию в кристаллах, однако связанного с многократными скользящими отражениями от поверхности.

Оригинальным методом Монте-Карло, основанным на розыгрыше вероятности отражения, угловых и энергетических распределений отраженных частиц согласно теоретическим моделям обратного рассеяния, впервые рассчитаны функции деканалирования частиц при макроканалировании и, подтвердившие эффект разделения потока частиц, угловые распределения на выходе из щелевых коллиматоров различной длины.

Показано, что для электронов они определяются, главным образом, геометрическими механизмами коллимации. Для быстрых ионов когерентный эффект зеркального отражения способен существенно стабилизировать процесс макроканалирования и обеспечить транспортировку пучка на большие расстояния, его разделение и поворот.

1. В.И. Бойко, В.В. Евстигнеев и др. // Атомная энергия. 1976, т.41, №5, с.363–365.

8.11. РАБОЧИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И ВРЕМЯ ЖИЗНИ

ПЛАНАРНЫХ КРЕМНИЕВЫХ ДЕТЕКТОРОВ

Г.П. Васильев, А.В. Косинов, В.И. Кулибаба,
Н.И. Маслов, С.В. Наумов, В.И. Яловенко

ННЦ ХФТИ

Приведены результаты исследования воздействия температуры и напряжения питания на характеристики и долговременную стабильность планарных кремниевых детекторов.

Известны ускоренные методы испытания времени жизни изделий полупроводниковой микроэлектроники, которые разработаны для получения в короткие сроки информации о продолжительности жизни вновь разрабатываемых изделий.

Ускоренное испытание подразумевает, что изделия будут подвержены условиям, которые более жестки, чем нормальные и которые никогда не будут достигнуты при обычном использовании изделия [1,2].

Для ускорения испытаний применяются повышенная температура и напряжение питания близкое к предпробойному. Для детекторов такие «жесткие» эксплуатационные режимы реализуются часто на практике.

1. W. Kuo, T. Kim, An Overview of Manufacturing Yield and Reliability Modeling for Semiconductor Products, Proceedings of IEEE, Vol. 87, Number 8, August 1999.

2. Nist Sematech, Assessing Product Liability, Engineering Statistics Handbook, <http://www.itl.nist.gov/div898/handbook/apr/apr.htm>.

8.12. ТЕСТИРОВАНИЕ ДВУХКООРДИНАТНЫХ МИКРОСТРИПОВЫХ ДЕТЕКТОРОВ

Н.И. Маслов, А.Ф. Стародубцев, С.В. Наумов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Рассмотрен процесс подготовки микростриповых детекторов для использования в эксперименте. Выделены различные этапы в процессе подготовки. Проанализирована специфика этапов тестирования, влияющая на выбор методик.

Рассмотрены методики тестирования двухкоординатных микростриповых детекторов в различных экспериментах. Рассмотрено оборудование, необходимое на различных этапах тестирования.

Приведены результаты тестирования двухкоординатных микростриповых детекторов для эксперимента ALICE.

8.13. НАПРАВЛЕННЫЙ СЧЁТЧИК-ДОЗИМЕТР Β-ИЗЛУЧЕНИЯ
НА БАЗЕ СДВОЕННОГО КРЕМНИЕВОГО ДЕТЕКТОРА

В.И. Кулибаба, А.А. Мазилов, Н.И. Маслов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Показана возможность применения сдвоенного кремниевого детектора в дозиметрических средствах измерительной техники с целью регистрации β‑излучения в условиях высокого γ-фона, например, в Чернобыле.

Известно, что степень загрязнения 30-км зоны вокруг Чернобыльской станции составляет от 1 до 500 Кюри/км² по ⁹⁰Sr и от 5 до 1000 Кюри/км² по ¹³⁷Cs. Обусловлено это двумя источниками – активным погребенным слоем толщиной до двух метров, содержащим около 10⁷ Бк/г ¹³⁷Cs и ⁹⁰Sr и объектом «Укрытие» с колоссальным скоплением радионуклидов.

Мощность дозы γ‑излучения на промплощадке вокруг объекта «Укрытие» составляет 0,02‑5 Р/ч, в центральном реакторном зале и помещениях объекта «Укрытие» от 0,3 до нескольких тысяч Р/ч. Измерение β-излучения в столь «жестких» условиях, обусловленных наличием мощного γ-фона, является достаточно непростой задачей.

Проведены расчёты по созданию нового счётчика-дозиметра электронного излучения, который, в отличие от существующих радиометров, может в условиях высокого γ-фона определять как активность, так и место расположения источника β-излучения.

8.14. ТРАНСМУТАЦИОННОЕ ЛЕГИРОВАНИЕ
ДЕТЕКТОРНОГО КРЕМНИЯ ПУЧКАМИ КТИ 

Г.Л. Бочек, В.И. Кулибаба, Н.И. Маслов, В.Д. Овчинник, С.М. Потин

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

В работе [1] исследовано фотоядерное трансмутационное легирование высокоомного детекторного кремния при облучении тормозным излучением электронов с энергией 30 МэВ. В данной работе приведены результаты исследования эффективности легирования кремния пучком когерентного тормозного излучения (КТИ) электронов. Пучки КТИ генерировались в толстых кремниевом и вольфрамовом кристаллических конверторах. Исследования проводились на линейном ускорителе электронов ЛУЭ 2 ГэВ ННЦ ХФТИ. 

1. G.L. Bochek, V.I. Kulibaba, N.I. Maslov, V.D. Ovchinnik, S.M. Potin, P.M. Ryabka. Photonuclear transmutation doping of the n-type detector silicon. // Problems of Atomic Science and Technology. Ser.:NPI, Kharkov, NSC ”KhIPT”, 2002, n.2, p. 52-54.

8.15. ВЛИЯНИЕ НИЗКОЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО ОБЛУЧЕНИЯ
НА ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНТНЫХ ДЕТЕКТОРОВ

А.А. Мазилов, Н.И. Маслов

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Экспериментально обнаружено, что в результате радиационного воздействия термолюминесцентные детекторы проявляют «эффект памяти», или повышение чувствительности на 3…4 порядка. Этот эффект сохраняется после многократной термообработки детекторов при температуре 400ºС и стандартной скорости нагрева-охлаждения.

В данных экспериментах использован пиковый метод регистрации, а в качестве собственно детекторов применялись наиболее широко используемые детекторы из фтористого лития, активированного магнием и титаном (LiF(Mg, Ti)) диаметром 3,5 и 5,0 мм, толщиной 1,0 мм.

Рассмотрены наиболее вероятные механизмы изменения термолюминесцентных характеристик ТЛД. Показано, что внутренние поверхности раздела могут вносить существенный вклад в обнаруженный эффект.

8.16. ВЫХОД ОСНОВНЫХ КЭД ПРОЦЕССОВ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ ФОТОНОВ С МИШЕНЬЮ И ИХ ВЛИЯНИЕ НА АНАЛИЗИРУЮЩУЮ СПОСОБНОСТЬ ФОТОННОГО ПОЛЯРИМЕТРА

Д.Д. Бурдейный, В.Б. Ганенко, Ю.П. Пересунько, И.Н. Шаповал

ННЦ ХФТИ

Изучены угловые и энергетические характеристики частиц, образующихся при взаимодействии фотонов с энергией 100-2000 МэВ с мишенью фотонного поляриметра.

Исследовано влияние многократного рассеяния и фоновых процессов на анализирующую способность процессов фоторождения электрон-позитронных пар и триплетов, которые могут быть использованы для измерения линейной поляризации фотонных пучков.

Определены оптимальные кинематические условия для измерения поляризации. С целью повышения анализирующей способности поляриметра изучены возможности применения коллимации образующихся электрон-позитронных пар, а также отбора симметричных пар.

Исследование проведено с использованием базы данных, полученной с помощью генератора электромагнитных процессов (фоторождения пар и триплетов линейно поляризованными фотонами, комптоновского рассеяния) на основе программного пакета GEANT.

8.17. АВТОМАТИЗАЦИЯ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ
ГОНИОМЕТРИЧЕСКИМ УСТРОЙСТВОМ

Г.П. Васильев, В.И. Кулибаба, Н.И. Маслов, С.В. Наумов,
В.Д. Овчинник, А.Ф. Стародубцев, В.И. Яловенко

ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ

Автоматизированная система управления гониометрическим устройством построена на базе компьютера, встроенных модулей управления шаговыми двигателями, регистров ввода-вывода, многоканального аналогово-цифрового преобразователя и блоков питания.

Перемещение и вращение мишени в гониометрическом устройстве осуществляются шаговыми двигателями. Контроль над ходом перемещения мишени обеспечивается с помощью конечных выключателей и многооборотных потенциометров.

Система управления гониометрическим устройством позволяет устанавливать кристаллическую мишень в заданное положение, ориентировать мишень и проводить эксперименты в ручном режиме или автоматически согласно заданной программе проведения измерений.

8.18. аппаратно-Программные комплексы
для измерения ионизирующих излучений

В.В. Бабенко, А.С. Казимиров

Научно-производственное предприятие «АтомКомплексПрилад», г.Киев

Авария в 1986 г. на Чернобыльской АЭС заставила изменить подходы в вопросах радиационной безопасности в Украине. В конце 90-х годов принимаются законы и нормативные документы (НРБУ-97 и ДУ-97), в соответствии с которыми радиологический контроль содержание радионуклидов 137Cs, 90Sr и др. в воде, продуктах питания и объектах внешней среды становится обязательным.

В то же время стратегия развития ядерной энергетики в Украине потребовала для контроля технологических сред АЭС провести дооснащение или замену оборудования, выработавшего свой ресурс.

Для решения этих задач за 14 лет своего существования НПП "АтомКомплексПрибор" (НПП "АКП") успешно разрабатывает и производит серийные и оригинальные приборы для определения активности, качественного и количественного состава радионуклидов, их содержания и не превышения допустимых уровней (ДУ) для объектов окружающей среды, продуктов питания, строительных материалов.

 Предприятие также разработало программное обеспечение управления анализаторами и автоматической обработки спектров, системы управления базами данных, методики пробоподготовки и выполнения измерений. Для нужд атомной энергетики НПП "АКП" поставляет аппаратно-программные комплексы важные для безопасной эксплуатации АЭС.

Изложены основные характеристики гамма, бета и альфа–спектрометров, спектрометров излучения человека, спектрометрических комплексов для АЭС. Рассмотрены возможности приборов производства НПП "АКП" для контроля техногенных и естественных радионуклидов.

Показаны преимущества применения приборов марки "АКП", обусловленные наличием широкого спектра методик измерений и пробоподготовки для различных объектов исследований.

8.19. АППАРАТУРА ДЛЯ РАЗДЕЛЬНОЙ РЕГИСТРАЦИИ
БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ ДЛЯ ГЕОЛОГИЧЕСКИХ ПРИМЕНЕНИЙ

Д. Х. Бэйкер¹, Н.З. Галунов², В.Г. Костин²,

Е.В. Мартыненко², О.А. Тарасенко²,

¹SELOR eeig, г.Амстердам, Голландия;

²Институт сцинтилляционных материалов НТК "Институт монокристаллов" НАН Украины, г.Харьков

Изложены основные принципы и аппаратура для регистрации быстрых и тепловых нейтронов для современных задач геологии и радиоэкологии.

Раздельная регистрация нейтронов на фоне интенсивного гамма-излучения осуществлялась путем дискриминации ионизирующего излучения по форме сцинтилляционного импульса.

Аттестация аппаратуры производилась с помощью источников ²⁵²Cf и ²³⁹Pu-Be, а также D-T источника быстрых нейтронов с энергией 14.2 МэВ, как в лабораторных условиях, так и в реальных условиях ее применения в ряде стран Европейского Союза.